Зеркала параллельные — Прохождение

Звуковая тень 255 Звуковые волны — Длины 255 Звуковые спектры 258 Звукоизоляция 263, 267 Звукопередача вибрационная 263 Звукопоглотители резонансные 261 Звукопоглощение резонансное 261 Звукопроводность 259 Зеркала параллельные — Прохождение луча 229 [c.539]

СВЯЗЬ реализуется с помош,ью двух зеркал S и S, обладаюш,их высокой отражательной способностью и расположенных параллельно друг другу, так что они образуют резонатор Фабри— Перо между зеркалами вдоль оси резонатора помещается лазерная среда М (рис. 2.1). В этом случае начинается своего рода лавинный процесс, приводяш,ий к самовозбуждению системы. Этот процесс обусловлен тем, что в соответствии с (2.1) изменение плотности потока фотонов пропорционально уже имеюш,ейся в результате плотности потока фотонов. Затравкой для начала процесса самовозбуждения служит спонтанное излучение, создающее шумовое поле. Вследствие отражения излучения от зеркал и многократного прохождения через активную среду интенсивность этих шумов непрерывно усиливается, так как через зеркало S, коэффициент отражения которого меньше 100 %, проходит лишь часть излучения. [c.50]

Зенковки — Характеристика 5 — 322 Зеркала параллельные — Прохождение луча 2 — 229 [c.421]

В начале нашего столетия наиболее точные измерения с выполнил американский ученый А. Майкельсон. Он предложил метод, который сочетал в себе достоинства методов Физо и Фуко (рис. 29). Свет от источника S отражался от грани зеркальной призмы и с помощью плоских зеркал с и с направлялся на вогнутое зеркало А. Далее он в виде параллельного пучка шел к вогнутому зеркалу В. Отражаясь от зеркал В м В, свет вновь попадал на Л и затем на плоские зеркала dud. Изображение фиксировалось в точке S. Угловая скорость вращения призмы подбиралась таким образом, чтобы за время прохождения света туда и обратно призма успевала повернуться на /g оборота. В результате измерений Майкельсон получил с=(299796+4) км/с. [c.122]

Оптический резонатор в лазерах в простейшем случае представляет собой два зеркала, установленные строго параллельно друг другу и перпендикулярно оптической оси лазера обращены они друг к другу отражающими сторонами. Для вывода излучения наружу одно из зеркал делают полупрозрачным. При этих условиях излучение, возникшее в лазере, отражаясь от зеркал, многократно проходит через рабочее вещество, вызывая все усиливающееся стимулированное испускание. Таким образом, резонатор осуществляет положительную обратную связь с излучающей системой, заставляя при каждом прохождении излучения через рабочее вещество высвечиваться активные центры При этом в наиболее выгодных условиях оказывается та часть излучения, направление которого совпадает с оптической осью генератора, так как только оно способно многократно отражаться от зеркал, не уходя из рабочего вещества, [c.337]

Генераторы когерентного света лазеры в видимой и ближней инфракрасной областях и мазеры в сантиметровом диапазоне радиоволн) используют открытый Эйнштейном эффект вынужденного излучения, при котором новый фотон, образовавшийся при переходе атома или молекулы из возбужденного состояния в состояние с меньшим значением энергии, вызванное прохождением внешнего фотона, имеет равную ему энергию и перемещается в том же направлении. Интенсивность вышедшего света может быть резко усилена, если с помощью системы зеркал заставить луч пройти вещество несколько раз. Вышедшие лучи оказываются практически параллельными, [c.231]

На рис. 12.12 приведена схема эксперимента по параметрическому повышению частоты. Пучки с частотами w, и Wj складываются после прохождения через частично пропускающее зеркало (или призму), так что они вместе (почти параллельно) распространяются в кристалле длиной / с нелинейными оптическими характеристиками. [c.583]

Из всех двухлучевых интерферометров для изучения термооптических искажений активных элементов лазеров наиболее удобной является модификация интерферометра Маха — Цен-дера, схема которой приведена на рис. 4.3. Интерферометр состоит из двух делительных пластин (полупрозрачные зеркала) 3 и 3 и двух зеркал 4 и 4, расстояния между которыми удовлетворяют соотношениям ab = d = 2ас = 2bd. Полупрозрачная пластина 3 разделяет сформированный осветителем параллельный пучок лучей на измерительный й опорный пучки, которые после прохождения геометрических путей a d и abd пространственно совмещаются на пластине 3, В основном состоянии [c.180]

В оптическом резонаторе возникают различные потери. Для появления генерации необходимо, чтобы они были меньше, чем прирост мощности при прохождении света через активную среду. Для оценки резонатора с точки зрения вносимых им потерь применяется понятие добротности . Добротность резонатора зависит от пропускания зеркал, дифракционных потерь, параллельности зеркал, качества отражающих поверхностей и т. п. [c.130]

Луч света, направленный поворотом осветительного зеркала в трехгранную призму, попадает на шкалу, на которой нанесены + 100 делений с интервалом С = 0,08 мм, смещенную относительно главной оптической оси согласно схеме на фиг. 131. Пройдя шкалу, луч попадает в призму полного внутреннего отражения и, преломившись, под углом 90° проходит через объектив. Выйдя из объектива, луч отразится от зеркала и согласно схеме фиг. 131 возвратится к источнику света со смещением относительно главной оптической оси. Зеркало, согласно изложенному выше, воспринимает и отражает параллельный пучок лучей после его прохождения через объектив. Изображение шкалы будет смещено по отношению к главной оптической оси и представится в виде ряда темных штрихов на светлом поле. [c.116]

В оптической системе, показанной на рис. 55, свет, выходящий после прохождения коллиматора в виде пучка параллельных лучей, с помощью темнопольной диафрагмы приобретает цилиндрическую форму и через кольцевое зеркало попадает на темно- [c.114]

Эталоны l и Сг устанавливают строго параллельно друг другу и освещают параллельным пучком белого света, падающим почти нормально к поверхности зеркала. За эталонами установлен клиновой компенсатор К- На поверхности одной из пластин, составляющих компенсатор, нанесена миллиметровая шкала М, проградуированная в толщинах клина. Лучи 1 я 2 выходят параллельными. Луч 1 испытывает четыре отражения в первом эталоне, а луч 2 — два отражения во втором эталоне. После прохождения клинового компенсатора К интерферирующие лучи / и 2 составят угол со. Они образуют интерференционную картину полос наложения, локализованную на одной из поверхностей клина. [c.214]

Когда источник света О находится в фокусе объектива (рис. 11.1, а), лучи после прохождения объектива будут параллельны оси и, отразившись от зеркала, соберутся опять в фокусе О. Таким образом, автоколлимационное изображение источника наложится на источник. [c.61]

ЧТО светлые полосы соответствуют контурам с интервалами Я,о, определяемым плоскостями, параллельными Wi, то (принимая для воздуха = I) можно обнаружить искажения W , получившиеся в результате двойного прохождения света сквозь испытуемую деталь. Знак искажения определяется направлением смещения полос при увеличении расстояния между Мг и делителем пучка. Схема прибора для испытания призм в минимуме отклонения показана на рис. 7.41, а [28]. Наблюдаются полосы, совпадающие с одной из поверхностей призмы, а по их положению можно указать те участки призмы, которые должны подвергнуться ретуши. Таким путем можно скомпенсировать внутренние неоднородности материала призмы. На рис. 7.41, б показана схема приспособления для испытания фотографических объективов [29]. Мц— выпуклое сферическое зеркало с центром кривизны в фокусе испытываемого объектива С. Объектив может вращаться вокруг линии, перпендикулярной его оси, что позволяет проводить испытания при различных наклонах объектива. Механические связи обеспечивают неизменность положения центра кривизны зеркала М, [c.281]

Изучение волновых процессов в открытых резонаторах приобрело особенно важное значение в связи с их использованием в лазерах и устройствах нелинейной оптики (параметрических генераторах света и др.). Открытый резонатор состоит обычно из двух плоских параллельных или сферических зеркал, расположенных на общей оптической оси. Процесс распространения волнового пучка в такой системе аналогичен его поведению в линзовой линии. Различие состоит в том, что в резонаторе оптический путь складывается из многократных прохождений волной одного и того же расстояния Ь между зеркалами. [c.349]

Прибор состоит из двух отражательных зеркал 5] и и двух полупрозрачных зеркал Я1 и Я2, расположенных в углах прямоугольника под углом 45°. Рассмотрим вначале случай, когда поверхности зеркал строго параллельны. Расходящийся пучок света от источника 5 проходит через линзу I и становится параллельным. Лучи параллельного пучка раздваиваются при прохождении полупрозрачного зеркала Яь Часть лучей АСЕ проходит через полупрозрачное зеркало Я1 и, отражаясь от зеркал и Я2, попадает на экран Э в точке /. Другая часть лучей отражается от Я и 2 и, пройдя зеркало Я2, попадает в ту же точку экрана / (траектория этого луча—Л Л С7). Отражение лучей будет происходить также в точках С и В (лучи СВ и ВО) и С и В (лучи С 5 и В О ) полупрозрачных зеркал. Эти лучи приходят на экран В точке К. Следовательно, часть лучей, идущих в точку /, пересекает полупрозрачные зеркала (Я1, Я2) один раз, а та часть, которая попадает в точку К, пересекает Я1 или Я2 дважды. При этом в точке К сила света будет меньшей. [c.642]

При наличии инверсной населенности уровней энергии 2 и i активной среды ( 2> i), т. е. при выполнении условия N2lg2>N)gi (Ni, Nu 2, g — населенности н кратности вырождения уровней 2, i) вынужденное излучение превалирует над поглощением и свет с резонансной частотой ш = 2— i/h усиливается при прохождении через среду. Усиленный таким образом свет люминесценции активной среды называют излучением сверхлюминесценции. Для возникновения генерации вводят положительную обратную связь, располагая активную среду в оптическом резонаторе, который в простейшем случае представляет собой два параллельных зеркала. Одно из зеркал резонатора делается полупрозрачным для частичного вывода излучения. Пространственное распределение поля генерируемого излучения соответствует собственным колебаниям резонатора, называемым модами. Различают продольные и поперечные моды, относящиеся к распределению поля вдоль оси резонатора и в плоскости, перпендикулярной оси. Искусственное снижение добротности резонатора позволяет достичь значительного коэффициента усиления активной среды без возникновения генерации. Последующее быстрое включение добротности приводит к генерации мощных световых импульсов малой длительности (гигантских импульсов). [c.895]

В последние годы в связи с широким использованием кольцевых резонаторов возникла острая необходимость в контроле параметров их элементов, таких, как параллельность граней и толщина четвертьволновых пластин, однородность фазовых невзаимных элементов, однородность коэффициента отражения зеркал и т. д. На рис. 126 приведена оптическая схема полуавтоматического эллипсометра для измерения поляризационных свойств (эллиптичности и поворота плоскости поляризации) фазовых невзаимных элементов, используемых в лазерных гироскопах. Свет от лазера ЛГ-126, отразившись от зеркал 10 и пройдя через поляризатор 2, линейно поляризуется. После прохождения через фазовый невзаимный элемент (ФНЭ) 3 происходит поворот плоскости поляризации и возникает эллиптичность излучения. При соответ- [c.205]

Многослойники, создаваемые для использования в оптике, должны иметь высокое оптическое качество. Это означает, например, что поверхности зеркал не вносят вариаций интенсивности в отраженный пучок либо, в других случаях, что параллельный пучок после прохождения оптической системы остается параллельным. Среди таких применений следует назвать двухзеркальные монохроматоры, рентгеновские микроскопы и телескопы, рентгеновский микроанализ, зеркала для управления пучками синхротронного излучения, а также любые применения, где требуется фокусировка. [c.446]

Двухпроходная схема. Для увеличения разрешающей способности в оптической спектроскопии применяются многопроходные интерферометры Фабри-Перо, в которых световой пучок взаимодействует с оптическим резонатором последовательно несколько раз (существуют двух-, трех- и пятипроходные интерферометры) [6.55]. Рассмотрим, что дает неоднократное взаимодействие света с пластинкой применительно к термометрии. Пусть пучок, отраженный от плоко-параллельной пластинки, с помощью зеркала снова направляется на ту же пластинку. В результате такого двукратного отражения регистрируется величина. Если пучок, прошедший сквозь пластинку, отразить в обратном направлении и снова пропустить сквозь ту же пластинку, регистрируемой величиной будет Т . Форма резонансов заметно меняется минимум отражения становится шире, максимум пропускания сужается. Положение минимума отражения на кривой /2 (0) определяется с меньшей точностью, чем на кривой Я 9). Крутизна резонансной кривой Т в) в окрестности точки перегиба возросла по сравнению с крутизной кривой Т 9). Это позволяет увеличить чувствительность определения малых приращений температуры кристалла (намного меньших, чем температурный интервал между минимумом и максимумом). Однако для измерений в случае, когда увеличение температуры кристалла намного больше, чем интервал Ав, число прохождений пучка сквозь кристалл не играет заметной роли. [c.176]

Идея метода реализована в приборе следующим образом. Излучение одночастотного лазера фокусируется на поверхности образца. Отраженный от контролируемой поверхности свет собирается линзой в квазипараллельный пучок и направляется в интерфер9метр. После сужения во входном телескопе пучок отраженного света расщепляется светоделителем на два луча равной интенсивности, которые направляются в оптически симметричные плечи интерферометра. Одно из плеч содержит стеклянную линию задержки, вследствие чего время двукратного прохождения света в этом плече больше, чем в противоположном, на некоторую величину At. После отражения от концевых зеркал оба луча возвращаются на светоделитель, где и происходит их интерференция. Для выполнения требования параллельности волновых фронтов рекомбинирующих лучей геометрические пути света в двух плечах интерферометра должны различаться на строго определенную величину [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...