Функции времени поправочные

Как видно из уравнения (86.11), описывающего изменение во времени функции 1, в нулевом приближении по параметру I а> это уравнение не содержит потенциал межмолекулярных сил и (/г, ). Это значит, что за времена порядка го функция 1 не испытывает существенных изменений за счет межмолекулярных взаимодействий (столкновений) и может приближенно считаться постоянной. Однако, как показывает анализ поправочного члена в правой части (86.11) (см. [38]), за время порядка г изменения функции 1 становятся уже существенными, и разложение по степеням / о) перестает быть достаточным. [c.481]

В общем виде можно рассматривать зависимость скорости роста усталостной трещины от условий нагружения с учетом того, как эти условия влияют на изменение степени стеснения пластической деформации в вершине трещины по сравнению с одноосным нагружением. В то же время при равенстве зон пластической деформации металла (для одинаковой длины трещины и одинаковой геометрии образца) скачок трещины в цикле нагружения характеризуется единственным значением коэффициента интенсивности напряжений Кву который учитывает роль внешних условий нагружения через соответствующие поправочные функции в расчете уровня эквивалентных напряжений. Как уже отмечалось в гл. II, размером зоны пластической деформации определяется размер скачка усталостной трещины в цикле нагружения. Поэтому, зная величину скачка усталостной трещины в цикле нагружения, на основе фрактографических исследований можно однозначно решать вопрос о том, какова величина коэффициента интенсивности напряжений была достигнута независимо от условий нагружения образца. [c.150]

Существующие методики расчета вязкости жидких смесей обладают тем недостатком, что они не позволяют проводить расчеты при температурах, превышающих критические температуры отдельных компонентов. Например, критическая температура метана равна 190,6° К, в то время как в технологических процессах встречаются жидкие смеси и при температурах порядка 400° К, содержащие метан. Для определения поправочных функций, зависящих от температуры, приходится иметь весьма подробные экспериментальные данные в широких интервалах составов. В некоторых методиках необходимо знание плотности смесей. Наконец, использование экспериментальных данных по вязкости отдельных компонентов вблизи линии насыщения, точность которых часто оказывается очень невысокой, снижает и без того сомнительные достоинства этих методик. [c.77]

Шаг 4. Приближенное решение для жидкости четвертого порядка. Результат, полученный на втором шаге и выражаемый соотношением (17), является для жидкости второго порядка точным решением, если просто отбросить в нем поправочный член. В то же время результат, который мы только что получили, для общей жидкости третьего порядка является лишь приближенным. Действительно, если мы попытаемся согласовать поле скоростей (25) без поправочного члена с теорией жидкости третьего или четвертого порядка, то не сможем этого сделать. Функция сдвиговой вязкости такой жидкости дается формулой (VI. 1-24), и мы находим [c.249]

Должны быть сопоставлены показания вновь устанавливаемых и эксплуатируемых приборов для измерения одного и того же параметра. При установке датчиков СИ в плоскости одного сечения и близком их расположении разница в показаниях сравниваемых СИ не должна выходить за пределы их класса точности. В противном случае оба прибора подлежат поверке. Желательно датчики этих приборов устанавливать в центре тарируемых сечений, с тем чтобы по окончании тарировок не пересчитывать поправочные коэффициенты к показаниям СИ. Как правило, для измерений должны использоваться автоматические СИ, однако если же часть измерений придется вынужденно вести с привлечением лаборантов-наблюдателей, то руководитель испытаний уточняет функции членов бригады и распределяет по участкам работ лаборантов-наблюдателей, исходя из их специальностей, образования, опыта работы и физических данных. Для возможности в экстренных случаях подмены любого ла-боранта-наблюдателя необходимо одного из них (наиболее подготовленного и опытного) назначить резервным для всех постов наблюдений. Руководители участков наблюдений должны подготовит ь ла-борантов-наблюдателей (табл. 2.4) к предстоящим испытанием, проинформировать о целях и важности их труда, ответственности каждого наблюдателя за порученную работу, о функциях руководителей участков работ и всей бригады. Это позволит организовать и обеспечить четкое и качественное исполнение заданий наблюдателями, быстрое устранение неполадок в работе. Наблюдатели должны знать, что при резких отклонениях в показаниях СИ и их неисправностях до и во время опытов они обязаны немедленно извещать об этом ответственного за пост наблю- [c.26]

Величина /к представляет собой вероятность того, что в кристалле имеется электрон с волновым вектором к. Как видно из (18.2.1), эта величина выражается через равновесную функцию распределения Ферми — Дирака (18.2.2) и, кроме того, содержит член, который представляет собой отклонение от равновесия в нервом порядке. Здесь V — скорость носителя, г — энергия и — энергия Ферми, отсчитываемая от нижней границы зоны, если мы имеем дело с электронами Х = —1), или от верхней границы зоны, если мы имеем дело с дырками ( = - - 1) к — постоянная Больцмана и Г — температура. Поправочный член в уравнении (18.2.1) содержит также функцию описываемую выражением (18.2.3), в которое в явном виде входят электрический заряд [ е , масса носителя т, скорость света с, внешнее магнитное поле Н и время релакса- [c.462]

Значения безразмерных поправочных функций, входящих в равенства (21.97) и (21.98), в принципе можно определить эмпирически по данным специальных измерений (отсутствующих в настоящее время). Для случая устойчивой стратификации некоторые гипотезы, касающиеся асимптотической формы этих функций в области волновых чисел, много меньших l/ (т. е. масштабов, много больших ), были высказаны Болджиано (1959, 1962). При устойчивой стратификации энергия, передаваемая возмущениями масштаба I меньшим возмущениям, должна быть гораздо больше, чем е, так как подавляющая часть этой энергии затрачивается на работу против архимедовых сил и лишь очень небольшая ее доля доходит до мельчайших возмущений, в которых сосредоточена вязкая диссипация. Исходя отсюда, можно думать, что даже значительное изменение параметра е будет мало влиять на форму спектров турбулентности в области k 1/L . Это соображение заставило Болджиано предположить, что асимптотическая форма спектров Е (k), Ej.j. (k) и Е . (k) при k l/L в случае устойчивой [c.359]

Для нахождения ервых поправочных членов к уравнению Больцмана надо вернуться к тем пунктам изложенных в 16 вычислений, в которых были произведены пренебрежения, и продвинуть точность вычислений на один порядок (по параметру газовости) дальше. Эти пренебрежения относились, прежде всего, к уравнению (16,9), в котором были опущены члены, содержащие тройную корреляцию тем самым были исключены из рассмотрения тройные столкновения атомов. Кроме того, при преобразовании интеграла столкновения (16,12) к окончательному виду (16,16) было пренебрежено изменением функции распределения на расстояниях с( и за времена й(/у тем самым двойные столкновения рассматривались как локальные --происходящие в одной точке. Теперь должны быть учтены оба эти источника поправок—тройные столкновения и нелокальность парных столкновений. [c.96]

Общепринятые уравнения фильтрации несмешивающихся жидкостей Маскета — Леверетта [44] выписываются как некоторое обобщение закона Дарси для каждой из фаз, причем обобщение достигается за счет введения в уравнение Дарси эмпирических функций, называемых фазовыми проницаемостями. Обработка многочисленных экспериментов, в которых совместное течение реализовано в образцах масштаба керна, показывает, что фазовые проницаемости зависят в основном от насыщенности фазами, В то же время не исключено влияние на фазовые проницаемости и других факторов, например соотношения вязкостей, степени неравновесности процесса фильтрации, характеристик неоднородности пористой среды и т. д. Очевидно, ситуация существенно усложняется, если при построении обобщенных уравнений Дарси используются элементы среды, имеющие достаточно большой пространственный масштаб. В этом случае распределение жидкостей в элементе может быть самым различным, что приведет к существенным различиям в поправочных коэффициентах — фазовых проницаемостях. Очевидно, объемного содержания фаз, т. е. насыщенностей, недостаточно, чтобы охарактеризовать распределение фаз в таком элементе, и, следовательно, фазовые проницаемости должны зависеть и от других характеристик. В подобных случаях естественнее говорить не о фазовых, а о модифицированных или пеевдофазовых проницаемостях, подчеркивая этим, что малым элементом среды является по сути достаточно большой элемент, имеющий внутреннюю структуру, характеристики которой определяют макроскопические свойства элемента. [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...