Изобарный процесс работа расширения

Работа расширения и количество подведенной теплоты могут быть определены по формулам изобарного процесса, хак как рассматриваемый изотермический процесс, протекающий, в области влажного пара, одновременно является процессом изобарным. Следовательно, работа расширения определяется по уравнению (205) [c.203]

В р, и-диафамме удобно изображать работу расширения, так как она представляет собой (см. рис. 1.4) площадь под соответствующей кривой процесса. Из рис. 1.4 хорошо видно, что при изохорном процессе работа расширения равна нулю, а при изобарном процессе она имеет наибольшее значение. [c.17]

При изохорных процессах работа равна нулю, так как поршень в цилиндре не перемещается. Работа при изобарных процессах пропорциональна площади фигуры на диаграмме р, V под соответствующим участком изобары (рис. 108). Следовательно, работа при произвольном процессе расширения газа прямо пропорциональна площади фигуры под соответствующим участком графика процесса на диаграмме р, V. [c.98]

Таким образом, в изобарно-изотермической системе максимальная работа при обратимых процессах равна разности изобар-но-изотермических потенциалов. Следует отметить, что максимальная работа в данном случае подсчитывается как разность общей работы системы и работы расширения при постоянном давлении. Если в этой же системе процессы осуществляются необратимо, то развиваемая работа меньше разности изобарно-изотермических потенциалов. [c.204]

Термодинамические процессы, протекающие в реальном газе. В инженерной практике, за исключением процессов, протекающих в компрессорах, мы встречаемся с четырьмя основными термодинамическими процессами, а именно изобарным, изохорным, изотермическим и адиабатным. Обычно при р реальные газы можно рассматривать как идеальные и для них уравнением состояния является уравнение Менделеева - Клапейрона (1.4). В этом случае связь между основными термодинамическими параметрами и работа расширения-сжатия рассчитываются по формулам, приведенным в предыдущем параграфе. Изменение внутренней энергии, энтальпии и энтропии в термодинамическом процессе рассчитывается по нижеследующим формулам с учетом температурной зависимости теплоемкости [c.29]

Современные газотурбинные установки в основном работают с изобарным подводом теплоты. Теоретически цикл с изобарным подводом теплоты (рис. 7.3, б, в) состоит из процесса адиабатного сжатия воздуха 1-2 в компрессоре 1 (см. рис. 7.3, а), изобарного подвода теплоты 2-3 в камере сгорания 2, процесса адиабатного расширения 3-4 продуктов сгорания в соплах 3, преобразования кинетической энергии струи газа на рабочих лопатках 4 и процесса отвода теплоты 4-1 от газа в окружающую среду при постоянном давлении р - [c.116]

Далее примем, что по линии -d-d происходит не сгорание топлива, связанное с химическим изменением состава газа (меняется газовая постоянная), а обратимым путем подводится извне теплота Qj, такая же, какая выделяется топливом при его сгорании. Также примем, что теплота, уносимая отработавшими газами в атмосферу, может быть заменена теплотой Q , обратимым путем отводимой от газов. При таких предпосылках можно принять, что двигатели внут- реннего сгорания работают по обратимым термодинамическим циклам. Процессы сжатия и расширения будем считать происходящими по обратимым адиабатам, а обратимость изохорных и изобарных процессов, заменяющих действительные процессы сгорания топлива и выхлопа продуктов сгорания, осуществляется с помощью любого числа точечных источников и приемников теплоты. Такого рода идеализация действительных процессов в двигателях является общепринятой, и в данном случае мы ей последуем. Более подробное изучение действительных процессов, происходящих в цилиндре двигателя, является делом специального курса двигателей внутреннего сгорания. [c.234]

Воспроизвести изобарный процесс можно в вертикальном сосуде, в котором под поршнем заключен газ постоянство давления газа обеспечивается находящимся на поршне грузом, который в процессе изменения состояния газа остается неизменным (рис. 5-6). Газ изменяет свое состояние под влиянием тепла, сообщаемого ему из окружающей среды или отвода тепла от него в окружающую среду. При подводе к газу тепла повышается его температура и газ, расширяясь, поднимает поршень с покоящимся на нем грузом при отводе тепла объем газа уменьшается, и поршень под действием стоящего на нем груза опускается. Подводимое к газу тепло при изобарном процессе расходуется на изменение (увеличение) внутренней энергии газа и на совершение им внешней работы. Сообразно изложенному, подводу тепла и расширению газа на рис. 5-6 соответствует направление процесса от точки / к точке 2, отводу тепла соответствует направление процесса от точки I к точке 3. [c.48]

Работа расширения системы в изобарном процессе определяется следуюш им образом [c.218]

На рис. 11-18 реальный цикл Ренкина изображен в Т, -диаграмме . В этой диаграмме 1-2д — адиабатный процесс расширения пара в турбине с учетом необратимых потерь на трение 2д-3 — изобарно-изотермический процесс отвода тепла в конденсаторе 3-53 — адиабатный процесс в насосе с учетом необратимых потерь на трение Sd-4-б-О — изобарный процесс подвода тепла к воде Sd-i), пароводяной смеси (4-6) и перегретому пару 6-0) в котле кривая 0-1 утрированно изображает снижение температуры пара с Т1 до Ti и давления с р до на пути от котла до турбины за счет потерь в паропроводе. Энтропия рабочего тела при отводе тепла в результате этих потерь уменьшается, и полезная работа цикла,как теоретическая, так и действительная, как видно из рис. 11-18, также уменьшается. [c.377]

Цикл воздушной холодильной установки в р, у-диаграмме изображен на рис. 13-5. Здесь 1-2 — адиабатный процесс расширения воздуха в детандере 2-3 — изобарный процесс отвода тепла из охлаждаемого объема 3-4 — процесс сжатия в компрессоре 4-1 — изобарный процесс охлаждения воздуха в охладителе. В этой диаграмме 3-4-1 — пиния сжатия воздуха, а 1-2-3 — линия расширения. Работа, затрачиваемая на привод компрессора, изображается площадью т-4-З-п-т, а работа, производимая воздухом в детандере, — площадью m-l-2-n-m. Следовательно, работа, затрачиваемая в цикле воздушной холодильной установки, изображается площадью 1-2-3-4-1. [c.430]

Работа расширения определится по формуле для изобарного процесса L = p(V,- V,). [c.69]

Пример. 1 кГ влажного воздуха при давлении р = 1 ата, удельном объеме = 0,98 м /кГ и паросодержании dm = 0,02 кГ/кГ сух. возд меняет свое состояние по изобарно-изотермическому процессу так, что относительная влажность становится равной = 0,9. Определить конечное состояние, количество подведенного тепла, количество испарившейся влаги и работу расширения. [c.70]

Пример. Влажный воздух при давлении р = 1 ата, d = 0,02 кГ/кГ сух. возд и ф = 0,167 изменяет свое состояние изобарно-изотермически так, что относительная влажность становится равной <Рз = 0,9. Определить объем смеси, отнесенной к 1 кГ сухого воздуха, в начале н в конце процесса, количество испарившейся жидкости, работу расширения и количество подведенного тепла на каждый килограмм сухого воздуха. [c.123]

В паросиловой части МГД установки цикл состоит из адиабатного расширения пара с отдачей внешней работы в турбине /-//, изобарного процесса отвода теплоты в конденсаторе 11-111, изобарного подвода теплоты в парогенераторе 111-1У-У-1. [c.276]

Работа расширения изобарного процесса, рассчитываемая в соответствии с (2.8), [c.145]

В этой установке рабочее тело циркулирует в контуре, и в качестве него может быть использован любой подходящий газ. Цикл МГД ступени установки состоит из адиабатного сжатия в компрессоре 1-2, изобарного процесса подвода тепла 2-3, адиабатного расширения с отдачей работы в МГД генераторе 3-4 и изобарного процесса [c.285]

В изобарном процессе расширения при я=0 тепло подводится и, как известно, превращается частично в работу, а остальная часть [c.56]

В изобарном процессе одновременно с нагреванием происходит расширение газа. В этом случае лишь незначительная часть теплоты, подведенной к газу, идет на совершение работы. Действительно, из уравнения dq = йи + (II имеем [c.107]

Если процесс осуществляется в направлении, указанном стрелкой на фиг. 6. 3, то тепло q сообщается газу и он нагревается изобарное расширение сопровождается увеличением температуры и внутренней энергии газа. Как производство работы расширения, [c.91]

При изобарном процессе меняется температура рабочего тела и, следовательно, его внутренняя энергия. Поэтому на совершение внешней работы расходуется лишь часть теплоты, подведенной к рабочему телу извне. Преобразование энергии при изобарном расширении газа иллюстрируется схемой на рис. 37, д. [c.135]

Теплота нагревания Ср (1 кг газа в изобарном процессе на 1 К) больше теплоты на величину работы расширения, которая равна газовой постоянной Я. Теплоемкости связаны формулой Майера [c.19]

Работа процесса. Работа расширения (или сжатия) при изобарном процессе определяется величиной площади (рис.6-2, б) 12Voi i и вычисляется по формуле (3-8) [c.52]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Как указывалось, многоступенчатое адиабатически-изобарическое расширение применяется для приближения процесса подвода теплоты к изотермическому. При этом сжиганию топлива соответствуют изобарные участки, а расширению продуктов сгорания (например, в многоступенчатой газовой турбине) — адиабатические участки. Для того чтобы учесть хотя бы приближенно потери работы на трение при адиабатическом расширении, будем считать, что состояние рабочего тела, которое предполагается идеальным газом, изменяется при этом по политроперо" = onste показателем политропы п <С k. [c.530]

Так как изобары ненасыш,енной жидкости в s — Т-диаграмме практически совпадают с левой пограничной кривой, то процессы изменения состояния 6—3 (изобарный нагрев ненасыщенной йчидкости при /7 ) и 6—4 (изобарное кипение насыщенной жидкости при Pq) сопровождаются одинаковым подводом теплоты Ад = = 1 ) — f e = ч — f ,i. Поэтому площади под этими процессами равны, т. е. пл. а—6—3—Ь = пл. а—6—4—с. Поскольку у них пл. а—6—5—Ь общая, то заштрихованная площадка пл. 6—3—5 равновелика пл. Ь—5—4—с, т. е, работа расширения также равна пл. 6—3—5. [c.32]

При исследовании термодинамических свойств циклое ГТУ, так же как и при рассмотрении циклов ДВС, реальны процессы работы установки заменяются обратимыми ( деализи-рованными). Процесс сгорания топлива отождествляется с изобарным или нзохорным подводом теплоты, эквивалентной теплоте сгорания топлива. Изобарный процесс отвода теплоты от рабочего тела к холодному источнику заменяет удаление теплоты из турбины вместе с отработавшими газами. Сжатие и расширение ра- [c.83]

Таким образом, процесс парообразования является одновременно изобарным (р = onst) и изотермическим (/ = onst), что соответствует процессам фазовых превращений (затрачиваемая теплота расходуется не на повышение температуры, а только на преодоление сил притяжения между молекулами и на работу расширения пара). [c.65]

Следовательно, теплоемкость идеального газа больше теплоемкости v па количество тепла, превращаемого в работу в изобарном процессе расширения. Действительно, в изохорном процессе тепловая энергия расходуется только на измене цие внутренней энергии, в изобарном же процессе оно дополнительно раасодуется еще и на совершение внешней работы Таким образом I [c.71]

В случае, если процесс, протекающий в рассматриваемой системе, сопровождается химическими превращениями,— величина L представляет собой работу, совершающуюся в процессе химической реакции. Напомним, что в химической термодинамике тепловым эффектом реакции называется количество тепла, выделяющегося (экзотермическая реакция) или поглощающегося (эндотермическая реакция) при неизменных V м Т или при неизменных р и Т и при условии, что единственным видом работы системы является работа расширения (т. е. dL = 0) в соответствии с этим в химической термодинамике используются понятия о тепловых эффектах двух видов — тепловой э ект изохорно-изотермиче-ской реакции Qy и тепловой эффект изобарно-изотермической реакции Qp. Для того чтобы в соответствии с этими определениями вычислить значения Qy и Qp, используем уравнение первого закона термодинамики, записанное в виде [c.225]

ИЛИ жидкость с достаточной элек-тропроводностью. Цикл МГД ступени такой установки состоит из адиабатного сжатия в компрессоре 1-2, изобарного процесса подвода теплоты 2-3, адиабатного расширения с отдачей работы в МГД генераторе 3-4 и изобарного процесса отвода теплоты 4-5-1 4-5 — отвод теплоты в пароводяной ступени 5-1 — отвод теплоты в водяном теплообменнике). Паросиловая часть цикла та же, что и при открытой схеме МГД установки. [c.277]

Пример. Во сжолько раз в условиях изобарного процесса количество подведенной теплоты больше работы расширения воздуха, если известно, что средняя температура воздуха за процесс составляет С. [c.92]

Уравнение (5. 30) показывает, что разность весовых теплоемкостей для идеального газа является величиной постоянной и, как доказывалось ранее, всегда положительной. Эта постоянная величина R является удельной работой газа при изобарном процессе, т. е. работой расширения 1 кг газа при нагревании его на Г С при р= = onst. Размерность газовой постоянной R, как видим, та же, что была установлена ранее, т. е. кгм/кг град. [c.80]

Рассмотрим работу расширения газа в изобарном процессе (р = onst). [c.29]

ВМТ. Вначале топливо горит быстро, что позволяет рассматривать процесс с-у как изохорный. В дальнейшем скорость сгорания топлива замедляется и в течение некоторого промежутка времени его можно рассматривать изобарным (процесс y-z), В процессе у-г-Ь происходит расширение рабочего тела. Поршень совершает такт расширения. Кривошип коленчатого вала поворачивается на угол (р —> 540°. В процессе расширения от рабочего тела отводится энергия в механической форме, т. е. рабочее тело совершает полезную работу Йрасш- [c.209]

Смотреть страницы где упоминается термин Изобарный процесс работа расширения : [c.232] [c.116] [c.45] [c.93] [c.355] [c.9] [c.66] [c.477] [c.197] [c.187] [c.63] [c.48]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.218 ]

ПОИСК

Изобарный процесс

Процесс расширения

Работа изобарного процесса

Работа процесса

Работа расширения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...