Работа изобарного процесса

Выражение, служащее для определения работы изобарного процесса, можно получить из уравнений (5-17) и (5-18) для 1 кг газа [c.49]

Удельная работа изобарного процесса определяется выражением (141). [c.106]

Ср и Подставляя выражение (4-7) для работы изобарного процесса в уравнение первого закона термодинамики, найдем [c.48]

Располагаемая работа изобарного процесса I о равна нулю. [c.87]

По каким уравнениям определяют изменение внутренней энергии, внешнюю работу, подведенную теплоту и степень сухости в изобарном процессе [c.194]

Определить, какая часть теплоты, подводимой к газу в изобарном процессе, расходуется на работу и какая — на изменение внутренней энергии. [c.77]

Следовательно, в изобарном процессе только 28,5% теплоты, подводимой к газу, превращается в работу. Вся остальная теплота, т. е. 71,5%, расходуется на увеличение внутренней энергии. [c.78]

Работа расширения и количество подведенной теплоты могут быть определены по формулам изобарного процесса, хак как рассматриваемый изотермический процесс, протекающий, в области влажного пара, одновременно является процессом изобарным. Следовательно, работа расширения определяется по уравнению (205) [c.203]

При изохорных процессах работа равна нулю, так как поршень в цилиндре не перемещается. Работа при изобарных процессах пропорциональна площади фигуры на диаграмме р, V под соответствующим участком изобары (рис. 108). Следовательно, работа при произвольном процессе расширения газа прямо пропорциональна площади фигуры под соответствующим участком графика процесса на диаграмме р, V. [c.98]

Таким образом, MR — 8314 Дж/ (кмоль-К) — универсальная газовая постоян)1ая, отнесенная к 1 кмолю газа. Физический смысл Rq можно трактовать как работу изменения объема, совершаемую I кмолем газа при изменении его температуры на 1 К в изобарном процессе. [c.17]

Таким образом, газовая постоянная имеет физический смысл она представляет собой удельную работу изменения объема, совершаемую / кг рабочего тела при изменении его температуры на I К в изобарном процессе. [c.118]

Работа в изобарном процессе [c.97]

Для условий задачи 11.5 определить общее подведенное количество теплоты. Каким станет термический к. п. д. цикла, если в изобарном процессе подвести только 100 кДж/кг, а остальное — в изохорном процессе Проанализировать полученный результат, пользуясь решением задачи 11.6. Как изменится работа цикла [c.126]

В цикле К — а — 6 (рис. 3.31, а), где k — а — участок, соответствующий изобарному процессу, работа, равная площади цикла, отлична [c.273]

Таким образом, при изобарном процессе объем газа изменяется прямо пропорционально абсолютной температуре. Работа изменения объема выражается следующим уравнением [c.134]

Уравнение (5.3) раскрывает физический смысл газовой постоянной Я — это работа 1 кг газа в изобарном процессе при изменении температуры на 1 К. [c.134]

Если речь идет об идеальном газе, работа в изобарном процессе может быть определена еще и таким образом. Напишем характеристическое уравнение для начального состояния pVi = и для конечного pVj =MRT . [c.67]

На рис. 1.5 изобарный процесс представлен в координатах р, v. Площадь заштрихованного прямоугольника есть работа процесса, равная [c.24]

При сравнении формул (1.103) и (1.106) можно видеть, что если Ср > с , то в одном и том же интервале температур Ti и Т2 изменение энтропии в изобарном процессе будет больше, чем в изохорном. Отсюда следует (см. рис. 1.7,6), что кривая изохорного процесса 1-2 будет круче кривой изобарного процесса 1-2 ив одном и том же интервале температур теплота изобарного процесса будет больше теплоты изохорного процесса (на величину работы). [c.26]

Изменение удельной внутренней энергии идеального газа определяется выражением (1.83). Удельная работа, выполняемая в изобарном процессе, [c.48]

Из выражения (1.95) явствует физический смысл удельной газовой постоянной. Если в изобарном процессе температура 1 кг идеального газа изменяется на 1 К, то 1р = Я, т. е. удельная газовая постоянная — это работа, совершаемая 1 кг идеального газа в изобарном процессе при изменении его температуры на 1 К- [c.48]

Газовая постоянная R равна отношению удельной работы изменения объема идеального газа в изобарном процессе к изменению его температуры. [c.70]

Далее примем, что по линии -d-d происходит не сгорание топлива, связанное с химическим изменением состава газа (меняется газовая постоянная), а обратимым путем подводится извне теплота Qj, такая же, какая выделяется топливом при его сгорании. Также примем, что теплота, уносимая отработавшими газами в атмосферу, может быть заменена теплотой Q , обратимым путем отводимой от газов. При таких предпосылках можно принять, что двигатели внут- реннего сгорания работают по обратимым термодинамическим циклам. Процессы сжатия и расширения будем считать происходящими по обратимым адиабатам, а обратимость изохорных и изобарных процессов, заменяющих действительные процессы сгорания топлива и выхлопа продуктов сгорания, осуществляется с помощью любого числа точечных источников и приемников теплоты. Такого рода идеализация действительных процессов в двигателях является общепринятой, и в данном случае мы ей последуем. Более подробное изучение действительных процессов, происходящих в цилиндре двигателя, является делом специального курса двигателей внутреннего сгорания. [c.234]

При работе на перегретом паре при Pi = 3 МПа, <1 = 350 С и Ра = 4 кПа получим т)ц = 0,70, а при перегреве до 450" С т)д==0,64. Из этих примеров следует, что чем значительнее изобарный подогрев воды и чем больше изобарный перегрев пара, т. е., чем больше используются изобарные процессы в цикле Репкина, тем значительнее разница между г с и iir. [c.244]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Описанный в задаче результат обусловлен тем, что для идеального газа количество теплоты Q при изобарном процессе пропорционально совершенной работе IV, поэтому, хотя Q W, отношения QilQi и И г/И 1 одинаковы. Действительно, Qi = f, T2-Ti), W =2p V2-Vi)- Но 2pV2 = RTi, 2рУ =ЯТ,-, следовательно, [c.331]

Работа газа в изобарном процессе определяется из выражений (5.15) или из (5.16), откуда при р = onst и п = О находим [c.55]

В изобарном процессе проис.ходпт изменение объема рабочего тела, следовательно, совершается работа, определяемая по формулам (3.3) и (3.4). [c.37]

При исследовании термодинамических свойств циклое ГТУ, так же как и при рассмотрении циклов ДВС, реальны процессы работы установки заменяются обратимыми ( деализи-рованными). Процесс сгорания топлива отождествляется с изобарным или нзохорным подводом теплоты, эквивалентной теплоте сгорания топлива. Изобарный процесс отвода теплоты от рабочего тела к холодному источнику заменяет удаление теплоты из турбины вместе с отработавшими газами. Сжатие и расширение ра- [c.83]

Таким образом, в изобарном процессе теплота расходуется на совершение работы и на иа1м ненке внутренней энергии рабочего тела. [c.140]

Отсюда следует, что удельная постоянная идеального газа Я представляет собой удельную работу газа в изобарном процессе (р = 1с1ет) при изменении температуры газа на IX). [c.21]

С и давление pi =0,1 МПа, сжимается по адиабате, а затем при р = onst к нему подводится количество теплоты 150 кДж. В конце изобарного процесса температура /з = 650 С. Определить степень адиабатного сжатия г = Ui/Uj, давление р —рзи работу адиабатного сжатия. Каким будет максимальное давление, если при полученной степени сжатия то же количество теплоты подвести по изохоре [c.28]

Смысл производной (дк дТ)р состоит в следующем она равна приращению энтальпии 1 кг вещества в изобарном процессе, соответствующему изменению температуры на 1 К. Полезная работа — vdp при р=сопз1 равна нулю поэтому, согласно выражению (2.18), указанное приращение энтальпии равно количеству подведенной (или отведенной) теплоты, т. е. изобарной теплоемкости [c.30]

Принципиальная схема паровой компрессорной холодильной установки изображена на рис. 1.78, а ее цикл в Ts-диаграмме - на рис. 1.79. Установка работает следующим образом. Компрессор / всасывает из рефрижератора 2 пар рабочего тела при давлении его р2 и степени сухости Хг, после чего адиабатно сжимает его (процесс а-Ь) до давления pi так, что пар становится перегретым с температурой перегрева TJ. Из компрессора пар поступает в конденсатор 4, где, охлаждаясь водой, полностью переходит в жидкость (изобарный процесс Ь-с) того же давления рь с соответствующей давлению температурой 7 = 7i,t. По выходе из конденсатора жидкость, проходя через дроссельный вентиль 3, подвергается дросселированию (процесс -d), при этом давление понижается до рг, а сама жидкость переходит в парожидкую смесь со степенью сухости xi при температуре Т 2- Эта смесь поступает в рефрижератор, где получает теплоту q2 от охлаждаемой среды при постоянном давлении рг, при [c.153]

Из уравнения (1.50) следует, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной газовой постоянной. Это объясняется тем, что в изохорном процессе (v = onst) внешняя работа не выполняется и теплота расходуется только на изменение внутренней энергии рабочего тела, тогда как в изобарном процессе (р = = onst) теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии рабочего тела, зависящей от его температуры, но и на совер-uj HHe им внешней работы. [c.29]

В промышленных масштабах холод впервые был получен с помощью воздушных компрессорных холодильных установок (рис. 8.1, а). Воздух, являющийся хладагентом, после холодильной камеры (рефрижератора) Р направляется в турбокомпрессор ТК, где за счет затраты удельной работы адиабатно сжимается до давления р, с повышением температуры от Г, до Тз. Сжатый в турбокомпрессоре воздух затем поступает в теплооб.менник ТО, где его температура понижается до Тд в изобарном процессе 2-3 (рис. 8.1, б) за счет отдачи удельной теплоты окружающей среде (проточной воде). Охлажденный воздух направляется в расширительную машину (турбодетандер) ТТ, адибатно расширяется (процесс 3-4) в ней с отдачей удельной работы /д турбокомпрессору. Поэтому удельная работа, затрачиваемая в цикле, /о == /1 — /д- [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...