Пар насыщенный — Определение 61 Формулы величин

Величины, входящие в формулу (241), могут быть определены при помощи диаграммы 1з. Для перегретого пара начальное состояние находится в пересечении изобары н изотермы (рис. 86) для влажного — в пересечении изобары Ру и линии сухости Х1 для сухого насыщенного — в пересечении изобары ру и верхней пограничной кривой. Проектируя точку 1, изображающую начальное состояние пара, на ось ординат, находим энтальпию пара П. а проведя из нее адиабату расширения (прямую, параллельную оси ординат) до конечной изобары, получаем точку 2, характеризующую состояние отработавшего пара. По этой точке находим энтальпию пара в конечном состоянии /3. Отрезок 1—2 в определенном масштабе дает значение величины 1у — г [c.232]

Роль давления и тепловой нагрузки в определенной мере уже изучена. Однако опытные исследования влияния давления проводились в сравнительно узких интервалах изменения последнего, что не давало возможности высказать суждения о величине показателя т в формуле (1), справедливые в широком интервале давления насыщения. [c.75]

Этот метод разработан применительно к низкому и среднему давлению и основан на определении секундных расходов сухого насыщенного пара Ос.п и влажного пара Ов.п при одном и том же давлении через калиброванное отверстие малого диаметра [5-5]. По замеренным величинам расходов влажность потока в месте отбора пробы определяется по формуле [c.147]

При конденсации перегретого пара во все приводимые ниже формулы для определения коэффициента теплоотдачи следует подставлять вместо величины теплоты парообразования г величину где [ккал кг — разность теплосодержаний перегретого и насыщенного пара. [c.156]

Рассмотрим погрешность, возникающую при определении по диаграмме энтальпии ненасыщенного воздуха. Погрешность порождается тем, что при изотермическом расширении сухого насыщенного пара его энтальпия увеличивается и тем больше, чем выше температура и чем меньше отношение давлений в конце и в начале процесса расширения. Это отношение давлений определяется величиной относительной влажности по формуле (IX. 4). [c.107]

Критическая плотность теплового потока в случае, когда жидкость движется вдоль поверхности нагрева, увеличивается по сравнению с критической плотностью при кипении в большом объеме например, при обтекани л пластины насыщенной жидкостью с умеренной скоростью получена следующая формула для определения этой величины [c.272]

Абсолютная погрешность в определении энтальпии 1 кГ пара в смеси зависит от температуры и относительной влажности, определяющей парциальное давление пара. Для вычисления абсолютной погрешности выписываем сначала величину энтальпии, принимавшуюся при расчете диаграммы i(, . Находится ion по таблице перегретого пара при р = 0,01 ата м заданной температуре. Так, при t = 200° С имеем t o = 687,8 ккал1кГ. Затем по заданной температуре находим в таблице давление насыщенного пара = = 15,86 ата и по величине относительной влажности, для которой вычисляется погрешность, находим парциальное давление пара по формуле (I. 33). Так, если задано ф = 0,3, то р = фр = 0,3-15,86 = 4,76 ата. При этом давлении и при температуре 200° по таблице перегретого пара находим действительное значение энтальпии 1 кГ пара в смеси i = 682,1. При этом абсолютная погрешность в определении энтальпии 1 кГ пара On — = 687,8 — 682,1 = 5,7 ккал1кГ. [c.149]

Вследствие перехода части кинетической энергии потока в тепло энтальпия смеси возрастает. А так как воздух пересыщен, то происходит испарение жидкости и весовая доля пара возрастает. Чтобы найти приращение весовой доли пара Agg, находим сначала на линии л = 1 при температуре t-, = 22° С величину энтальпии сухого насыщенного пара = 607 ктл/кГ. Для определения приращения весовой доли пара воспользуемся формулой (XIII. 5) [c.160]

Для превращения 1 кг кипящей воды в сухой насыщенный пар при р = onst ему необходимо сообщить определенное и различное для разных давлений количество тепла, называемое теплотой парообразования. Эта величина обозначается буквой г и, как легко видеть, может быть определена по формуле [c.113]

Оптимальные величины паропроизводи-тельностей соленых отсеков, отвечающие минимуму содержания примесей в насыщенном паре, приведены в табл. 10-24. Эти величины могут быть приняты в том случае, если они больше, чем определенные по формуле (10-131) или (10-131а) и если они допустимы по компоновочным соображениям. [c.477]

Б действительности с каждой молекулой связан определенный конечный объем, разумеется различный в разных фазах. Поэтому вариации dNi и 6Fj не могут быть полностью незавксимыми. Чтобы уяснить важность учета этого обстоятельства, рассмотрим перенос 6vVi молекул из фазы 1 в фазу 2. Вследствие конечности объема внедряемых в фазу 2 молекул давление в ней повысится на величину Ajdj по сравнению с давлением фигурирующим в равенстве (284). Однако дополнительное давление не оказывает существенного влияния на каплю в системе капля—пар благодаря сжимаемости пара. В этом случае хорошо применима как формула Кельвина для давления насыщенного пара капли, так и формула Томсона для понижения ее точки кипения. [c.165]

Выбор в теории Фюрта средних пузырьков на линии насыщения в качестве стандартных дырок — не единственная возможность. Если в (9.39) и последующих выражениях перейти от <Лз>, <Ув>, = 4лг 0 к соответствующим величинам для пузырьков критического размера, то получается формула (9.46) с теми же значениями коэффициента С(, для разных п. Главное допущение теории Фюрта состоит в том, что для пузырьков любых размеров приняты одинаковое давление р" = /> и обычное поверхностное натяжение, зависящее только от температуры. При этих допущениях определение спинодали становится условным, а соотношение (9.46) является скорее рецептом приближенной оценки границы устойчивости, чем отражением действительных свойств вещества на такой [c.265]

Для определения водопроницаемости образцов, предварительно насыщенных водой, при постоянном уровне воды над образцом Ар = onst рассчитывают коэффициент проницаемости по той же формуле, по которой определяют газопроницаемость. Результаты расчетов коэффициента проницаемости по воде и по воздуху для крупнопористых структур равны или близки между собой. В случае тонкопористых структур, а иногда и при крупных порах коэффициент проницаемости по воде пиже, чем по воздуху. Снижение расхода жидкости против расхода газа происходит на величину большую, чем ожидается из соотношения их вязкостей. Это можно объяснить рядом причин влиянием адсорбционных пленок, сужающих капилляры на 2-10 см возможным повышением вязкости воды в тонких капиллярах различной степенью нарушения закона Де-Арси в условиях фильтрации через пористую среду различной структуры, обусловленного многократным дросселированием струи в пористом теле. Дело в том, что в процессе обтекания твердого тела вязкой жидкостью при некоторых условиях может произойти отрыв обтекающей жидкости от поверхности тел. За местом отрыва образуется область застойной жидкости, не участвующей в общем течении, в результате чего происходит некоторое снижение фильтрации [85]. [c.43]

Погрешности прямого определения к. п. д. К. п. д. (брутто) по прямому балансу определяется по формуле (14-91а). Ввиду того что количество насыщенного пара, отбираемого из котлоагрегата, составляет относительно небольшую величину от общей паропроизводительности котлоагрегата (до 3%), тепло, затраченное в котлоагрегате на подогрев продувоч1ной воды, является весьма малым по значению и обычно не превышает 0,5—1% общего полезно израсходованного тепла, формула (14-91а) значительно упрощается и уравнение прямого баланса будет рассматриваться, исходя из равенства, % [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...