Отражение от плоского экрана

Отражение от плоского экрана. Рассмотрим пластину, полностью отражающую звук. Пластина может иметь произвольную форму, однако в дальнейшем будет предполагаться, что все ее размеры в своей плоскости больше длины волны. [c.201]

Внимательное исследование этих соотношений позволяет сделать следующие выводы о свойствах дальнего поля поршневого плоского излучателя в экране амплитуды колебательной скорости и звукового давления убывают с расстоянием по такому же закону, который имеется для сферической волны, возбуждаемой пульсирующим шаром. Отличие от закона шаровой волны заключается в том, что амплитуда волны поршневого излучателя зависит от направления. По осевому направлению амплитуда имеет наибольшее значение она вдвое больше, чем амплитуда волны, создаваемой пульсирующим шаром той же производительности, но без экрана. Это значит, что фаза волн, отраженных от экрана в направлении оси, совпадает с фазой бегущих волн, так что в результате интерференции амплитуда волны удваивается. В других направлениях такого совпадения фаз не существует, поэтому интерференция волн приводит к определенной зависимости амплитуды от направления, выражаемой характеристикой направленности Ф(0). [c.257]

Свет, излучаемый электрической дугой через узкую щель, проходит через светофильтр (скажем, красный, зеленый и т. д.) и отражается в двух соприкасающихся плоских зеркалах, угол между которыми очень близок к 180° (рис. 178). Ребро, образованное зеркалами, параллельно освещающей щели. Свет, отраженный от зеркал, образует два накладывающихся друг на друга пучка. На пути света, отраженного от зеркал, ставится матовый экран. Части экрана "i, освещены светом, отраженным только от первого или только от второго зеркала. Часть экрана освещается светом, отраженным от обоих зеркал ). [c.164]

Восстановление из него продольной томограммы происходит в оптической части системы. Плоская монохроматическая волна от источника 8, формируемая расширителем 9, считывает суммарное изображение с экрана трубки 6. Скрещенные поляризаторы 10 и и преобразуют модуляцию по поляризации отраженной от мишени считывающей волны света в амплитудную модуляцию. [c.184]

Для надежной защиты от прямой засветки можно увеличить толщину непрозрачного экрана, нанесенного иа первую поверхность отрицательного компонента до 1—1,5 мм, придав компоненту форму конуса. При-чем размер диаметра большого основания этого конуса соответствовал бы размеру сечения, образованного апертурным лучом ВС, отраженным от малого плоского зеркала и проходящим через точку С. Входная апертура этого луча в пространстве предметов 6п sin 1 = 0,255. [c.268]

Иная интерференционная картина получается в тех случаях, когда Две плоские волны распространяются не в противоположные стороны, а под углом друг к другу. Например, при частичном отражении плоской волны от экрана, поставленного под углом к направлению движения волны (рис. 454), перед экраном получаются стоячие волны с пучностями и узлами, расположенными на пересечении фронтов падающей и отраженной волн. [c.709]

В качестве средства защиты работающих от непосредственного воздействия шума употребляются экраны. Экран представляет собой преграду для прямого звука, устанавливаемую между работающим и источником. Формы экранов весьма разнообразны (рис. 55). Кроме изображенных на рисунке экранов защитой от шума может быть плоская преграда, линейные размеры которой больше половины длины волны наинизшей составляющей шума, от которого надлежит защититься. Человек защищается экраном только от прямого звука, отраженные же волны проникают за любой тип экранов, кроме экранов в форме колпака. Для того чтобы снизить влияние отраженной звуковой энергии, а также энергии, проникающей за экран благодаря дифракции звуковых волн, внутренние поверхности, обращенные в сторону работающего, покрываются звукопоглотителем. Частотная характеристика звукопоглощения последнего выбирается так, чтобы она имела форму аналогичную форме спектра шума, от которого надлежит защититься. [c.145]

На рис. 3.6 показаны диаграммы амплитуды полного звукового давления при дифракции плоской звуковой волны на полуплоскости (а = 2я-) и прямом угле (а = Зтт/2) для акустически мягкой и жесткой поверхностей. Принято при расчете кг =20 ,кг = 10". Стрелки показывают направление падения волны. Глубокие осцилляции являются следствием интерференции падающей и отраженной волн. Слабые осцилляции в областях, где нет геометрически отраженных волн, обусловлены интерференцией между падающей плоской волной и дифракционной волной, расходящейся от вершины. В области акустической тени звуковое давление для акустически мягкого экрана убывает гораздо быстрее, чем для жесткого. [c.160]

В работах [85, 134] обсуждается вопрос о возможности расчета дифрагированного поля для звукопоглощающего экрана в виде полусуммы дифрагированных полей для акустически жесткого и мягкого экранов. Это связано со следующим. При отражении плоской звуковой волны от бесконечной импедансной плоскости суммарное поле определяется в виде [c.175]

Справа от экрана образуется проходящая дифракционная волна, а слева, во-первых, плоский фронт отраженной волны, а во-вторых, отраженная дифракционная волна, совершенно симметричная проходящей. [c.222]

Применим эти соображения к классической задаче о дифракции от прямолинейного края полубесконечного жесткого бесконечно тонкого экрана. Задача эта сводится к плоской. Пусть плоская волна с фронтом ВВ (рис. 8), распространяясь слева направо, встречает край О экрана ОВ. Образуется отраженная волна С С [c.223]

Сказанное справедливо и в более общем случае. Пусть плоская волна, распространяющаяся слева направо, встречает плоский жесткий экран с отверстием произвольной формы и произвольных размеров (рис. 67). Справа от экрана образуется проходящая дифракционная волна, а слева, во-первых, плоский фронт отраженной волны и, во-вторых, отраженная дифракционная волна, совершенно симметричная проходящей. [c.365]

Области I, III и V, очевидно, тесно связаны с теми областями, которые появились бы в рамках геометрической оптики, где свет распространяется по прямым линиям. Перечислим их область тти позади экрана, где поля нет совсем, освещенная область, где существует только падающая плоская волна и область отражения, где одновременно присутствуют падающая плоская волна и отраженная плоская волна, соотвегствующая отражению от бесконечного экрана (рис. 11.10). Вообще говоря, в областях II и IV осуществляется плавный переход от точного решения в одной области геометрической оптики к решению в соседней области. Прежде чем показать это более подробно, мы должны за- [c.526]

Между прохождением звука через отверстие в экране и его отражением от плоского рефлектора той же формы, что и отверстие, имеется простое соопюшение, которым иногда мож1ю воспользоваться при эксперименте. Представим себе, что в Q, изображении Q в плоскости экрана, помещен источник, одинаковый с Р и в той же фазе, и предположим, что экран удален и заменен пластинкой, форма и положение которой в точности таковы же, как у отверстия мы знаем, что на эффект в Р от двух источников не влияет присутствие пластинки, так что колебание от Q, отраженное пластинкой, и колебание от Q, обошедшее кругом пластинки, дают в соединении такое же самое колебание, какое было бы получено от Q, если бы препятствия не было совсем. Но согласно допущению, которое мы сделали в начале этого раздела, колебание, беспрепятственно идун1,ее от р, можно рассматривать как состоящее из колебания, находящего себе путь вокруг пластинки, и колебания, которое прошло бы через отверстие той же самой формы в бесконечном экране таким образом, колебание от Q, прошедшее через отверстие, одинаково с колебанием от Q, отраженным от пластинки. [c.125]

Вот один из опытов осуществления интерференции света, проделанный Огюстеном Френелем (рис. 20). Свет от источника S, пущенный через узкзпо щель и светофильтр, отражается от двух соприкасающихся ребром плоских зеркал, угол между которыми близок к 180 . Ребро, образованное зеркалами, параллельно щели. Свет, отраженный от зеркал, образует два пучка, накладьшающихся один на другой. На пути света установлен матовый экран с высоким коэффициентом отражения. Части i и экрана освещены светом, отраженным только от первого или только от второго зеркала. На часть 5 2 экрана падает свет от обоих зеркал. Освещенность поверхности экрана тем больше, чем больше энергии падает на единицу площади. [c.31]

Коэффициент отражения плоской звуковой волны от бесконечного экрана, обладающего импедансом Z, определяется соотношением (3.89), из которого следует, что npnZ = рс коэффициент отражения обращается в нуль лишь при нормальном падении звука. В верхней полуплоскости при = 90° поле, отраженное по законам геометрической акустики, будет отсутствовать. Однако отсутствие отраженной волны еще не означает того, что экран ведет себя как идеально поглощающий при любых положениях точки наблюдения. Воспользуемся принципом взаимности и будем считать, что в точке А (см. рис. 3.11) находится источник звука, а на линии >ро = 90° расположен наблюдатель. Тогда становится ясно, что при 1 1, близких к 360°, звуковая волна, падающая на экран, должна пройти под острым углом к поверхности. Считая в формуле (3.89) в 90°, получим, что при скользящем падении коэффициент отражения близок к —1, т. е. к величине, соответствующей акустически мягкому экрану. Поэтому и дифрагированное звуковое поле для импедансного звукопоглощающего экрана в области тени оказывается близким полю для акустически мягкого экрана. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...