хрупких осесимметричная

В гл. 4 основное внимание уделено многослойным оболочкам вращения, у которых упругие характеристики отдельных слоев примерно одинаковы. Для описания деформирования применяются два подхода. Первый основан на гипотезах Кирхгофа—Лява, второй — на обобщении гипотез С. П. Тимошенко. Рассмотрены способы решения с помощью МКЭ и численного интегрирования систем дифференциальных уравнений задач статики, устойчивости и колебаний, а также вопросы стыковки оболочек с кольцевыми подкрепляющими элементами. Приводится решение задач об осесимметричном деформировании тонкой многослойной оболочки, выполненной из композиционного материала с хрупкой полимерной матрицей, с учетом геометрической, физической и структурной нелинейностей. [c.122]

В пределах возможных изменений показателя ползучести от единицы до бесконечности максимальные нормальные напряжения в прослойке могут превышать средние по сечению в 1,5—2 раза при плоской и в 2—3 раза при осесимметричной деформации. Следовательно, в области хрупких разрушений длительная прочность у сварного соединения с мягкой прослойкой может быть в полтора—три раза меньше, чем у свободно деформирующейся мягкой прослойки. Очевидно, что чем тоньше прослойка и чем больше разница в ее прочности и прочности окружающего материала, тем это снижение должно быть больше. [c.60]

Вдавливание плоского осесимметричного индентора (рис. 61) целесообразно применять лишь для хрупких материалов, практически не испытывающих пластических деформаций при [c.189]

Осесимметричные и пространственные задачи для упругого изотропного тела. Впервые распределение напряжений для хрупкого трехмерного изотропного тела, содержащего плоскую круглую в плане трещину, при растяжении на бесконечности постоянным напряжением определил М. Я. Леонов (1939) ). [c.384]

Схема Л. М. Качанова (см. п. 5) рассмотрена в его работах для определения времени хрупкого разрушения толстостенной трубы, нагруженной внутренним давлением [33], [34], пластины с отверстием при осесимметричном растяжении [34], а также стержня прямоугольного поперечного сечения при чистом изгибе [34]. [c.271]

Постановка задачи. Представим себе неограниченное однородное и изотропное упругое тело с осесимметричной полостью в виде полубесконечнога цилиндра с закругленным основанием (рис. 191). На дно полости направлена высокотемпературная струя газа, исходящая из некоторого резервуара с соплом А. Под действием разогрева в теле возникают термоупругие напряжения, подчиняющиеся закону Дюамеля — Неймана. Внешние нагрузки считаем пренебрежимо малыми сравнительно с характерными температурными напряжениями. При достаточно больших внутренних напряжениях происходит разрушение приповерхностной области тела, и частицы разрушенного материала уносятся струей р (, jgj газа. Разрушение тела считается хрупким оплавление отсутствует. Эти условия налагают некоторые ограничения на температурный режим чисто хрупкого разрушения. [c.481]

Стволы орудий. Постепенный рост трещин в нарезных стволах. Постепенное повреждение или рост трещин, ведущий к разрушению после неожиданно короткого срока службы является основной проблемой прочности стволов орудий. Известно, что радиальные трещины развиваются в канале ствола орудия после небольшого числа выстрелов. Долгое время полагали, что давление пороховых газов и интенсивный нагрев ствола при сгорании пороха являются основными причинами начального растрескивания ствола. Однако при более подробном изз чении этого вопроса в период второй мировой войны выявилось наличие крайне высоких усилий, возникающих во время ввинчивания ведущего пояска снаряда в нарезы. Полагали, что они способствуют зарождению трещин. Первые исследования механизма этого явления были проведены Бьюксом (1946 г.), который ввел методы точного анализа напряжений в тонкостенных цилиндрах при различном распределении осесимметричного давления. В этой работе были рассмотрены влияние температуры на деформацию ствола орудия, факторы концентрации напряжений, возникающие из-за сложной геометрии нарезов, а также критерий критического давления для хрупкого разрушения находящегося под внутренним давлением ствола орудия с трещиной, который основан на теории Гриффитса (1920, 1924 гг.) и используется для интерпретации результатов экспериментальных испытаний орудия давлением взрыва. [c.305]

В процессе разрушения можно различать два основных эффекта бризантный (дробящий) и фугасный (метательный или отбрасывающий). В большинстве случаев исходно статического нагружения вследствие неоднородности структуры и напряженного состояния дробность разрушения невелика и при полном разделении тело (образец) чаще всего делится на две части. Только у макрооднородных хрупких материалов (Fe-a и его сплавы при низких температурах, литые сплавы, стекло и т. п.) и притом при наличии однородного напряженного состояния в разных зонах (например, осевое растяжение или чистый изгиб достаточно длинных стержней, осесимметричный изгиб дисков) наблюдается разделение тела больше, чем на две части (рис. 4.6). Что касается фугасного действия, то оно в основном должно зависеть от избытка запаса внешней энергии, остающейся после полного разрушения. [c.185]

Моделирование развития трещин нри упругом статическом ин-дентировании. Приведем пример возможностей численных методов при решении детерминированной задачи о развитии хрупкой трещины 3 при внедрении жесткого цилиндрического штампа с плоским основанием 1 в цилиндрический блок ограниченных размеров 2 из высокоэластичного нелинейно-упругого материала (рис. 2). В работе С. В. Пономорева [15] применялся метод конечных элементов в осесимметричной геометрически нелинейной постановке с использованием треугольных (в сечении тора) шестиузловых конечных элементов второго порядка. Процесс реального возрастания нагрузки и соответствующего развития трещины смоделирован пошаговой процедурой приращения вертикальных перемещений нижней границы эластичного блока. [c.627]

В работе Кира (Кеег) [1] (1964) используются представления о силах сцепления и плавности смыкания берегов трещины. В рамках классической теории упругости определяются напряжения сцепления и область трещины, где действуют напряжения сцепления. Рассмотрена осесимметричная трещина в случаях однородного растяжения и сдвига, а также аналогичная двухмерная задача при однородном растяжении. В книге Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшица [1] (1965) дано изложение теории плавно смыкающейся трещины в упругой среде при помощи математического аппарата теории дислокаций. Отмечено, что в своем буквальном виде изложенная теория... фактически применима к идеально хрупким телам, т. е. сохраняющим линейную упругость вплоть до разрушения (таким как стекло, плавленый кварц) . [c.403]

Снова равенство (5.42) дает хорошее приближение в случае частичного проскальзывания при с/а < 0.7, когда .i/ < 0.66. В осесимметричном случае нормальное давление обусловливает радиальные напряжения вне круговой области контакта, которые имеют максимальное значение /з(1—2v)po при г = а и уменьшаются как (равенство (3.44)). На более деформа-тивной поверхности сжимающие напряжения, вызванные усилиями трения, ослабляют растяжение, обусловленное нормальным давлением, и приводят к смещению положения максимума растягивающих усилий в точку с радиусом, большим чем а. На более жесткой поверхности радиальные напряжения, вызванные трением, являются растягивающими и, складываясь с напряжениями, обусловленными давлением, дают максимальную величину растягивающих усилий в точке г = а. Эти эффекты исследовались в работе Джонсона, О Коннора и Вудворда [202], где было показано, что они влияют на сопротивление хрупких материалов герцевскому разрушению, когда материалы индентора и образца различны. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...