Инварианты статической системы

Изменение центра приведения ПО Инварианты статической системы сил ПО Кардан 247 Кеплер 4 Кинематика 153 [c.362]

Задача 264 (рис. 186). По ребрам прямоугольного параллелепипеда действуют четыре силы Pj = 2 кн, кн, Яз=4 кн, Pt = 5 кн. Определить статические инварианты этой системы сил. К какому простейшему виду можно привести эту систему Размеры указаны на рисунке. [c.97]

Статическими инвариантами пространственной системы сил называются такие характеристики этой системы, которые остаются неизменными при перемене центра приведения. Статических инвариантов существует два [c.235]

Величины R и Жо, очевидно, не зависят от выбора той или иной координатной системы. Отсюда следует, что этим же свойством обладают выражения и ХМ -]-УМу- -ХМц. Эти выражения получили название статических инвариантов данной системы сил. [c.112]

В соответствии с определением главный вектор V является статическим инвариантом, т. е. величина и направление главного вектора не зависят от выбора центра приведения системы. Главный момент системы при перемене центра, вообще говоря, меняется. Главный момент Отд плоской системы сил относительно нового центра приведения А равен сумме главного момента этой системы сил относительно старого центра О и момента относительно нового центра А главного вектора V, приложенного в старом центре О [c.43]

При переходе от одного центра приведения (О) к другому центру приведения (А) следует иметь в виду, что глав ый вектор V от выбора центра приведения не зависит (главный вектор является статическим инвариантом), а главный момент системы изменяется в соответствии с формулой [c.58]

Эту задачу можно решить, воспользовавшись тем, что сила V, равная главному вектору системы сил, является статическим инвариантом, т. е. не зависит от выбора [c.59]

Определить статические инварианты системы снл. Привести систему сил к простейшему виду. [c.97]

Если главный вектор системы равен нулю, то вторым инвариантом является её главный момент относительно любого центра. 2. Статическими инвариантами являются главный вектор системы сил, не зависящей от выбора центра приведения, и момент динамы. [c.26]

Статические инварианты. Динамический винт. Главный вектор R системы сил, являясь суммой всех сил системы, не зависит от выбора центра приведения. Вектор R называют первым статическим инвариантом. В более узком смысле будем называть первым статическим инвариантом квадрат модуля вектора R [c.136]

Главный момент системы сил зависит от выбора центра приведения. Зависимость между главными моментами сил, приложенных к твердому телу, относительно двух различных центров приведения определяется формулой (5). Из этой формулы следует, что скалярное произведение главного момента и главного вектора системы сил не зависит от выбора центра приведения. Это произведение называют вторым статическим инвариантом [c.136]

Из существования статических инвариантов следует, что проекция М главного момента системы сил на направление главного вектора не зависит от выбора центра приведения. [c.136]

Однако вектор центробежного момента инерции в рассмотренной эквивалентной системе статических моментов в двух плоскостях исправления не содержится, а поэтому проверка по второму инварианту отпадает. [c.64]

В соответствии с определением главный вектор V является статическим инвариантом, т.е. модуль и направление главного вектора не зависят от выбора положения центра приведения системы. Главный момент системы при перемене центра, вообще говоря, меняется. [c.48]

Простейший вид системы сил определяется значениями ее векторного и скалярного статических инвариантов, т. е. величин, не зависящих от центра приведения таковыми [c.174]

Стат ически возможными вариациями напряжений назовем такие бесконечно малые напряжения в теле, которые не нарушают уравнений равновесия внутри и на границе тела. Как и прежде, доказательства ведем в дзкартовой системе координат, хотя выводы сохраняют силу и для произвольной системы координат, так как результат представлен в терминах инвариантов, не зависящих от выбора систем координат. Пусть Ьа , боу,. .., Ьх, у —статически возможные напряжения. Тогда, по определению, они должны удовлетворять уравнениям равновесия в форме [c.200]

В настоящей главе исследуются основные закономерности квази-статических процессов деформирования, накопления повреждений и разрушения зернистых и волокнистых композитов. Анализируются зависимости инвариантов макронапряжений от инвариантов макродеформаций при различных схемах пропорционального макродеформирования, которые являются основой для построения определяющих соотношений на стадии деформационного разупрочнения. Исследуются вопросы многостадийности процессов накопления повреждений и условия перехода от микро- к макроразрушению. Обнаружен эффект роста предельных деформаций при увеличении коэффициентов жесткости нагружающей системы, входящих в граничные условия. [c.127]