Изотерма насыщенного воздуха

На диаграмме штриховой линией, нанесены также линии постоянной температуры мокрого термометра, под которой понимают температуру,, приобретаемую водой, если поверхность ее обдувается потоком влажного ненасыщенного воздуха. Если поверхность воды обдувается потоком насыщенного воздуха, то температура воды совпадает с температурой воздуха. Поэтому на h, -диаграмме изотермы сухого и мокрого термометров, соответствующие одному и тому же значению температуры, пересекаются на линии насыщенного воздуха, т. е. на линии ф=100%. [c.217]

Пусть линия 1-2 на рис. 3-19 есть изотерма. В этом случае /i = 4- Пар с параметрами точки 1 — насыщенный, и в этом состоянии он имеет наибольшее давление и наибольшую плотность в сравнении с перегретым паром (точка 2) той же температуры. Поэтому в насыщенном воздухе парциальное давление пара является максимальным при данной температуре воздуха, и в нем содержится в этих условиях максимально возможное количество водяного пара (на единицу объема). [c.139]

Из рис. 14-3 видно, что изотермы ненасыщенного воздуха (между линией насыщения и изотермой 100° С) занимают узкую полосу на плоскости диаграммы. Как следует из уравнения (14-31), энтальпия влажного воздуха сильно меняется с изменением d , но сравнительно мало с изменением температуры воздуха. Так, при d=0 энтальпия воздуха при 0° С равна нулю, а при 100° С равна 100 кДж/кг сухого воздуха, тогда как при d=0,5 энтальпия воздуха при 0° С равна 1250 кДж/кг сухого воздуха, а при 100° С равна 1447 кДж/кг сухого воздуха. Диаграмма в таком виде очень неудобна для [c.468]

Что же касается изотерм ненасыщенного воздуха, расположенных левее линии насыщения, то, как отмечено в 14-1, энтальпия влажного воздуха не зависит от давления. Следовательно, каждая из изотерм является общей для различных давлений влажного воздуха (разумеется, при условии, что эти давления не слишком велики, так что сохраняется справедливость идеально-газового приближения влажного воздуха). [c.468]

На диаграмме нанесена линия насыщенного воздуха для расчетного-давления и семейство подобных ей вспомогательных кривых насыщения, рассчитанных для других давлений (от 0,4 до 20 ата), но построенных на той же основной сетке изотерм. Выше линии насыщения располагается область ненасыщенного воздуха, ниже — область тумана. [c.83]

Тангенс угла наклона касательной к изобаре равен абсолютной температуре, как и в случае идеального газа или перегретого пара. Следовательно, расположение изобар и направление их выпуклости в диаграмме I-S насыщенного воздуха должно быть таким же, как, и в диаграмме i-s для идеального газа или перегретого пара, что мы и видим на фиг. 35. Но вместе с тем здесь имеется одна особенность температура газа или пара может возрастать неограниченно, в то время как температура насыщенного воздуха имеет предел. С увеличением энтальпии и энтропии при постоянном давлении она возрастает все медленнее и в бесконечности становится равной температуре насыщения водяного пара при данном давлении смеси. При этом изобара переходит в прямую линию, сливаясь с изотермой. [c.96]

Изотермы. В изотермическом процессе приращение энтальпии насыщенного воздуха равно энтальпии образующегося пара и поэтому однозначно определяется приращением паросодержания (при заданной температуре). Выражая последнее из равенства (IV. 29), получим [c.96]

Пользуясь диаграммой I-S № 2, находим на пересечении изобары и изотермы заданных значений (фиг. 37) паросодержание воздуха dn = 0,028 кГ/кГ сух. возд. энтальпию паровоздушной составляющей смеси (насыщенного воздуха) [c.99]

Все параметры влажного воздуха можно определить и по / -диаграмме, пользуясь показаниями сухого и мокрого термометров. Для этого поступают так. Пусть задано /с = 45 и м = 30°С. Сначала на диаграмме определяют точку, характеризующую насыщенный воздух в тонком слое, прилегающем к поверхности воды и мокрой ткани психрометра. Она лежит на пересечении изотермы мокрого термометра и линии насыщенного воздуха, для которого <Р =100%. Для м = 30°С это будет точка 1 (рис. 1-32). Подробные исследования показывают, что значения энтальпии этого насыщенного воздуха и воздуха в помещении (по большей части он ненасыщенный) почти одинако- [c.43]

Смешение двух количеств насыщенного воздуха с различными температурами всегда приводит к образованию тумана и выпадению влаги в виде жидкости в количестве х —х, где х представляет собой влажность в состоянии насыщения на изотерме тумана, проведенной через точку смешения. [c.301]

При смешении насыщенного воздуха с водой, имеющей ту же температуру, направление прямой смешения определяется засечкой на внешней рамке диаграммы, соответствующей энтальпии воды. Так как при таком смешении температура остается неизменной, то изотермы [c.302]

Из точки ] (при давлении р == рп), которая определяет состояние сухого насыщенного пара, проводим изотерму ti2. Если рассматривать влажный воздух при температуре ts4,<.ti2, то он будет насыщенным тогда, когда пар в воздухе будет сухим насыщенным, т. е. когда влажному воздуху будет соответствовать максимальное значение абсолютной влажности. Этому значению соответствует точка 3 сухого насыщенного пара (появление тумана здесь не рассматривается). [c.237]

Для того чтобы нанести на этой диаграмме линию насыщения влажного воздуха водяным паром (линию ср=100%), необходимо для каждой из температур определить величину d . Точка на данной изотерме, соответствующая величине d,, будет принадлежать линии насыщения. Величина d, определяется с помощью соотношения (14-15) по известной величине атмосферного давления В и величине давления насыщения водяного пара р,. Величина d, будет различной для различных изотерм. Напомним, что, как установлено, чем выше температура, тем больше величина d . Следовательно, в /, d-диаграмме линия насыщения влажного воздуха водяным паром имеет положительный наклон (рис. 14-3) . [c.468]

В соответствии с 14-1 в случае атмосферного давления при =100°С величина d — o. Следовательно, в случае атмосферного давления линия насыщения влажного воздуха водяным паром в I, d-диаграмме с ростом температуры будет асимптотически приближаться к изотерме 100° С. [c.469]

Рассмотрим теперь влажный воздух, охлажденный до t=0° С. Район изотермы 0° G в /, d-диаграмме показан на рис. 14-5. Процесс отвода тепла при постоянной температуре f=0° G от влажного воздуха, находящегося в состоянии насыщения, но не содержащего еще капель воды, будет, очевидно, направлен по изотерме области тумана. Однако в данном случае дело осложняется тем, что в зависимости от количества отнимаемого тепла в паре могут появляться либо капли воды, либо частицы льда. Энтальпия влажного воздуха для какой-либо заданной величины d будет, конечно, меньше в том случае, если в воздухе находятся частицы льда, а не капли воды, причем уменьшение энтальпии будет соответствовать величине теплоты плавления льда. [c.471]

Отсюда следует, что изотермы тумана для t < 0° С идут значительно круче изотерм тумана для i > 0° G (рис. 14-6). Линия насыщения при i=0° С претерпевает излом. /, d-диаграмма нашла широкое применение в технике в первую очередь потому, что она оказывается весьма удобной в тех случаях, когда приходится иметь дело с процессом сушки какого-либо вещества. Воздух, используемый для подсушки вещества, поглощает влагу и, конечно. [c.471]

Выше мы отметили, что если /, i-диаграмма строится для различных давлений влажного воздуха, то линии насыщения влажного воздуха водяным паром занимают различные положения. Для каждого из давлений, т. е. для каждого из положений линии насыщения, изотермы области тумана необходимо наносить заново. [c.471]

Не следует удивляться тому, что на I, d-диаграмме, представленной на рис. 14-4, пиния насыщения пересекает изотерму 0 С практически в начале координат, а на /, d-даа-грамме на рис. 14-5 эта же линия насыщения подходит к изотерме 0 С при некотором конечном значении d. Это происходит из-за различия масштабов оси d на этих двух диаграммах. В самом деле, поскольку для водяного пара при 0° С р,= 610,8 Па (0,006228 кгс/см ), то в соответствии с уравнением (14-15) при атмосферном давлении (98 кПа=1 кгс/см ) получаем для 4=0° С dj=0,0039 кг влаги/кг сухого воздуха (или 3,9 г влаги/кг сухого воздуха). В масштабе диаграммы на рис. 14-4 эта величина практически равна нулю. Масштаб же оси d на рис. 14-5 сильно увеличен. [c.471]

Рассмотрим в этой диаграмме изотермы насыщенного воздуха. Дифференцируя по d при onst уравнение (14-25) с учетом (14-27), получаем [c.468]

На кривой ф = 100 % (ф = 1) находятся точки, соответствующие состоянию насыщенного воздуха, причем выше нулевой изотермы лгшия ф = 1 соответствует насыщению воздуха над водой, ниже — над льдом. [c.52]

Шкала значений парциальных давлений водяного пара находится на вертикальной оси с правой стороны диаграммы (см. рис. 15.2). Линия парциальных давлений водяного пара представляет собой геометрическое место точек пересечения вертикальных прямых, опущенных из точек пересечения изотерм, н кривой ф = = 1 с горизонтальными прямыми р = onst. На рис. 15.2 показано построение точек А, В, С, принадлежащих линш парциальных давлений. Из рисунка видно, что для определения парциального давления водяного пара р в воздухе, состоят-е которого отвечает, например, точке D, необходимо из этой точки опустить перпендикуляр до пересечения с линией парциальных давлений (точка А) н снести горизонтально эту точку на шкалу давлений. Парциальное давление рщ и будет искомое давление состояния D. Аналогично определяют парциальное давление насыщенного воздуха состояния 2 (построение показано стрелками), [c.151]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

На диаграмму наносят сетку изотерм, построенную по формуле (1.158). Эти изотермы представляют собой прямые линии, угловой коэффициент которых определяется уравнением дШдй — 2500 -f -Ь 1,9 - На каждой изотерме находят точки с одинаковыми значениями относительной влажности воздуха ф. Соединив их, получают сетку кривых ф = onst. Кривая ф = 100 % изображает состояния влажного насыщенного воздуха и является пограничной. Она разделяет область ненасыщенного влажного воздуха (сверху) и область пересыщенного воздуха (снизу), в которой влага частично находится в капельном (или твердом. — снег, лед) состоянии. [c.77]

На диаграмме нанесены идущие под углом 135° к оси ординат линии постоянной энтальпии t, вертикальные линии постоянного влагосодержания d, изотермы влажного воздуха и линии постоянной относительной влажности воздуха ф. Кривая для ф=1007о является пограничной. В состояниях, соответствующих точкам на этой кривой, парциальное давление водяного пара и его плотность достигают максимально возможных при данной температуре. Влажный воздух в таких состояниях называется насыщенным. Область над кривой ф= 100% является областью ненасыщенного воздуха. В этой области в воздухе находится перегретый пар, парциальное давление и плотность которого меньше максимально возможных при данной температуре. Под кривой <р= =100% расположена область тумана, т. е. таких состояний, когда в воздухе присутствуют и пар и мельчайшие капельки жидкости (влажный пар). [c.276]

Мы уже отметили, что если воздух насыщен водяным паром, то дальнейшее впрыскивание воды в такой воздух не приводит к росту наросодержа-ния — оно уже достигло максимально возможной величины и влага будет конденсироваться, образуя туман. Соответственно в I, d-диаграмме правее линии насыщения будет располагаться область насыщенного воздуха (так называемая область тумана). Если изотерма влажного воздуха продолжена правее линии насыщения, то, хотя величина d растет, остается постоянным и равным d, и, следовательно, рост d осуществляется только за счет роста. d (твердая фаза выпадает лишь при 0° С, поэтому при i > 0° С 0). [c.470]

Определим теперь, как будут располагаться изотермы в области насыщенного воздуха (области тумана). Дифференцируя выражение (14-36) по d при i= onst с учетом того, что d =d,= onst и d =0, получаем [c.470]

Отсюда видно, что изотермы в области насыщенного воздуха представляют собой прямые линии, угол наклона которых тем больше, чем выше температура. Из (14-37) и (14-38) следует, что при переходе через линию насыщения изотерма претерпевает излом, причем наклон изотермы в области насыщенного воздуха значительно меньше, чем в области ненасыщенного воздуха. Из (14-38) следует также, что в области тумана изотерма О С совпадает с изоэнтальпой, а так как температура обычно не очень велика, то изотермы [c.470]

Для вычисления координат точки пересечения изобары с изотермой заданными являются общее давление насыщенного воздуха [давление касьщения — формула (I. 33) ] и температура. По таблице насыщенного [c.91]

В конце процесса в точке пересечения изотермы t = 20° С с изобарой р — 1 ата находим d 2 = = 0,015 кГ/кГ сух. возд, 1 2=0,88 мУкГ сух. возд. и энтальпию насыщенного воздуха (без учета жидкости, образовавшейся вследствие конденсации) / 2 = 14,0 ккал/кГ сух. возд. [c.100]

Рассмотрим поведение изобар при S -> +со. Энтропия насыщенного воздуха (отнесенная к 1 кГ сухого воздуха) при постоянном давлении может неограниченно возрастать только при неограниченном возрастании паро-содержания, что в свою очередь влечет за собой такое же возрастание теплоемкости насыщенного воздуха (отнесенной к 1 кГ сухого воздуха). Увеличение температуры происходит только до определенного предела — до температуры насыщения при давлении смеси. Поэтому из формулы (XV. 1) следует, что tg а -> О, т. е. касательная к изобаре при S -1-оо будет неограниченно приближаться к горизонтали, т. е. к изотерме, соответствующей температуре насыщения при давлении смеси. Такая изотерма является асимптотой для данной изобары. [c.175]

Процессы во влажном воздухе удобно анализировать, используя /г, d-диаграмму, представленную на рис, 2.22. Для удобства пользования оси координат этой диаграммы развернуты на 135°, значения удельной энтальпии и влагосодержания отнесены здесь к 1 кг сухого воздуха. Выше линии ф = I расположена область ненасыщенного, а ниже — насыщенного воздуха. На диаграмму нанесены изотермы — прямые линии и линии ф = onst. Обычно И, й -диаграмма строится по формулам (2.87) и (2.89) для определенного, среднего для данной местности, барометрического давления. Диаграмма на рис. 2.22 рассчитана для В = 99,3 кПа (745 мм рт. ст.). Для различных географических районов России рекомендуются следующие ба- [c.143]

Энтальпия воздуха при / = 0° С и d (в точке Ь) находится по формуле (651). Прямая, проведенная через точки О н Ь, дает изотерму при i = 0° С. Для других значений 0 построение изотерм производится аналогично. Так, для построения изотермы при t = 10° С, проходящей через точки и Ь , по уравнениям (632) и (651) предварительно определялись значения i и d. Соединение точек с одинаковыми значениями ф (например, точки Ь, и другие для ф = 100%) дает кривую ф = onst. Любая точка этой кривой ф = 100% характеризует состояние насыщенного воздуха. [c.344]

На оси ординат л = 0 отложена энтальпия сухого воздуха, начиная от точки плавления льда. Ось =0, соответствующая состоянию сухого воздуха и жидкой воды при 0° С, проведена под уголом вниз слева направо. Угол наклона этой оси выбран таким, что изотерма 0° С для влажного насыщенного воздуха проходит горизонтально (на диаграмме она видна лишь в виде короткого отрезка между началом координат и пограничной кривой). Линии д = соп81 представляют собой вертикальные прямые, линии г = соп51 — прямые, параллельные оси = 0. На диаграмме нанесена пограничная кривая 11 = 1 для общего давления р=1 кгс/см =1 ат. Эта кривая соединяет все точки росы и разделяет область ненасыщенных состояний (вверху) и область тумана (внизу), в которой влага находится частью в виде пара, а частью в виде жидкости (туман, влага, выпавшая в осадок) или в твердом виде (ледяной туман, снег). Изотермы в ненасыщенной области в соответствии с уравнением (399) представляют собой прямые с небольшим наклоном, вверх. На пограничной кривой они имеют излом и в области тумана-проходят почти параллельно линиям постоянной энтальпии, как эта следует из уравнения (400). [c.300]

Рассмотрим простой воздушный ожижитель Линде, описанный выше и схематически изображенный на фиг. 43. Цикл работы можно проследить по (Я — 15 )-диаграмме на фиг. 45. В этой диаграмме, как указывалось ранее (ср. фиг. 20 и 21), сплошные кривые изображают изобары iP2>P>Pi) тонкие пунктирные кривые — изотермы а жирная пунктирная—границу гетерогенной двухфазной области. Отметим, что внутри гетерогенной области изобары и изотермы прямолинейны и совпадают друг с другом, причем наклон их зависит от абсолютной температуры. Точка а представляет состояние газа при и р,, т. е. перед входом в компрессор. Процесс изотермического сжатия до и изображается линией аЬ. Практически = 293° К, а. ж приблизительно равны 1 и 200 атм соответственно. Линия Ьс изображает охлаждение сжатого газа в теплообменнике. Из точки с газ дросселируется от р и Тд до 7 j и 7 j, что показано горизонтальной прямой d (Я = onst). Положение точки d определяет относительное количество газа а, сжижаемое в процессе расширения. Жидкий воздух при р и Т- изображается точкой /, а воздух в состоянии насыщенного пара при тех же р и 7, — точкой е. Этот газообразный воздух через теплообменник возвращается, на вход компрессора, что показано на диаграмме линией еа. [c.57]

Решение. На dt-диаграмме (рис. 7.1) находим изс-термы 20 и 25 °С. Точка росы лежит на пересечении изотермы 20 °С и линии насыщения ср = 1,0. Из этой точки прс -водим вертикальную прямую до пересечения с изотермой f = 25 °С. Точка пересечения и определяет состояние влаж ного воздуха ф = 0,75 (75 %) d = 0,015 кг/кг i = [c.69]

Линии ф = onst поднимаются до изотермы 99,4 °С (температура насыщения при р = 99 кПа), после чего становятся почти вертикальными, так как при t >> относительная влажность воздуха Ф зависит только от влагосодержания . Действительно, при t > > tp парциальное давление пара р = ФРбар. Тогда [c.77]

На поле диаграммы наносятся также кривые равных значений относительной влажности воздуха (срв = 100 % <Рв = 90 % и пр.) и изотермы Г = onst — прямые линии. Поле диаграммы кривой фв= = 100% делится на две области. При (рв<100% в воздухе содержится перегретый пар, при срв > 100% — влажный насыщенный пар, при (рв = 100 % — сухой насыщенный пар. /-диаграмма строится для наиболее распространенного (среднего) атмосферного давления внешней среды. При других атмосферных давлениях сетка изотерм такая же, но уточняются кривые срв = onst. [c.42]

Из рис. 10-29, на котором нанесены пограничные кривые для содержащегося в воздухе водяного пара, следует, что при неизменной температуре (кривая 1—2, соответствующая изотерме onst) наибольшие парциальное давление и плотность пара соответствуют его состоянию, отображаемому точкой 1, когда он является насыщенным. По мере перегрева давление и плотность его уменьшаются. [c.130]

Логарифм влажности воздуха, равный логарифму отношения давления пара воды над телом к давлению насыщенного пара над поверхностью свободной воды, прямо пропорционален изотерми кой свободной энергии связи данного количества влаги Up в теле. Следовательно, потенциал влагопереноса в является функцией изотермической свободной энергии связи влаги с капил-лярно-пористым телом. [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...