Теплота и внутренняя энергия

Теплота и внутренняя энергия 29 [c.7]

Следовательно, для определения теплоты и необходимо знать либо теплоемкости в интервале температур от 0° С до t° С, либо значения энтальпий и внутренних энергий. [c.79]

Как определяют внешнюю теплоту, изменения внутренней энергии и внешней работы в адиабатном процессе [c.194]

Первый закон термодинамики. Рассмотрим три тела — 1,2 и 3. Пусть между телом 1 и телом 2 осуществляется теплопередача, а между телом 1 и телом 3 происходит механическое взаимодействие (рис. 105). При теплопередаче количества теплоты Q внутренняя энергия тела 2 изменится на AU2——Q, а внутренняя энергия тела 3 в результате совершения работы изменится на Д /з= —А. В результате теплопередачи и механиче- [c.95]

Уравнения первого закона термодинамики для закрытой термомеханической системы, полученные в 2 главы IV, характеризуют распределение подведенной к газу (или отведенной) теплоты между внутренней энергией его и совершенной им работой. В общем случае это распределение имеет незакономерный характер, т. е. доли теплоты, расходуемые на работу и внутреннюю энергию, при протекании процесса меняются в любых отношениях такие незакономерные процессы не поддаются изучению. В термодинамике изучаются процессы, подчиненные определенной закономерности. [c.50]

Логично принять за условие протекания таких процессов постоянство распределения подводимой теплоты между внутренней энергией газа и работой, которую он совершает. Для получения наиболее ценных обобщений и простых формул изучение уравнений первого закона термодинамики проводится для 1 кг идеального газа, т. е. газа, внутренняя энергия которого является функцией только температуры, а теплоемкость не зависит от температуры и является постоянной. Пусть в изучаемом процессе на изменение внутренней энергии расходуется ф-я часть всей подводимой теплоты [c.50]

Зависимость между показателем политропы п и величиной ф, характеризующей распределение теплоты между внутренней энергией газа и его работой, определяется путем приравнивания правых частей равенств (5.4) и (5,13) находим, что [c.53]

Политропные процессы расширения при показателе политропы расположены между изотермой и адиабатой, в участке диаграммы 2-0-3. В этих процессах работа газа положительна. Температура газа понижается и внутренняя энергия его уменьшается в то же время из окружающей среды подводится к газу теплота это видно из р — и-диаграммы, где эти процессы идут выше адиабаты, и из Т — s-диаграммы, где эти процессы идут с увеличением энтропии. Следовательно, в этих процессах работа газа производится за счет теплоты, подводимой извне, и убыли внутренней энергии газа. Теплоемкость этих процессов отрицательна. [c.86]

Таким образом, конечное состояние тела при адиабатическом расширении в пустоту характеризуется объемом [> VI и внутренней энергией О2, равной и . К этому состоянию тело может быть приведено также обратимым путем, например, обратимым расширением при неизменном значении 7 для этого необходимо согласно первому началу термодинамики подводить в каждой точке процесса к телу количество теплоты dQ = р(1У. [c.62]

Выражения потенциальной работы (W ), теплоты (я, ), изменение энтальпии (ДИ = - И,), внутренней энергии (Ли = - и,), [c.40]

Энтропия —это физическая величина, изменение которой происходит при обмене энергией в форме теплоты в равновесны.ч процессах. Объяснить физический смысл энтропии трудно, ее нельзя измерить каким-либо прибором, так же как и внутреннюю энергию. Существование и свойства названных величин подтверждаются опытом. [c.25]

Воздух массой 1 кг, имеющий температуру = О °С и давление Pi = 50 10 гПа, расширяется изобарно до объема, в 1,5 раза превышающего первоначальный. Определить подведенное количество теплоты, изменение внутренней энергии и работу, совершенную в процессе. [c.48]

В политропном процессе заданы следующие параметры = 1 -10 гПа, — 27 °С, Ра =5= 1 -10 гПа, Dj = = 0,12 м /кг. Определить показатель политропы, подведенное количество теплоты, изменения внутренней энергии и энтальпии, работу процесса для 1 кг воздуха. [c.50]

V— процессы расширения кс п<С(х>) теплота отводится и внутренняя энергия уменьшается [c.143]

VI— процессы сжатия (/г< п<.оо)-, теплота подводится и внутренняя энергия увеличивается. [c.143]

Введем обозначения для удельной теплоты, удельной внутренней энергии и удельной работы изменения объема [c.23]

Приведенные выше основные понятия и сведения позволяют сделать следующее обобщение. Допустим, что некоторая термодинамическая система-совершает процесс, при котором изменяются его параметры. Очевидно, что одновременно с этим процессом изменяется и внутренняя энергия системы. Изменение параметров и внутренней энергии системы — результат обмена системы с внешней средой, в общем случае теплотой и работой. Знаки теплоты и работы для системы и окружающей среды противоположны. Например, если теплота подводится к системе извне и она совершает работу, то внешняя среда эту теплоту теряет, взамен получает работу. Следовательно, изменение энергии внешней среды, вызванное потерянной теплотой и полученной работой, должно быть равно изменению внутренней энергии системы, но противоположно по знаку. При увеличении внутренней энергии системы соответственно уменьшается энергия внешней среды и наоборот. Таким образом, в термодинамических процессах происходит обмен энергией между термодинамической системой и окружающей средой. [c.26]

Термодинамика в начале своего развития рассматривалась только как наука о взаимных превращениях теплоты и работы . По мере дальнейшего развития термодинамики она постепенно охватывала и другие энергетические превращения, связанные с электрическими, магнитными, химическими, а также квантовыми явлениями. Соответственно расширялись и понятия работы L и внутренней энергии U. Таким образом, сфера действия первого закона термодинамики охватила по существу все области энергетических превращений и стала соответствовать по своему содержанию закону сохранения энергии. [c.85]

В процессе такого вихревого движения в результате наличия разности термодинамических температур потоков, движущихся с разными скоростями, а также благодаря перестройке поля скоростей (уменьшению тангенциальных скоростей внутреннего потока) энергия в форме теплоты и кинетической энергии передается от центральных слоев внешним. В результате внешние слои нагреваются, а внутренние охлаждаются. [c.234]

Энтальпия измеряется в тех же единицах, что и теплота, работа и внутренняя энергия (см. табл. 2-1). [c.38]

В соответствии с первым началом термодинамики изменение энергии системы определяется полученным системой количеством теплоты и совершенной ею работой, В данном случае под системой будем понимать-часть движущейся однокомпонентной однофазной среды в объеме V, который ограничен неподвижной в пространстве проницаемой для жидкости поверхностью F. Полная энергия жидкости, находящейся в данный момент времени в объеме V, равна сумме кинетической и внутренней энергии [c.14]

Используем линеаризованное определяющее уравнение для потока теплоты q и внутренней энергии е в виде [Л. 1-49] [c.91]

Следовательно, из классических концепций теплоты и работы логически вытекает классическая концепция рабочего тела как физического объекта постоянной массы, для которого тотальные параметры (вес, объем и внутренняя энергия тела) не являются особыми самостоятельными свойствами и поэтому могут быть исключены из рассмотрения. [c.36]

Третье основное уравнение гидроаэромеханики представляет запись уравнения энергии. При движении жидкости поверхностные и массовые силы совершают работу. К жидкости может подводиться теплота. Вследствие этого может изменяться как кинетическая, так и внутренняя энергия жидкости. [c.18]

Взаимосвязь между теплотой и внутренней энергией, с одной стороны, и кинетической энергией и различными видами работы, с другой, можно проиллюстрировать следующим примером. Пусть в жестком замкнутом резервуаре неизменного объема имеется газ, к которому подводится теплота dq. Единственным результатом этого будет увеличение внутренней энергии газа на величину du. Предоставим теперь газу возможность совер-плить работу расширения pdu, например откроем вентиль, выпустив при этом часть 1 кг газа, находящегося в резервуаре. При расщирении газ придет в движение с кинетической энергией wdw, внутренние силы давления будут совершать работу проталкивания d(pv), без которой движение не может существовать, возможно совершение работы против сил тяжести gdz, технической работы dir и работы против сил трения alrp- Если бы газу не была предоставлена возможность расширяться, то перечисленные виды работы не совершились бы. Понятно, таким образом, что все они совершаются за счет работы расширения pdu. Формальное сопоставление уравнений (7.1) и (2.1а) приводит к тому же выводу. [c.169]

В принятой в на1Стояще1М учебнике системе единиц измерения теплота и внутренняя энергия выражаются в ккал, а работа в кГ. м. Поэтому требуется пересчет величины работы в ккал, для чего применяется тепловой эмвив алент работы [c.24]

Определить конечные параметры, количество подведенной теплоты, изменение внутренней энергии и работу расишрення. [c.205]

Энергия, переданная системой с изменением ее внешних параметров, также называется работой W (а не количеством работы), а энергия, переданная системе без изменения ее внешних параметров,— количеством теплоты Q. Как видно из определения теплоты и работы, эти два рассматриваемых в TepMOAHHaiviHKe различных способа передачи энергии не являются равноценными. Действительно, в то время как затрачиваемая работа W может непосредственно пойти на увеличение любого вида энергии (электрической, магнитной, упругой, потенциальной энергии системы в поле и т. д.), количество теплоты Q непосредственно, т. е. без предварительного преобразования в работу, может пойти только на увеличение внутренней энергии системы. Это приводит к тому, что при преобразовании работы в теплоту можно ограничиться только двумя телами, из которых одно тело (при изменении его внешних параметров) передает при тепловом контакте энергию другому (без изменения его внешних параметров) при превращении же теплоты в работу необходимо иметь по меньшей мере три тела первое отдает энергию в форме теплоты (теплоисточник), второе получает энергию в форме теплоты и отдает энергию в форме работы (рабочее тело) и третье получает энергию в форме работы от рабочего тела. [c.26]

Из этого уравнения видно, что при течении жидкости в канале постоянного сечения, когда ш = onst, а давление убывает вдоль канала, внутренняя энергия жидкости возрастает. Этот результат очевиден, так как из-за выделения теплоты трения температура жидкости, а следовательно, и внутренняя энергия ее увеличиваются вдоль канала. [c.646]

Прежде чем ркссмогрет , первый закон термодинамики, остановимся на некоторых осиоипых по ъ Тиях—таких, как термодинамический процесс, теплота, работа процесса и внутренняя энергия. [c.126]

Первь й закон термодинамики является частным случаем общего закона сохра [ения энергии, по которому энергия не исчезает и не возникает вновь, а только переходит из одного вида в другой. Первый закон термодинамики дает количественное соотношение между подводимой к системе теплотой, изменением внутренней энергии и oBepnjaeMOii работой, [c.130]

Первое начало термодинамики есть ие что itnoe, как специфическое выражение закона сохранения и превращения энергии для термодинамической системы эта специфика заключается в том, что в системе наряду с совершением работы и получением теплоты изменяется внутренняя энергия. [c.39]

Так как теплота и работа не являются функгтями состояния, то внутреннюю энергию нельзя подразделить на тепловую и механическую. Лишь тогда, когда изменяется состояние системы, а следовательно, и внутренняя энергия, изменение энергии системы можно разделить на произведенную системой работу и количество теплоты, полученной системой. Такое разделение не определяется однозначно начальным и конечным состояниями системы, а зависит от характера происходящего в системе процесса. Теплота и работа, являясь формами передачи энергии, неразрывно связаны с процессом изменения состояния и представляют собой функции процесса, происходящего в системе. [c.41]

Величина х, равная доле теплоты, расходуемой на изменение внутренлей энергии, характеризует распределение теплоты между внутренней энергией и работой доля теплоты, идущая на работу изменения объема, 6l/6q = — х). Следовательно,. v в процессе не меняется. [c.77]

Основываясь на том опытном факте, что фазовые превращения первого рода сопровождаются поглощением или выделением скрытой теплоты и изменением удельного объема, термодинамический метод исследования устанавливает, что при этих превращениях при Т = onst существует разрыв непрерывности у энтропии и внутренней энергии, а теплоемкость [c.176]

Процессы, протекающие при постоянной пропорции, разделяющей теплоту между внутренней энергией и работой, т. е. при Ф = onst, называют политроптескими (или политропными). При этом в качестве критерия политропности процесса используется показатель политропы, определяемый по формуле [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...