Работа изохорного процесса

В изохорном процессе dv = 0, следовательно, и б/= р = 0. Значит, удельная работа изохорном процессе равна нулю [c.68]

Из уравнения (5-1) следует, что работа изохорного процесса dl = = pdv равна нулю, поскольку du = О (согласно рис. 5-2 порщень не может перемещаться) и по первому закону все подводимое извне в течение процесса тепло полностью расходуется на изменение внутренней энергии газа, т. е. [c.54]

В изохорном процессе внешняя работа равна нулю. Подведенная теплота расходуется на изменение внутренней энергии рабочего тела [c.191]

По каким уравнениям определяют в изохорном процессе подведенную теплоту, изменение внутренней энергии, работу, степень сухости [c.194]

В изохорном процессе газ работы не совершает (L = 0). [c.68]

Вообще говоря, это равенство осталось бы в значительной степени бессодержательным, если бы для определения количества тепла и работы в нашем распоряжении были бы, соответственно, только формулы (4.1) и (4.11). Потому что первая из них относится только к изохорным процессам, т.е. процессам, идущим при постоянном объеме, а вторая—только к адиабатически изолированному телу. И обе они определяют и тепло, и работу через соответствующее изменение внутренней энергии. Поэтому в общем случае, когда ни постоянство объема тела, ни его теплоизоляция не выдерживаются, было бы совершенно невозможно сказать, каким образам нужно [c.101]

Работа при произвольном процессе расширения газа. Произвольный процесс расширения газа от объема Vi до объема V2 можно представить как совокупность чередуют,ихся изобарных и изохорных процессов. [c.98]

При изохорных процессах работа равна нулю, так как поршень в цилиндре не перемещается. Работа при изобарных процессах пропорциональна площади фигуры на диаграмме р, V под соответствующим участком изобары (рис. 108). Следовательно, работа при произвольном процессе расширения газа прямо пропорциональна площади фигуры под соответствующим участком графика процесса на диаграмме р, V. [c.98]

Так как в изохорном процессе нет изменения объема, то, следовательно, и работа изменения объема не совершается 1x 2 = О- [c.138]

В изохорном процессе работа не совершается (/ = 0) и количество теплоты [c.96]

Для условий задачи 11.5 определить общее подведенное количество теплоты. Каким станет термический к. п. д. цикла, если в изобарном процессе подвести только 100 кДж/кг, а остальное — в изохорном процессе Проанализировать полученный результат, пользуясь решением задачи 11.6. Как изменится работа цикла [c.126]

При использовании графопостроителя 3 на диаграммной бумаге строят по таблицам водяного пара кривую насыщения водяного пара во всем диапазоне ее существования от тройной до критической точки. Дальнейшая работа сводится к последовательной записи изохорных процессов с обоих пьезометров. Графопостроитель подключается к одному или другому пьезометру с помощью переключателя 6. [c.79]

Следовательно, в изохорном процессе вся подводимая теплота расходуется на изменение внутренней энергии газа, а работа расширения равна нулю. [c.133]

Так как в изохорном процессе работа не совершается, то вся теплота расходуется на изменение внутренней энергии, поэтому [c.144]

При сравнении формул (1.103) и (1.106) можно видеть, что если Ср > с , то в одном и том же интервале температур Ti и Т2 изменение энтропии в изобарном процессе будет больше, чем в изохорном. Отсюда следует (см. рис. 1.7,6), что кривая изохорного процесса 1-2 будет круче кривой изобарного процесса 1-2 ив одном и том же интервале температур теплота изобарного процесса будет больше теплоты изохорного процесса (на величину работы). [c.26]

Учтя, что в изохорном процессе dv = О и удельная работа = = О, выражение первого закона термодинамики (1.35а) запишем в виде [c.45]

Изменение удельной внутренней энергии идеального газа определяется выражением (1.83). В изохорном процессе do = 0 и термодинамическая работа не совершается (64 = 0). Поэтому вся тепло-1) та расходуется только на изменение внутренней энергии идеального i газа и согласно выражению (1.82) [c.47]

Изложенное позволяет заключить, что во всех процессах, совершаемых в заданных пределах температур и 7 , независимо от вида процесса и значений подводимой (отводимой) теплоты и совершаемой (затрачиваемой) работы приращение удельной внутренней энергии имеет одно и то же значение, определяемое аналитически равенством (6.1) и графически на диаграмме Ts площадью между линией процесса и осью удельных энтропий, поскольку удельная внутренняя энергия—функция состояния. Так, на рис. 6.1 заштрихованная площадь характеризует приращение внутренней энергии не только в изохорном процессе 1-2 ,, но и в изобарном 1-2р, в адиабатном /-2ад и в любом произвольном 1-2, 1-2". [c.65]

Для изохорного процесса удельная работа расширения li = 0. Подведенная удельная теплота (поскольку S2>Si) [c.175]

Приведенное определение справедливо и для закрытой системы. Например, D изохорном процессе величина —ц dp есть удельная работа внешних сил, необ- [c.203]

Если изохорный процесс протекает в потоке газа, то располагаемая работа в этом процессе равна [c.47]

Работа расширения системы в изохорном процессе равна нулю. Из соотношения [c.216]

Разность энтальпий (i —эквивалентна работе, затрачиваемой насосами 4 и о (рис. 10-41) на повышение давления жидких компонентов горючей смеси в изохорном процессе 1-2 . Поскольку удельные объемы жидких топлива и окислителя весьма малы, то работа, затрачиваемая на их сжатие, пренебрежимо мала по сравнению с количеством тепла, выделяющегося при сгорании топлива. Поэтому величиной (12— 1) в уравнении (10-92) можно пренебречь. С учетом этого получаем из (10-92) для термического к. п. д. цикла ЖРД [c.353]

Из сказанного следует, что в изохорном процессе 1) газ никакой внешней работы не совершает (нет расширения газа) 2) все сообщаемое газу тепло идет только на изменение его внутренней энергии,. которая при этом возрастает. [c.64]

Работа изменения объема в адиабатно-изохорном процессе равна, как это понятно, нулю. [c.72]

В адиабатно-изохорном процессе из термических параметров неизменным остается только один — объем смеси, отнесенный к 1 кГ сухого газа. Но так как в процессе нет теплообмена и работа изменения объема равна нулю, то оказывается неизменной также и внутренняя энергия, отнесенная к 1 кГ сухого газа (как это отмечалось в п. 26). Конечное состояние может быть задано, одним из следующих параметров d 2 или сра. [c.124]

Работа расширения-в изохорном процессе равна нулю. [c.248]

Изохорный процесс. Из уравнения первого закона термодинамики для систем, единственным видом работы которых является работа расширения, [c.198]

Работа расширения системы в изохорном процессе, естественно, равна нулю. [c.198]

В р, и-диафамме удобно изображать работу расширения, так как она представляет собой (см. рис. 1.4) площадь под соответствующей кривой процесса. Из рис. 1.4 хорошо видно, что при изохорном процессе работа расширения равна нулю, а при изобарном процессе она имеет наибольшее значение. [c.17]

Работа расширения (2.8) изохорного процесса равна нулю, а теплота рассчитывается по формуле [c.144]

Как это следует из предыдущего, работа изохорного процесса dl=pdv равна нулю (согласно рис. 5-3 поршень не может перемещаться) и поэтому из первого закона термодинамики следует, что все подводимое к гаэд в иэохорном процессе тепло полностью расходуется на изменение его внутренней энергии. В связи с этим на основании уравнения (4-5) для изохорного процесса количество подведенного к 1 кг рабочего тела или отведенного от него тепла выражается следующим образом [c.47]

В координатах v-p располагаемая работа изохорного процесса изображается пл. Г133 (см рис. 36, а). [c.131]

В изохорном процессе работа расширения газа не совершается, так как при и = onst dy = 0 и d/ = odu = 0. [c.41]

Напишем уравнение политропы (1.88) в виде p v = onst. Тогда, подставляя п= + со, получим v = onst — изохорный процесс, который в координатах р, v изображается прямой, параллельной оси ординат (рис. 1.7, а). Отсюда следует, что работа в изохорном процессе равна нулю. Для этого процесса уравнение состояния Менделеева — Клапейрона примет вид [c.25]

Из уравнения (1.50) следует, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной газовой постоянной. Это объясняется тем, что в изохорном процессе (v = onst) внешняя работа не выполняется и теплота расходуется только на изменение внутренней энергии рабочего тела, тогда как в изобарном процессе (р = = onst) теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии рабочего тела, зависящей от его температуры, но и на совер-uj HHe им внешней работы. [c.29]

Изохорный процесс (рис. 3.6). Из р — u-диаграммы (рис. З.б, а) следует, что если начальный удельный объем влажного пара Vi > > 1 кр, то при постоянном объеме влажный пар можно перевести в сухой насыщенный и перегретый (прямая 1-2). Если Oj < кр. то подвод теплоты к влажному пару (прямая Г-2 ) сопровождается не подсушкой его, а увлажнением (степень сухости влажного пара уменьшается). В этом процессе удельная работа / = О, поэтому в соответствии с первым законом термодинамики удельная теплоза [c.68]

Изохорный процесс (рис. 1.8, а) описывается уравнением состояния (1.4) в виде R/v = р/Т = onst. При изохорном процессе давление газа пропорционально температуре, а работа [см. уравнение (1.37)] не совершается (dv = 0). Из уравнения (1.39) первого закона термодинамики с учетом соотношения (1.49) следует, что [c.20]

В общем случае любые два термодинамических параметра из трех в процессе могут изменяться произвольно (независи.мо). Однако изучение работы тепловых машин показывает, что наибольший интерес для практики представляют некоторые частные случаи, к которым относятся изохорный процесс, протекающий без изменения объема рабочего тела (da = Q, v = onst), изобарный процесс, протекающий при постоянном давлении (dp = О, р = onst) изотермный процесс, протекающий при постоянной температуре (dT = О, Т = onst) адиабатный процесс, протекающий без теплообмена рабочего тела с окружающей средой (dp = 0), н политропный процесс, который при определенных условиях может рассматриваться в качестве обобщающего по отношению ко всем предыдущим термодинамическим процессам. [c.109]

Превращения нетепловых видов энергии происходят в тепловом резервуаре окружающей среды, поэтому возможны обратимое перетекание тепла из ПЭ в окружающую среду и обратно и необратимые потери тепла, равные Tq. ASh- Максимальная работа в изотермически-изохорных процессах равна убыли свободной энергии источника F — U — TS, а в изотермически-изо-барных убыли свободной энтальпии Н = I — TS, где U, I, S и Г — соответственно внутренняя нетепловая энергия, энтальпия, энтропия и температура системы. С учетом этого КИЭ нетепловых ПЭ примет следующий вид [c.58]

Изохорный процесс изображается в р, V-диаграмме вертикальной прямой. Для него тайже просто записывается уравнение первого закона термодинамики. Поскольку 1 =0, то работа в этом процессе не совершается и из [c.51]

Уравнения (15-91) и (15-96), дающие зависимость между максимальной работой изохорно-изотермпческого процесса Ly т и константами равновесия и Кр, имеют большое значение. Однако для практических расчетов наибольший интерес представляют соотношения для изобарно-изотермического процесса. Эти соотношения легко могут быть получены. [c.497]

Следовательно, теплоемкость идеального газа больше теплоемкости v па количество тепла, превращаемого в работу в изобарном процессе расширения. Действительно, в изохорном процессе тепловая энергия расходуется только на измене цие внутренней энергии, в изобарном же процессе оно дополнительно раасодуется еще и на совершение внешней работы Таким образом I [c.71]

Уравнение (5.2) вьфажает закон сохранения энергии в применении к термодинамическим процессам, т е. процессам, в которых происходит передача теплоты. В изохорных процессах, где сохраняется объем системы V= onst, нет работы 5W-0, т е. 50i/=AU. Для адиабатических процессов, где теплота 52=0, изменение внутренней энергии Д U=-bW. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...