Критическое рассеяние рентгеновских лучей

Фиг. 11. Температурная зависимость параметра х при критическом рассеянии рентгеновских лучей системой А1 — 2п (по Мюнстеру 146)).

Хотя выражение (71) и позволяет непосредственно вычислить предельное значение функции I (5), остается открытым вопрос о характере ее стремления к этому пределу. Чтобы получить наиболее реалистическую оценку рассеяния в области малых углов, воспользуемся следующим обстоятельством. Из чисто физических соображений вытекает, что функция I (з) должна быть четной и поэтому симметричной относительно точки = 0. Кроме того, из выражения (69) видно, что все нечетные производные функции г ( ) должны обращаться в нуль при х = 0. Наконец, согласно классической теории критического рассеяния [27], функция [г (в) + 1]" должна вести себя как з при 5, стремящемся к нулю измерения рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами [83] подтверждают такое поведение при малых . [c.50]

Таким образом, хотя выражение (33), по-видимому, удовлетворительно описывает рассеяние вблизи критической точки, точные определения т] для жидкостей в настоящее время отсутствуют. Поэтому дальнейшие исследования следует направить на изучение рассеяния при очень малых углах, т. е. при углах, меньших 10°. Только такие исследования позволят с полной уверенностью говорить об определенном виде длинноволновой части корреляционной функции, не приписывая ей заранее удобную форму типа (32). В настоящее время мы можем только строить предположения о виде хвоста корреляционной функции, даже если данные по рассеянию света дополнить данными экспериментов но рассеянию рентгеновских лучей при малых углах. Конечно, непосредственная цель эксперимента состоит в определении интенсивности рассеяния как функции брэгговских расстояний 2л/к на интервале от нескольких до 10 ООО A и больше. При наличии таких данных можно получить точный вид корреляционной функции с помощью корректных преобразований интенсивности рассеянного света. [c.121]

Постановка и классификация задач о рассеянии волн. Задача о дифракции на многих телах относится ко многим физическим явлениям, связанным с рассеянием волн на неоднородностях. (В оптике —критическая опалесценция смесей жидкостей, явление красной зари и голубого цвета неба, явление Тиндаля, когда ярко проявляется рассеяние поляризованного света в определенных направлениях, и-т. д. в ядерной физике —рассеяние нейтронов в теории металлического состояния —рассеяние электронных волн, Сюда же относят все случаи дифракции рентгеновских лучей.) Несмотря на то что эти явления принадлежат к различным областям физики, методы изучения рассеяния на совокупности неоднородностей сходны, поэтому повсюду применяют одинаковую терминологию. Рассмотрим основные понятия оби ей теории рассеяния волн на совокупности рассеивателей. Задача о рассеянии волн на многих частицах сложна и поддается анализу в двух крайних случаях. Когда поперечник рассеяния меньше геометрического сечения частицы (например, рассеяние длинных волн на жестких частицах, взвешенных в воде), то следует говорить о слабом рассеянии. Если поперечник рассеяния значительно больше, чем геометрическое поперечное сечение отдельных неоднородностей, то следует говорить о сильном рассеянии (например, рассеяние звука на газовых пузырьках в жидкости). [c.314]

В наблюдаемое избыточное поглощение могут вносить вклад различные причины. Следует отметить, что классическая теория вязких потерь исходит из предположения об однородности среды, в которой распространяется звук наличие флуктуаций плотности в критической области приводит к увеличению потерь энергии [53], обусловленных вязкостью. Однако основная часть наблюдаемого поглощения, по-видимому, обусловливается процессами рассеяния и релаксации. Можно представить, что в критической области текучая среда состоит из основной фазы, в которой рассеяны (диспергированы) кластеры различных размеров и плотности. Размеры отдельных кластеров, определенные экспериментально по светорассеянию (критической опалесценции), имеют порядок длины волны видимого света (0,5 -10 м) и поэтому гораздо меньше длины звуковой волны (10 м на 1 МГц) в частотном интервале, используемом в экспериментах. Рассеяние звуковой энергии отдельными кластерами незначительно ощутимый вклад рассеяния в потери связан с наличием корреляций между флуктуациями плотности в смежных объемах, причем корреляционная длина имеет порядок длины звуковой волны. Хотя, как отмечалось ранее, эксперименты по рассеянию света и рентгеновских лучей приводят к значениям корреляционной длины, меньшим на 2—3 порядка, вопрос о точном вычислении корреляций и оценке роли потерь за счет рассеяния еще остается открытым. [c.197]

Главная задача настоящего параграфа состоит в том, чтобы обратить внимание на информацию относительно крупномасштабного беспорядка, извлекаемую из опытов по рассеянию света и рентгеновских лучей на малые углы. Из общих рассуждений в 3.3 ясно, однако, что по наблюдаемому структурному фактору нельзя сделать однозначного заключения о характере изменений плотности среды. Динамическая теория критических флуктуаций утверждает, что эти изменения должны удовлетворять условиям гауссова беспорядка (ср. 1.8 и 3.3). Однако в рамках модели ступенчатой поверхности , характеризуемой соотношением (3.25), в той же мере допустим и лоренцев спектр вида (4.27). Имеется обширная литература (см., например, [7, 8]), посвященная [c.161]

Фиг. 8. Критическое рассеяние рентгеновских лучей твердым раствором AI — Zn вблизи критической точки разделения смеси (по Мюнстеру и Загелю [64]).

По-видимому, никогда не ставился исчерпывающий эксперимент, включающий обычные измерения рассеяния и измерения в области малых углов для одного и того же вещества в одном и том же состоянии. Томас и Шмидт [83] провели обширные измерения рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами для нескольких состояний жидкого аргона вблизи критической области. Значительная часть этой области была изучена Миколаем и Пингсом [62] для аргона в обычном интервале углов. Последние пытались получить оценку [c.49]

Главным источником информации о поправочном члене Орнштейна — Цернике в газах обычно считается работа Томаса и Шмидта [181, 182] но рассеянию рентгеновских лучей в аргоне и азоте. Их данные, однако, не вполне убедительны по двум причинам. Во-первых, измерения проводились не вдоль критической изохоры, а точность определения давления была недостаточной для того, чтобы плотность с уверенностью можно было считать близкой к критическому значению. Во-вторых, результаты измерений нельзя с полной уверенностью экстраполировать на область видимого света. Томас и Шмидт сами отмечают, что прямые, соответствующие теории Орнштейна — Цернике, при больших углах рассеяния обнаружив [c.117]

Не так давно были опубликованы работы Брэди и др. 18] и Чу и Као 112] но рассеянию рентгеновских лучей и света в бинарных системах вблизи критической точки. Измерения, которые проводились вплоть до очень малых значений характеризуются весьма высокой точностью, в чем можно убедиться, сравнивая данные, представленные на фиг. 14 и 15, с фиг. 12 и 13. В обоих случаях исследовались критические смеси органических жидкостей. Использованные вещества и состав смесей указаны в подписях к фигурам. Зависимость обратной интенсивности от квадрата угла рассеяния здесь уже не представляет собой прямую линию. Анализ данных Брэди и др. приводит к значению т] в формуле (19), приблизительно равному 0,1. Данные Чу и Као дают большее значение т], а именно т] л 0,36. [c.256]

Измерения углового распределения интенсивности рассеянного света вблизи критической точки для чистого вещества приобрели особый интерес в связи с новыми теоретическими исследованиями Гитермана и Конторовича [606], в которых учитывается влияние пространственной дисперсии на распространение звуковых волн и рассеяние света (см. также 5). Функция g r) не поддается строгому теоретическому расчету в случае даже сравнительно простых органических жидкостей. Но она может быть получена из эксперимента по исследованию угловой зависимости интенсивности рассеянных рентгеновских лучей. [c.60]

Вторая часть коллективной монографии, посвященная экспериментальным исследованиям в области физики жидкого состояния (первая часть Статистические исследования вышла в свет в 1971 г.). Отдельные главы, написанные ведущими специалистами в соответствуюп1ДХ областях, охватывают следующие вопросы рассеяние света, нейтронов и рентгеновских лучей в жидкостях, распространение и поглощение ультразвука, исследования критического состояния, использование изотопических эффектов, машинный эксперимент на основе метода Монте-Карло. [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...