Ускорение Кориолиса нормальное

Чтобы определить абсолютное ускорение точки М, надо сложить его составляющие. Сложив ускорение Кориолиса с противоположным ему по направлению нормальным относительным ускорением, найдем, что результирующий вектор этих двух ускорений равен и направлен в сторону ускорения Кориолиса [c.208]

Ускорение точки относительно инерциальной системы отсчета можно разложить на составляющие по осям декартовой системы координат, а также на касательное и нормальное ускорения и на переносное, относительное ускорение и ускорение Кориолиса, если движение точки считать сложным, состоящим из переносного и относительного.Соответственно силу инерции Ф можно разложить на такие же составляющие Ф = Фр + Фу -1- ФД = Фх -1 - Фя = Фе 1- Фл + Фк (48 [c.341]

Далее 2- 0) является ускорением Кориолиса, а ( —нормальным [c.158]

Ускорение Кориолиса может быть построено по рис. 21. Нормальное ускорение определяем из треугольника AHG [c.25]

Наибольшее значение величины ускорения Кориолиса 2ш1/ составляет около 15% от величины среднего ускорения О на нормальном сфероиде. [c.30]

В неинерциальной К -системе шарик движется равномерно по окружности с нормальным ускорением ш р, где р — расстояние от шарика до оси вращения. Легко убедиться, что это ускорение обусловлено действием сил инерции. В самом деле, в /( -системе помимо указанных выше двух сил, компенсирующих друг друга, действуют еще центробежная сила инерции и сила Кориолиса (рис. 2.6, б). Взяв проекции этих сил на нормаль п к траектории в точке нахождения шарика, запишем [c.52]

Решение. Применим теорему Кориолиса. В переносном движении точка движется по окружности, поэтому переносное ускорение может быть задано касательной н нормальной составляющими [c.96]

Давление точки на поверхность равно по величине и противоположно по направлению силе реакции N, которая зависит от активных сил, действующих на точку, и ускорения, с которым движется точка. Для определения давления требуется знать проекцию ускорения точки на нормаль к поверхности конуса. Определяя ускорение при помощи теоремы Кориолиса, заметим, что относительное ускорение направлено по образующей конуса, а в переносном движении точка движется по окружности, плоскость которой ортогональна к оси г и имеет касательную и нормальную составляющие ускорения (рис. 171). Нор- [c.283]

Нормальное ускорение в оть10сительном движении равно нулю, так как точка А лежит на оси относительного вращения. Ускорение Кориолиса равно нулю, так как относительная скорость точки А равна нулю. Итак, абсолютное ускорение точки равно (рис. в) [c.497]

Движение плоской фигуры мы рассматривали как составное, состоящее из переносного поступательного вместе с полюсом и относительного вращательного вокруг полюса, приняв за полюс мгновенный центр ускорений. При таком условии переносное ускорение и ускорение Кориолиса равны нулю и в схеме (110 ) остается только одна ее часть. Полное относительное ускорение становится тождественным полному абсолютному ускорению. Но чтобы получить абсолютное нормальное ускорение и абсолютное касательное ускорение точки, мы должны спроецировать это полное ускорение точки на прямую, соединяющую эту точку с мгновенным центром скоростей (а не ускорений), и на прямую, ей перпендикулярную, т. е. надо спроецировать ускорение на главную нормаль к абсолютной траектории точки и на направление а олютнои скорости. Схема (110 ) принимает вид [c.241]

Практике — для иллюстрации вза имосвязи положений и ускорений звеньев. В примере на П. даны план м. (сх. а) и П. (сх. г). При построенииП. обозначают — нормальное ускот рение т. Bi относительно т. А, Од д —. ускорение Кориолиса т. В [c.232]

На точку действуют две силы — сила тяжести mg и нормальная реакция плоскости N (плоскость гладкая и сила трения отсутствует). Поскольку мы рассматркзасм относительное движение по отноптению к подвижной системе координат, то к этим силам нужно добавить еще и две силы инерции — центробежную (переносную) силу h и силу ускорения Кориолиса [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...