Дублеты щелочных металлов

Силы осцилляторов /а резонансных дублетов щелочных металлов [c.401]

Объяснение закономерностей расщепления линий. Исследуем прежде всего главную серию (рис. 67). Очевидно, что переходы с близко расположенных друг к другу уровней р на один и тот же уровень s дают две близко расположенные линии излучения, т. с. дублет. Расщепление различных уровней р различно следовательно, расщепление различных дублетов главной серии щелочных металлов также различно, что и наблюдается в эксперименте. [c.205]

На самом деле у щелочных металлов все линии двойные или, как принято говорить, представляют собою дублеты, ) причем эти дублеты очень узки у лития, несколько шире у натрия и вообше тем шире, чем больше атомный вес элемента. На природе этих дублетов мы остановимся ниже. [c.13]

Д. С. Рождественский высказал гипотезу, что спектральные дублеты и триплеты возникают в результате расщепления уровней валентного электрона под влиянием магнитного поля, образованного остальными электронами. Действительно, как выяснилось впоследствии, природа спектральных дублетов и триплетов носит магнитный характер, но предположение Рождественского, что магнитное воздействие на валентный электрон вызвано лишь внутренними электронами, не согласуется с симметрией атомного остова щелочных металлов. [c.58]

Иногда при значительном отклонении интенсивностей отдельных компонент от вычисляемых по формулам (8) и (9) правило сумм выполняется еще достаточно хорошо. Однако сильные отступления от правил интенсивностей могут наблюдаться и в тех случаях, когда отступлений от простого характера сложения моментов нельзя ожидать. Так, по правилам интенсивностей компоненты главной серии щелочных металлов должны относиться как 2 1. Мы уже указывали, что это отношение хорошо выполняется для головных дублетов всех щелочных металлов. Но уже для второго дублета sl, X 4593 и 4555 А, отношение интенсивностей равно 4 1 для более высоких членов серии оно приближается к значению 8 1. [c.412]

В качестве примера рассмотрим дублет главной серии щелочного металла, для которого y i=2. Пусть источником света служит однородно светящийся столб [c.416]

Возмущение состояний может вести к значительным нарушениям правил интенсивностей. Так, по Ферми р], отношение интенсивностей 1 2 для составляющих дублетов главной серии щелочных металлов получается только в том случае, если пользоваться невозмущенным уравнением Шредингера. Если же учитывать возмущения, то это отношение может сильно измениться. Для второго дублета главной серии s I Ферми получал отношение 4,3, что близко к экспериментально найденному отношению 4,07. [c.426]

Если ориентация возбуждённых атомов устраняется в результате столкновений, то ориентация атомов в оси. состоянии может возникать за счёт различия вероятности возбуждения атомов, по-разному ориентированных относительно луча света. При этом ориентация совпадает со знаком поляризации света, если У У, и противоположна при Уц < У. Это приводит к зависимости знака и величины О. о. атомов от спектрального состава ориентирующего света. Так, атомы щелочных металлов в буферных газах (см. ниже) ориентируются двумя линиями гл. дублета (переходы У, == - [c.440]

Схема уровней и переходов (вверху) и расположения линий в спектре (внизу) для дублетов главной (а) и диффу.зной (б) серий щелочных металлов высота штрихов в спектре пропорциональна относит. интенсивностям линий. [c.102]

В первых работах Д. С. Рождественского, выполненных в период 1912 —1916 гг., были тщательно измерены силы осцилляторов для линий главных серий щелочных металлов. Затем эти работы продолжались его учениками и сотрудниками Рождественский показал, что значения сил осци. ляторов / не зависят ни от давления, ни от температуры исследуемых паров, т. е. что они определяются свойствами самих атомов. Результаты измерений для резонансных дублетов щелочных металлов приведены в табл. 87. [c.401]

С увеличением атомного веса щелочного металла возрастает главное квантовое число п наиболее глубокого S-терма и возрастает для него величина квантового дефекта Л. Вместе с тем снижается ионизационный потенциал, и весь спектр смещается в сторону больших длин волн. В табл. 27 приведены для щелочных металлов значения главных квантовых чисел п наиболее глубоких S-термов, значения для них квантовых дефектов Д, длины волн головного дублета главной серии ns Sy — лр Pl , и ионизационные потенциалы. [c.134]

Эффект Штарка, кроме водорода и гелия, подробно изучен в спектрах щелочных металлов и некоторых других элементов. У щелочных металлов головные линии главных серий обнаруживают лишь квадратичный эффект. Впервые он был наблюден Ладенбургом в поглощении на D-линиях натрия (3s Si/j — Зр з ). Несколько позже Гротриан и Рамзауер [ 0.71] наблюдали квадратичный эффект Штарка на составляющих второго и третьего дублетов главной серии калия 4s 25i/j — 5р 2р1д, [c.386]

Как видно из табл. 87, для головных дублетов всех четырех исследованных щелочных металлов отношение сил осцилляторов, в пределах ошибок наблюдений, равно 2. На это целочисленное отношение сил осцилля- [c.401]

Наблюдаемая сравнительно слабая (недисперсионная) частотная зависимость коэффициента поглощения в крыльях не описывается известными теориями уширения линий [9]. Можно привести лишь некоторые качественные соображения, объясняющие медленное изменение коэффициента поглощения в далеких крыльях. Эти соображения основываются на результатах спектральных исследований излучения смесей щелочных металлов и инертных газов [12-14]. Вблизи середины линий интенсивность излучения была высокой и достаточно быстро спадала по мере удаления от середины. Однако на больших расстояниях от середины линии имеются спектральные области с практически постоянной интенсивностью. Величина частотного интервала, в котором интенсивность постоянна, зависит от вида взаимодействующих частиц и достигает в красном крыле 4000 см . Авторы рассматриваемых работ пришли к заключению, что такой вид спектров испускания обязан возникновению квазисвязанных состояний, образованных возбужденными атомами щелочных металлов и атомами уширяющего газа. В экспериментах [12, 15] обнаружено, что интенсивность излучения в крыльях пропорциональна концентрации уширяющего газа. По-видимому, аналогичные процессы формируют далекие крылья дублета калия в продуктах сгорания. В отличие от [12-14] картина усложняется наличием разных типов молекул уширяющего газа и более высокими температурами. [c.226]

Наличие структуры в первой полосе собственного поглощения бромистых и иодистых соединений щелочных металлов Гильши Поль [1] приписывали спин-орбитальному расщеплению основного состояния атомов брома и иода и полагали, что только малая разность энергии между компонентами дублета и в случае хлористых соединений не позволяет обнаруживать также и у них дублетной структуры. Однако спин-орбитальной связью в атомах галоида может быть обусловлено не более двух максимумов, тогда как первая полоса поглощения, по-видимому, состоит из большего числа компонент. [c.16]

У многих элементов линии каждой серии распадаются на несколько б. или м. тесно расположенных линий. Если они распадутся на две, их называют дублетами, если на три,—триплетами и т. д. в общем случае говорят о спектральных мультиплетах. При мультиплетной структуре линий каждый из термов распадается на ряд термов. В этом случае отдельные значения терма отмечаются индексами. Слева сверху символа х пишется цифра, указывающая наибольшее возможное число различных термов данной группы. Спектральные термы обозначаются символами 2 Р1/а, 22Рз/ , З Би З Дз, З Вд и т. д. У щелочных металлов Ридбергом было установлено существование трех различных серий эти серии получили название 1) главной, 2) первой побочной, [c.315]

Спектры атомов щелочных металлов, имеющих один эл-н на внеш. электронной оболочке, схожи со спектром Н, но смещены в область меньших частот число спектр, серий в них увеличивается, а закономерности в расположении линий усложняются. Пример — спектр Ма, атом к-рого обладает нормальной электронной конфигурацией (см. в разделе Электронные конфигурации ст. Атом) 15 2з22/) 35 с легко возбуждаемым внеш. эл-ном Зв. Переходу этого эл-на из состояния Ър в состояние Зв соответствует жёлтая линия N3 (дублет Я=5690 А и 1=5696 А) — наиб, яркая линия Ка, с к-рой начинается т. н. главная серия, линии к-рой соответствуют переходам между состояниями 35 и состояниями Зр, 4р, 5р,. . . [c.41]

Систематика спектров атомов с двумя и более внеш. эл-нами основана на приближённой хар-ке отд. эл-нов при помощи квант, чисел п и г с учётом вз-ствия этих эл-нов друг с другом. При этом приходится учитывать как их электростатич. вз-ствие, так и вз-ствия их спиновых и орбитальных магн. могментов (см. Спин-орби-тальные взаимодействия), что приводит к тонкому расщеплению уровней энергии (см. Тонкая структура). В результате этого вз-ствия у большинства атомов спектр, линии группируются в мультиплеты, причём расстояния между линиями в мульти-плетах увеличиваются с увеличением ат. номера элемента. У всех щелочных металлов линии двойные (дублеты), у щёлочноземельных элементов наблюдаются одиночные линии (синглеты) и тройные (триплеты). Спектры атомов следующих групп в периодич. системе элементов образуют ещё более сложные мультиплеты, [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...