Комптона опыт

Комплексный потенциал 354 Комптона опыт 246 Комптоновская длина волны нуклона 659 [c.716]

Такое противопоставление волновых и корпускулярных свойств, присущее классич. механике, отражается в ней как качеств, различие между П. ф. и частицами. Однако опыт показывает, что на малых расстояниях, в атомных масштабах, это различие исчезает у поля выявляются корпускулярные свойства (см., напр., Комптона эффект), у частиц — волновые (см. Дифракция частиц). [c.56]

При взаимодействии фотонов Р. л. с электронами атомов вещества энергия излучения идет на образование а) когерентного излучения с неизменной длиной волны (опо используется при проведении всех рентгеноструктурных исследований) б) некогерентного излучения с измененной длиной волны и фотоэлектронов отдачи (Комптон-эффект) в) фотоэлектронов, обладающих конечной кинетической энергией и ионизованных атомов (внутренний фотоэффект) г) электронов Оже и дважды ионизованных атомов д) ионизованных атомов и коллективных (плазменных) колебаний электронов в результате процессов г) и д) могут возникать спутники — сателлиты основных линий рентгеновских характеристических спектров. [c.424]

Э. в. разл, диапазонов X характеризуются разл. способами возбуждения и регистрации. Они по-разному взаимодействуют с веществом. Процессы излучения и поглощения Э, в, от самых длинных волн до ИК-излучеиия достаточно полно описываются соотношениями электродинамики. На более высоких частотах доминируют процессы, имеющие существенно квантовую природу, а в оп-тич. диапазоне и тем более в диапазонах рентг. и у-лучей излучение и поглощение Э. в. могут быть описаны только на основе представлений о дискретности этих процессов. Во мн. случаях эл.-магн. излучение ведёт себя не как набор монохроматич. Э. в. с частотой ш и волновым вектором Л, а как поток квазичастиц—фотонов с энергией Лт и импульсом p = h[c.543]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Таким образом, при комптон-эффекте одна часть энергии первичного пучка излучения поглощается электронами, другая часть теряется в результате рассеяния. Доля поглощенной и рассеянной энергии первичного пучка рентгеновых и гамма-лучей оценивается линейными коэффициентами поглощения Оп и рассеивания сТр общий линейным коэффициент поглощения за счет комптон-эффекта [c.216]

Из других проблем, которые легко можно рассмотреть с помо1цью теории, упомянем опыт Гейгера-Боте, обнаруживший в явлении Комптона связь. между лшмен-том времени появления рассеяния электрона и момеито.м времени появления рассеянного при этом процессе кванта. Из теории сразу следует, что эти моменты времени должны в пределах точности геометрической оптики и ширины определяющего начальное состояние волнового пакета находиться в определённых границах ). [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...