Фотон угловой момент

Для этих процессов сила взаимодействия имеет величину порядка Слабые взаимодействия представляют собой несколько особый случай в том отношении, что квантами поля являются не отдельные частицы (фотоны в электромагнитных взаимодействиях, пионы — в сильных), а пары частиц е+, Ve или е", Ve- Существуют попытки свести их к обычному типу на основе гипотезы, что существует особое поле, играющее промежуточную роль. Источниками его могут быть как электроны, так и нуклоны. В таком случае может существовать w-частица, являющаяся квантом этого поля. Она должна обладать большой массой, иметь заряд и единичный угловой момент и участвовать в цепи процессов, например [c.244]

Здесь мы обратимся к отношению многофотонных сечений ионизации циркулярно и линейно поляризованным полями одинаковой интенсивности и частоты. В случае циркулярной поляризации и начального основного состояния атома водорода в соответствии с правилами отбора по угловому моменту поглощение каждого фотона сопровождается увеличением орбитального квантового числа на единицу. Таким образом, конечное состояние непрерывного спектра имеет фиксированный угловой момент, а промежуточные состояния в составном многофотонном матричном элементе отличаются только главными квантовыми числами. Например, после поглощения первого фотона атом водорода может из 15-состояния перейти в 2р-, Зр- и т.д. состояния. [c.120]

В поле линейной поляризации в соответствии с правилами отбора по угловому моменту поглощение фотона может сопровождаться как увеличением орбитального квантового числа на единицу, так и уменьшением на единицу. Таким образом, например, при двухфотонной ионизации основного состояния атома водорода конечное состояние может быть как я-состоянием, так и -состоянием. [c.120]

Структура автоионизационных состояний. В большом числе экспериментов были найдены автоионизационные состояния для различных атомов. Однако, в большинстве экспериментов данные относятся к состояниям с угловым моментом J = 1, так как они могут быть возбуждены из основного состояния с J = о путем поглощения одного ультрафиолетового фотона. При многофотонном возбуждении могут образовываться автоионизационные состояния с / > 1 (для линейно поляризованного излучения) в случае циркулярно поляризованного излучения это всегда будет так. Энергии таких состояний, вообще говоря, неизвестны. Различные теоретические методы расчета автоионизационных спектров позволяют рассчитать энергии с точностью до 0,1-0,01 %. Однако абсолютная точность таких расчетов не так велика типичная погрешность составляет 100 см , что недостаточно для интерпретации лазерных экспериментов. [c.156]

В линейно поляризованном поле правила отбора допускают различные угловые моменты конечного состояния. Число этих моментов увеличивается с числом поглощенных фотонов. Начальное состояние щелочных атомов [c.174]

Таким образом, все эффекты объясняются тем фактом, что в циркулярно поляризованном поле угловой момент электрона увеличивается на единицу при поглощении каждого фотона, и он достигает больших значений в конечном состоянии непрерывного спектра (при большой степени нелинейности и большом числе надпороговых фотонов). Волновая функция состояния с большим угловым моментом слабо перекрывается с начальным связанным состоянием из-за большого центробежного потенциала в конечном состоянии непрерывного спектра, отталкивающего электрон на большие расстояния от атомного остова. [c.187]

Предполагается также, что фотон обладает угловым моментом вращения, спином , величины —. Ось спина направлена параллельно [c.146]

Принцип 1. При межзонном оптическом возбуждении циркулярно поляризованным светом угловые моменты ст + (или ст ) фотонов преобразуются в угловые моменты (или спины) свободных носителей. [c.137]

Четность других частиц определяется из их свойств. В качестве примера рассмотрим фотон. Его квантовое число внутреннего углового момента равно У = +1. Инверсия координат обращает вектор импульса фотона следовательно, он является полярным вектором. Таким образом, фотон является векторной частицей и его внутренняя четность равна —1 (нечетная частица). В символической записи [c.55]

Если испускаемый фотон (рис. 7.1, б) уносит угловой момент Ь, измеряемая проекция которого равна Мй, то мы имеем [c.181]

Это выражение представляет собой обобщение закона Снеллиуса для сред со сферически-симметричным профилем показателя преломления. Оно известно также как теорема Боугера, которую можно интерпретировать как закон сохранения углового момента фотонов, движущихся через среду. [c.117]

Классификация различных нолярпзациопных состояний частиц с помощью С. по сравнению с обычной трактовкой, в к-рой рассматривается проекция спппа на нек-рое фиксированное направление, напр, ось z, существенпо упрощает описание релятивистских частиц (в частности, не возникает проблемы разделения углового момента на спиновую и орбитальную част1[) и может быть применена как к частицам с отличной от пуля массой (в этом случае имеется 2 -f- i состояний с.Х= S, S — 1,. .., —s), так и к частицам с нулевой массой (имеются только 2 состояния, соответствующих Я = s так, для фотона X = 1). [c.50]

Рассмотрим возбужденное ядро, находящ,ееся на энергетическом уровне Ес с угловым моментом J (характеризуемым магнитным квантовым числом /И/), которое переходит в основное состояние с угловым моментом Л (характеризуемым магнитным квантовым числом т/). Возбужденный уровень имеет полную ширину Г и парциальную ширину для испускания единичного фотона (Г > Г. ,, рис. 7.1, а). [c.181]

КВАНТОВЫЙ ГИРОСКОП — собирательный термин длн приборов квантовой электроники, служащих для обнаружения и определепия величины и знака, угловой скорости вращения или угла поворота относительно инерциальной системы отсчёта. В основу действия К. г. положены гиросконич. свойства, частиц или волп — ато.миых ядер, электронов, фотонов, фоноиов и т. д. Эти свойства могут быть обусловлены как спиновыми и орбитальными моментами микрочастиц, так и зависимостью времени отхода замкнутого контура (интерферометра или резонатора), встречными световыми или поверхностными акустическими, магнитными волнами от скорости и направления враще1П1я контура. Полезный сигна.ч, пропорциональный скорости вращения, возникает или за счёт прецессии механич. и магнитных моментов микрочастиц, или за счет возникновения разности фаз или частот ме кду встречными волнами во вращающемся контуре. [c.330]

Угловые распределения электронов, испущенных в процессе фотоио низации, содержат больше информации об основных элементах динамики процесса, нежели полная вероятность фотоионизации. Например, при одно фотонной ионизации связанного состояния атома с орбитальным моментом I угловое распределение содержит интерференционный член между конеч ными состояниями непрерывного спектра с орбитальными моментами I +1 и / 1, который отсутствует в выражении для полного сечения фотоио низации. Действительно, при фиксированном угле вылета электрона, т.е. фиксированном векторе импульса конечного состояния, орбитальное кван товое число не является сохраняющимся, и волновая функция конечного состояния (например, плоская волна) представляется в виде суперпозиции состояний с различными орбитальными квантовыми числами. При инте грировании по углам интерференционные члены пропадают из за ортого нальности различных сферических функций друг другу. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...