Статистики Ферми, Бозе и Больцмана

Статистики Ферми, Бозе и Больцмана [c.42]

В этом случае как статистика Ферми, так и статистика Бозе сводятся к классическому пределу, который соответствует классическому приближению, упомянутому в 5. Этот предельный случай называется статистикой Больцмана, а соответствующее распределение (распределение Больцмана, иногда называемое распределением Максвелла — Больцмана) имеет вид [c.45]

Если в формулах (1.90) и (1.91) ехр (ет — 1)/кТ 2 1, то как в случае статистики Ферми, так и в случае статистики Бозе можно приближенно написать = ехр — (е — ц)/кТ). Другими словами, можно пользоваться статистикой Больцмана, Условия ее применимости мы можем записать в виде [c.102]

Для всех трех рассмотренных случаев правила подсчета состояний оказываются различными эти правила лежат соответственно в основе статистики Бозе, статистики Ферми и статистики Больцмана. [c.217]

И, во-вторых, можно было пренебречь эффектами взаимодействия молекул. При этом статистика Ферми или Бозе переходит в статистику Больцмана (см. гл. 1, 15). В (3.1) / обозначает статистическую сумму для одной молекулы, а / — внутреннюю статистическую сумму для одной молекулы. Термодинамические функции [c.203]

В настоящей главе мы постараемся более глубоко рассмотреть смысл ферми- и бозе-статистик, а также показать, как они применяются к различным физическим проблемам. Статистики Ферми и Бозе обладают целым рядом характерных свойств, отличных от свойств классической статистики Больцмана, справедливой при выполнении условия [c.250]

Пропагатор для свободных частиц можно непосредственно применить для вычисления статистической суммы в случае газа невзаимодействующих частиц, подчиняющихся статистикам Максвелла-Больцмана, Ферми — Дирака и Бозе — Эйнштейна. [c.271]

X. п. явл. параметром в Гиббса большом каноническом распределении для систем с перем. числом ч-ц. В кач-ве нормировочной постоянной X. п. входит в распределения Больцмана, Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака для ч-ц идеальных газов (см. Статистическая физика). В системах, в к-рых применима статистика Больцмана или Бозе — Эйнштейна, X. п. всегда отрицателен. Для ферми-газа X. п. при нулевой темп-ре положителен и определяет граничную Ферми энергию (см. Ферми поверхность) и вырождения температуру. Если полное число ч-ц в системе не фиксировано, а должно определяться из условия термодинамич. равновесия, как, напр., для фононов в тв. теле или для фотонов в случае равновесного теплового излучения, то равновесие характеризуется равенством нулю X. п. [c.838]

Автор, широко образованный педагог, прекрасно сознавая огромное значение статистической термодинамики для решения технических задач, показал формы и методы использования основных результатов статистики Больцмана и квантовых статистик Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака при рассмотрении важнейших понятий термодинамики, как например внутренней энергии, теплоемкости, энтропии и т. д. [c.7]

Мы можем при малых числах заполнения приближенно считать частицы различимыми и перейти от формул распределений Бозе - Эйнштейна и Ферми -Дирака к формулам статистики Максвелла - Больцмана. Критерий возможности такого перехода был рассмотрен нами в 37. [c.198]

X. п. является термодинамич. параметром в большом каноническом распределении 1иб6са для систем с перюм, числом частиц. В качестве нормировочной постоянной X. п. входит в распределения Больцмана, Бозе — Эйнштейна и Ферми—Дирака для частиц идеальных газов (см. Статистическая физика). В системах, к к-рым применима статистика Больцмана или Бозе—Эйнштейна, X. п. всегда отрицателен. Для ферми-газа X. п. при нулевой темп-ре положителен и определяет граничную ферми-энергию (см. Ферми-поверхность) и вырождения температуру. Если [c.412]

А. Эйнштейном в применении к молекулам идеальных газов. В квант, механике состояние системы ч-ц описывается волновой функцией, зави- сящей от координат и спинов ч-ц. В случае Б.— Э. с. волн, ф-ция симметрична относительно перестановок любой пары тождественных ч-ц (их координат и спинов). Гисло заполнения квантовых состояний при таких волн, ф-циях ничем не ограничены, т. е. в одном и том же состоянии может находиться любое число одинаковых ч-ц. Для идеального газа тождественных ч-ц ср, значения чисел заполнения определяются Бозе—Эйнштейна распределением. Для сильно разреж. газов Б.— Э. с. (как и Ферми — Дирака статистика) переходит в Больцмана статистику. См. Статистическая физика. Д- Н. Зубарев. БОЗОН (бозе-частица), частица или квазичастица с нулевым или целочисл. спином. Б. подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике (отсюда — назв. ч-цы). К Б. относятся фотоны (спин 1), гравитоны (спин 2), мезоны и бозонные резонансы, составные ч-цы из чётного числа фермионов (ч-ц с полуцелым спином), напр. ат. ядра с чётным суммарным числом протонов и нейтронов (дейтрон, ядро Не и т. д.), молекулы газов, а также фо-ноны в ТВ. теле и в жидком Не, экситоны в ПП и диэлектриках. Б. явл. также промежуточные векторные бозоны я глювны. В. Ц. Павлов. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...