Конусы — Уравнения круглые

Решение. Запишем уравнение эллипсоида инерции однородного круглого конуса для его вершины О. Для этого в уравнение эллипсоида инерции [c.251]

Контакт изношенных пар 459 Конус — Объем — Центр тяжести 372 — Поверхность боковая — Центр тяжести 371 — Уравнения 256 298 --- круглый 109 [c.574]

Нижние индексы у X в (1.1)-(1.3) соответствуют дифференцированию по г, р. Функция Ф, найденная из (1.1), решает (с X = 0) задачу об обтекании сверхзвуковым потоком с нулевым углом атаки бесконечного круглого конуса и хорошо известна. Уравнение для X в (1.2) при L = АВ заударной волной принадлежит к эллиптическому типу, при г = а для него задаются начальные данные. [c.134]

Первый столбец заключает пары 1-го рода, или одно подвижные, что соответствует относительному движению звеньев с одним независимым параметром. В простейшем случае это будет прямолинейно-поступательное движение и вращение вокруг постоянной оси они реализуются известными поступательной и вращательной парами и стоят в первой строке (обозначены буквами Я и В). Вторая строка содержит комбинации двух параметров, связанных одним уравнением. Случай [ В) реализуется также известной винтовой парой, если это уравнение линейное. Случай П В) реализуется парой качения с элементами в виде круглого цилиндра и плоскости, если это уравнение линейное. Случай ВВ) реализуется также парой качения, но с элементами в виде двух круглых конусов, оси которых перпендикулярны при линейном уравнении. Случай (ЯЯ)1, показанный на фиг. 27, может быть реализован криволинейно-поступательной (траекторной) парой, элементами которой на одном звене будут два одинаковых криволинейных паза, а на другом —два шаровых наконечника, ходящие в них кроме того, звенья должны иметь скользящие плоскости, параллельные плоскости, в которой лежат обе направляющие траектории. Вместо двух траекторий на одном звене и двух точек на другом для пары (ЯЯ), можно взять две пары огибающих и огибаемых, подобранных согласно данному [c.47]

Исследованию течений газа с ударными волнами посвящены многочисленные работы, относящиеся главным образом к течениям, зависящим от двух переменных (одномерные неустановившиеся движения, плоские и осесимметричные сверхзвуковые установившиеся течения). Основным средством расчета таких течений при наличии ударных волн умеренной и большой интенсивности является метод характеристик и его упрощенные модификации, связанные часто с трудно контролируемыми допущениями. Поэтому при оценке точности приближенных методов особая роль принадлежит задачам об автомодельных движениях, решение которых в случае двух независимых переменных удается получить с желаемой степенью точности путем интегрирования обыкновенных дифференциальных уравнений. В ряде работ изучены неустановившиеся автомодельные движения, которые возникают при расширении в газе плоского, цилиндрического и сферического поршня с постоянной скоростью [1, 2] и со скоростью, меняющейся со временем по степенному закону, но при нулевом начальном давлении газа [3], течения, образующиеся нри точечном взрыве в среде с нулевым начальным давлением [4, 5], и некоторые другие. При установившемся обтекании сверхзвуковым потоком изучены автомодельные течения, возникающие при обтекании клина и круглого конуса [6, 7. [c.261]

В случаях, исключённых при рассмотрении, например при < а = 2. уравнения (2.51) допускают бесконечное множество площадок, по которым касательное напряжение будет наибольшим. Все эти площадки огибают круглый конус, ось которого [c.57]

Ф. И. Франкль (1939) рассмотрел установившиеся течения, близкие к симметричному обтеканию круглого конуса с присоединенным скачком, в двух случаях для случая круглого конуса, установленного под малым углом атаки, и для случая симметричного обтекания тела вращения, образующая которого мало отличается от прямолинейной, причем уравнение ее задано в виде полинома. [c.165]

Зависимость между е, <ф, ч з и V для условия = 45° и Р = 90 показана на рис. 22, Для определения всех угловых параметров рабочей поверхности отвала круглого конуса (рис. 23) рекомендуется следующая дополнительная систел а уравнений [c.413]

Однородная цепь лежит на гладком круглом конусе с вертикальной осью. Доказать, что при развертывании боковой поверхности конуса на плоскость тангенциальное полярное уравнение криюй изгиба нити имеет вид [c.60]

Введение. Большинство результатов, достигнутых до настоягцего времени нри решении задач об обтекании тел сверхзвуковым потоком газа при наличии новерхности разрыва, относится к течениям, мало отличаюгцимся либо от поступательного течения, либо от обтекания угла (клина), либо от симметричного обтекания круглого конуса. Наиболее полно изучены плоские течения, близкие к поступательному (обтекание тонких профилей под малый углом атаки). Получены [1 приближения вплоть до малых величин четвертого порядка, считая за малую величину угол, который касательная к контуру профиля образует с направлением набегаюгцего потока. Пространственные течения, близкие к поступательному (обтекание тонких крыльев конечного размаха и тонких тел врагцения под малым углом атаки), изучены только в линейном ириближении. Почти во всех работах по исследованию течений газа, близких к обтеканию угла и конуса, уравнения газовой динамики, взятые в той или иной форме, линеаризуются но условиям за плоской или, соответственно, конической поверхностью разрыва. [c.443]

Начнем с приближенных методов. Большинство из них опирается на известный в гидродинамике прием, состоящий в распределении вдоль границ течений различных особенностей — вихрей источников, стоков и мультиполей — и последующем составлении интегральных уравнений для определения интенсивностей этих особенностей. Д. Саламатов (1959) под руководством Ф. И. Франкля рассмотрел задачу об истечении несжимаемой жидкости из осесимметричной воронки конической формы, определил вид свободной поверхности и распределение скоростей вдоль стенки воронки. Метод решения задачи состоял в замене границ течения непрерывно распределенными кольцевыми вихрями, причем на поверхности сосуда неизвестной являлась интенсивность вихрей, а на свободной поверхности — радиус вихревого кольца. Для определения этих величин по граничным условиям было составлено интегро-дифференциальное уравнение, которое было решено в отдельных точках методом последовательных приближений. В дальнейшем тот же метод был применен Д. Сала-матовым для нахождения сопротивления круглого конуса при струйном обтекании и сопротивления тела вращения при кавитационном обтекании. [c.23]

Из симметрии осе] эл ипсоида инерции (фиг. 105) следует, что вектор угловой скорости (1) описывает в качестве конуса полоиды круглый конус вокруг оси фигуры и, как конус герполоиды, круглый конус с количеством вращения В в качестве оси. Интегрируя последнее уравнение, получаем время оборота конуса неподвижной в волчке полоиды [c.318]

Эти уравнения описывают простейшее движение твердого тела вокруг неподвнж ной точки, называемое регулярной прецессией Наглядно движение можно пред ставить, если круглый конус катить без скольжения по боковой поверхности не подвижного конуса так, чтобы вершины конусов совпадали (См пример 2 3 и рис 2 9 ) [c.160]

При X = -к ( ) = О уравнение (29) описывает круглый цилиндр или плоскость, а при X = = onst - круглый конус. В этом можно убедиться, продифференцировав [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...