Энергия потенциальная деформаций пружин кручения

Полная потенциальная энергия U, накапливаемая пружиной кручения при деформации. [c.932]

Вопрос о потенциальной энергии деформации при кручении излагается практически лишь для того, чтобы иметь возможность вывести формулу для изменения высоты нагруженной пружины. Все же нецелесообразно излагать его отдельно от общей теории кручения, а рассмотреть здесь до решения задач. Можно ограничиться формулой для бруса постоянного поперечного сечения при постоянном крутящем моменте, указать, что при ступенчато-переменном сечении или скачкообразно изменяющемся крутящем моменте формулу надо применять к отдельным участкам, а результаты (при вычислении энергии деформации всего бруса) суммировать. [c.107]

Полная потенциальная энергия, накопляемая пружиной кручения при деформации, [c.680]

Для определения осадки (изменения высоты) б пружины приравниваем работу внешней силы Р потенциальной энергии деформации кручения. [c.252]

Кинетическая энергия точки ( изгиба, кручения, сжатия, сдвига, растяжения, пластической деформации, относительного движения, твёрдого тела...). Кинетическая энергия в нормальных координатах ( в обобщённых координатах...). Энергия в конце удара. Потенциальная энергия поля силы тяжести ( поля центральных сил, пружины..,). [c.29]

Далее выведем формулу для определения уменьшения высоты (осадки) X пружины. Разбивая пружину на бесконечно малые участки длиной б/, которые ввиду малости длины будем считать прямолинейными, и учитывая только потенциальную энергию деформации кручения, получим [c.232]

Формулу прогиба для пружин круглого сечения выводят из равенства работ внешней силы на осадку пружины и потенциальной энергии деформации кручения [c.124]

Подсчитать наибольщую величину U потенциальной энергии деформации кручения проволоки в цилиндрической пружине с малым шагом витков. Пружина свита из проволоки d=8 мм, R=40 мм, /1=10 витков. Сколько витков должна иметь эта пружина для поглощения заданной энергии 7=200 кГсм Дано [т1= =4000 кГ см [c.173]

Должна лежать в соприкасающейся плоскости той кривой, по которой располагается изогнутая ось, и когДа Бине (В1пе1) ввел уравнение моментов относительно касательной, то Пуассон на основании этого уравнения пришел к заключению,-что крутящий момент постоянен. Лишь постепенно возникло представление о двух изгибающих пара в двух главных плоскостях, и был найден способ определения меры закручивания. Когда эти элементы теории были получены, стало ясно, что, зная соотношения, связывающие, изгибающие и крутящие моменты с кривизной и степенью кручения и пользуясь обычными условиями равновесия, можно определить форму изогнутой оси, степень кручения стержня вокруг этой оси, а также растягивающую и Перерезы вающую силу в любом данном сечении. Изгибающие и крутящие. пары, а также растягивающая и перерезывающая силы, происходят от усилий, приложенных к, элементам поперечных сечений, и правильные выражения для этих пар и сил следует искать при помощи общей теории. Но здесь возникает затруднение, состоящее в том, Что общие уравнения применимы лишь тогда, когда смещения малы между тем для таких тел, как спиральные пружины, смещения ни в коем случае нельзя считать малыми. КирхГоф (КтеЬЬоК) первый преодолел Это затруднение. Он показал, что общие уравнения применимы со всей строгостью к малой части тонкого стержня, все линейные размеры которой того же порядка малости, что и диаметры, поперечного сечения. Он считал, что уравнения равновесия или движения такой части можно в первом приближении упростить, пренебрегая силами -инерции и массовыми силами. Исследования, содержащиеся в теории Кирхгофа, носят в значительной своей части кинематический, характер. Когда тонкий стержень подвергается изгибу и скручиванию, то каждый его элемент испытывает деформацию, аналогичную тем деформациям,. которые имеют место в призмах Сен-Венана но соседние элементы должны непрерывным образом переходить один в Другой. Для того чтобы выразить непрерывность этого рода, необходимы некоторые условия. Эти условия принимают форму диференциальных уравнений, которые связывают относительные смещения точек малой части стержня с относительными координатами этих точек и с величинами, которые определяют положение данной части относительно всего стержня в целом. Из этих диференциальных уравнений Кирхгоф получил картину деформации в элементе стерл я и нашел выражение для потенциальной энергии, отнесенной к единице -длины, через относительное удлинение, компоненты кривизны и степень кручения. Он получил уравнения равновесия и колебаний, варьируя функцию, Выражающую энергию. В случае, когда тонкий стержень подвергается действию внешних сил, приложенных лишь иа его концах, уравнения, которыми определяется форма изогнутой оси, идентичны, как показал Кирхгоф, с уравнениями движения тяжелого твердого тела вокруг неподвижной точки. Эта теорема носит название кинетической аналогии Кирхгофа . [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...