Определения поляризации и анизотропии

Определения поляризации и анизотропии [c.122]

Несколько состояний поляризации. Сообщим пучку S последовательно ряд определенных начальных состояний поляризации с порядковыми номерами i h, i, j, к,. .. (в циклической последовательности h, i, j. . . = = цикл h, i, j,. . . ). Соответствующие отображения М (2Р , 2у ) этих состояний на сфере Пуанкаре и орты i = h, i, j, к,.. . радиусов-векторов OMi жестко связаны с катящимся по экватору конусом анизотропии и, следовательно, сохраняют свое взаимное расположение неизменным вдоль пучка S [2] (при отсутствии дихроизма в модели). [c.20]

В анизотропной среде, такой, как кристалл, фазовая скорость световой волны зависит как от состояния ее поляризации, так и от направления ее распространения. Вследствие анизотропии состояние поляризации плоской волны может изменяться в процессе ее распространения через кристалл. Однако в общем случае для данного направления распространения в среде существуют две независимые волны (моды) с хорошо определенными фазовыми скоростями и направлениями поляризации. При распространении через анизотропную среду состояние поляризации световой волны, поляризованной параллельно одному из этих направлений, будет сохраняться. Эти независимые поляризации, а также отвечающие им фазовые скорости (или, что эквивалентно, показатели преломления) можно определить из уравнений (1.1.1) и (1.1.2) с использов анием диэлектрического тензора. [c.81]

При наличии поляризационной анизотропии в резонаторе поляризационное вырождение мод снимается и могут реализовываться условия для генерирования излучения с определенным состоянием поляризации. Последнее может быть следствием нескольких физически различных причин, связанных с поляризационной анизотропией элементов резонатора. Различают амплитудный, фазовый и смешанный типы поляризационной анизотропии. [c.86]

На основе такой модели можно, очевидно, полагать, что М-цен-тры должны обладать определенными свойствами анизотропии. Исследования обесцвечивающего действия поляризованного света на М-центры [63] и поляризацию их излучения [64], а также обнаруженные явления дихроизма в М-полосе [65], убедительно доказывают, что М-центры действительно обладают ожидаемыми свойствами анизотропии. [c.28]

ПРОИСХОЖДЕНИЕ ОПРЕДЕЛЕНИЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ И АНИЗОТРОПИИ. Может вьовать удивление, почему для одного и того же явления существуют две широко используемые меры. КакР, так и г имеют рациональное происхождение. Рассмотрим частично поляризованный свет, направленный вдоль оси X (рис. 5.2) и предположим, что измеряют интенсивности 1 и 1у детектором, ориентированным вдоль оси х. Поляризация этого света определяется как доля света, который поляризован линейно. Иначе говоря, [c.124]

Акустополяризационные наблюдения при параллельных и при скрещенных векторах поляризации являются, по сути, методом амплитудного суммирования двух фаз поперечных колебаний. Метод подобного амплитудного суммирования применительно к способу определения наложенных напряжений был предложен Р.Лукасом и др. [ 98], а также Р.Т.Смитом [ 145]. Позднее для той же цели и для определения внутренней упругой анизотропии материалов метод был использован Г.А.Буденковым и др. [146, 147]. Поворачиваемый относительно образца преобразователь и соответствующую контактную среду (эпоксидную композицию) предложили Н.Н.Су и В.Захсе [90]. В методе акустополярископии потребовалось соединить отдельные опубликованные методические приемы и скомпоновать известные элементы конструкций. [c.157]

Правда, еще неясно, не перетянут ли такие их недостатки, как излишняя концентрация излучения вблизи центра выпуклого зеркала, повышенная чувствительность к определенного вида возмущениям и т.п., все преимущества осесимметричного расположения сопел. Кроме того, наличие аксиконных преобразователей в их первозданном виде вызывает примерно такие же неприятности с поляризацией излучения [163, 155], что и в недавно обсуждавшемся варианте резонаторов с триппель-призмами (рис. 4.14). Поэтому для достижения хороших результатов необходимо как-то бороться с поляризационной анизотропией, что и делалось в [173]. [c.254]

Поляризационные характеристики излучения лазеров с пространственно однородной анизотропией. Отметим, что матричный метод, позволяя довольно просто определить собственные поляризации анизотропных резонаторов, не дает ответа на вопрос о том, какое состояние будет иметь излучение, реально генерируемое лазером (точно так же, как знание распределения амплитуд и фаз мод пустого резонатора не позволяет еще судить о расходимости света, испускаемого лазером). В связи с этим прежде чем перейти к рассмотрению лазеров с неоднородной анизотропией резонаторов, нужно остановиться на результатах экспериментального определения поляризационных характеристик излучения однородно-анизотропных лазеров. Экспериментальное исследование поляризационных характеристик таких лазеров часто осложняется тем, что при малой величине амплитудной анизотропии (и произвольной величине фазовой), когда разница потерь мод, связанная с поляризационной анизотропией, мала или вовсе отсутствует, генерируется смесь собственных поляризаций. Излучение при этом оказывается квазинеполяризо-ванным и разделить его на составляющие довольно сложно. Отметим, что можно добиться весьма сильной дискриминации по потерям мод, входящих в генерацию, при работе лазера в режиме пассивной модуляции добротности. Наряду с известным [c.93]

Оптическая генерация с вырожденной либо квазивырожденной по частоте накачкой позволяет дополнить арсенал методов изучения нелинейных свойств хорошо известными методами лазерной спектроскопии. При этом сохраняются все основные возможности и преимущества известных методов (ориентация волнового вектора по любой из кристаллографических осей позволяетЪзучать анизотропию отклика управление поляризацией записывающего и считывающего излучения — изучать тензорные свойства нелинейности управление пространственным масштабом решетки — идентифицировать механизмы релаксации записываемой решетки и т.д.). С другой стороны, наличие порога генерации и достаточно резкие зависимости выходных характеристик лазерного излучения от надпоро-гового усиления дают удобный и точный метод определения пороговых усиления и потерь резонатора. [c.253]

Как было показано в разделе 5.3, из-за сильной исходной анизотропии двупреломляющего кристалла на одной и той же элементарной синусоидальной решетке с волновым вектором К могут наблюдаться четыре независимых дифракционных процесса (рис. 5.3). При этом выполнение неравенства Ae /2n Ап позволяет рассматривать дифракционную решетку как возмущение оптических свойств кристалла следующего порядка малости по сравнению с его естественной анизотропией и использовать в качестве базисных. собственные линейно поляризованные (обыкновенные или необыкновенные) световые волны кристалла. В результате поляризация считывающего Сд и продифрагировавшего световых пучков (для каждого из четырех возможных собственных типов дифракции) оказывается исходно определенной и жестко заданной, что существенно упрощает процедуру вычисления эффективности данного дифракционного процесса. [c.89]

В теориях Релея и Эйнштейна предполагается, что частицы или элементы объема являются изотропными. Кабанн [26] и Ганс [80—82] показали, какие поправки следует внести в эти теории, чтобы учесть оптическую анизотропию молекул и ее влияние на поляризацию рассеянного света. Микроскопическая теория рассеяния света на анизотропных молекулах в плотных средах развита в работах [12, 24, 179] ). Одпако во всех вариантах этой теории приходится вычислять работу ориентации в определенном направлении хаотически расположенных частиц жидкости, для чего необходимо располагать экспериментальными константами, получить которые довольно трудно. Дебай все же проделал такие расчеты для слабых растворов веществ с анизотропными молекулами. [c.98]

Необходимость введения тензорных величин связана с различного рода анизотропией свойств физических макроскопических объектов. Тензор связывает две векторные величины, которые пропорциональны друг другу по модулю, но в силу анизотропии свойств объекта не совпадают друг с другом по направлению. В случае L и сэ решающую роль играет анизотропия формы тела (отсутствие определенной симметрии относительно осей xyz). В других случаях это может быть анизотропия, например, электрических или магнитных свойств вещества. Так, векторы поляризации вещества Р и напряженности электрического поля Е связаны тензором поляризуемости а Р = egaE (Sg — электрическая постоянная). Это означает, что в силу анизотропии электрических свойств вещество поляризуется не по полю , то есть не по полю смещаются положительные и отрицательные заряды в молекулах вещества. Примерами других, в общем случае тензорных величин являются диэлектрическая проницаемость и магнитная проницаемость вещества. Важную роль в механике играют тензоры деформаций и напряжений. С этими и другими тензорными величинами вы познакомитесь при изучении соответствующих разделов курса общей физики. [c.24]

Выявление трещин. Весьма важной областью использования вращения Alford и удаления слоев является выявление трещин в коллекторе. Интенсивность и направление трещин, связанные со степенью и направлением анизотропии, можно количественно охарактеризовать между определенными горизонтами, представляющими интерес, с целью определения преимущественных зон трещиноватости, которые могут оказывать значительное влияние на модели коллектора. Разделение во времени S] и S2 непосредственно связано с интенсивностью трещин, т.е. плотность трещин пропорциональна степени азимутальной анизотронии. Другим показателем интенсивности трещин является различие по импедансу между Si и S2. По мере приближения интенсивности трещин к нулю, разность скоростей быстрых и медленных S-волп становится меньше. Направление трещин определяется ориентацией поляризации быстрой S-волпы (Si). [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...