Другие почти параллельные течения

ДРУГИЕ ПОЧТИ ПАРАЛЛЕЛЬНЫЕ ТЕЧЕНИЯ 6.1. Неустойчивость пограничного слоя и его переход к турбулентности [c.114]

Гл. 6. Другие почт параллельные течения [c.116]

Турбулентное течение Куэтта. При течении с продольным перепадом давления в трубе касательные на-прял< епия меняются в поперечном направлении, причем из (13-9) следует, что в круглой трубе т меняется по радиусу линейно. Имеется важный случай, когда продольный перепад давления равен нулю, и касательное на-прял ение постоянно или почти постоянно по поперечному сечению. Это случай параллельного движения в жидкости плоских стенок относительно друг друга. Рассмотрим здесь эту модель двумерного течения в целях сравнения с течениями, обусловленными продольным перепадом давления. [c.307]

Изменение распределения скоростей при переходе ламинарной формы течения в турбулентную можно использовать для простого способа определения положения точки перехода (точнее говоря, области перехода). Принцип такого определения пояснен на рис. 16.6. Трубка для измерения динамического давления или трубка Пито устанавливается параллельно стенке на таком от нее расстоянии, на котором ламинарный и турбулентный профили скоростей дальше всего отстоят один от другого. Если теперь передвинуть трубку вдоль стенки, не меняя расстояния между ними, и пропустить ее через область перехода вниз по течению, то она покажет почти внезапное повышение динамического или соответственно полного давления. [c.420]

Предположим, что мы рассматриваем основное течение как почти параллельное в каждой части капала. Тогда, для данной жидкости, в каждой части существует своя критическая скорость, которая в направлении течения убывает, в то время как толщина пограничного слоя возрастает. С другой стороны, существует критическая скорость для вполне развитого параболического профиля на большом расстоянии от входа. Нельзя решлть а priori, какая часть канала будет иметь наименьшую критическую скорость, или, что то же самое, минимальное чисю Рейнольдса, вычисленное по ширине канала. Однако непосредственно ясно, что крити- [c.125]

Одной из простейших задач, для которой, однако, до сих пор не получено точное решение уравненит Больцмана, является задача Куэтта о течении и теплопередаче между параллельными бесконечными пластинками, движущимися друг относительно друга. На этом сравнительно простом течении опробованы почти все известные методы решения уравнения Больцмана. С другой стороны, задача имеет и самостоятельный интерес, так как позволяет прояснить характер течения вблизи поверхностей тел, обтекаемых разреженным газом. [c.252]

Расчетные зависимости. Общая схема свободного течения жидкости (линии токов) через малое отверстие в тонкой стенке и тип стенки показаны на рис. VII. 1. Малыми отверстиями считаются такие, у которых наибольший размер не превышает 0,1Я. Под термином тонкая стенка понимается такая, у которой края в отверстии имеют заостренную кромку (см. рис. VII.ll). В этом случае возможны только местные сопротивления движению жидкости. При протекании жидкости через малое отверстие в тонкой стенке линии токов в плоскости самого отверстия не параллельны друг другу, поэтому течение здесь не может считаться плавноизменяющимся. На некотором расстоянии от отверстия кривизна линий токов уменьшается, отдельные струйки становятся все более и более параллельными между собой, одновременно несколько уменьшается площадь сечения струи. Ближайшее к отверстию уменьшенное сечение с —с, в котором движение приобретает почти параллельноструйный характер, называется сжатым сечением сос распределение скоростей в сжатом сечении условно можно принять равномерным. [c.144]

Расположение бессемеровских цехов. По общей схеме расположения бессемеровских реторт можно наметить два основных типа бессемеровских цехов располо-женле реторт одна против другой (серийное расположение) и параллельное расположение реторт. Из этих двух схем и развились впоследствии все существующие типы бессемеровских мастерских. Схема расположения двух реторт, дующих в противоположные стороны и обслуживаемых одним общим гидравлич. поворотным краном, была дана еще самим Бессемером (фиг. 9). Разливка стали производилась центральным гидравлич. краном в изложницы, установленные по окружности в иолукольцевой литейной канаве. Указанное расположение бессемеровских реторт удерживалось в течение десятков лет на целом ряде з-дов. По этому типу были в свое время установлены реторты старой бессемеровской мастерской Нижне-Салдинского з-да, практиковавшей русское бессемерование . Вторая схема (параллельное расположение реторт) появилась очень скоро после первой и вначале почти ничем не отличалась от нее (тот же центральный гидравлич. кран, разливка стали в полукольцевой канаве и т. Д.). В качестве примера на фиг. 10 приводится план расположения двух реторт старой бессемеровской мастерской з-да Кенигсгютте (б. Верхняя Силезия), работавших на чугуне, расплавленном и перегретом в пламенных печах (немецкое Б.). Параллельное расположение реторт давало больше возможностей в смысле увеличения числа одновременно действующих агрегатов, вследствие чего оно [c.321]

Конечно, переменность скорости и по пространственной координате и большая размерность задачи могут привести к количественному изменению описанного поведения решения. В частности, при переменной скорости и можно допускать, чтобы сеточное число Рейнольдса превышало значение Re > 2 вне окрестности выходной границы, причем пилообразные осцилляции не возникают, если вблизи границы Re < 2. Выводы проведенного здесь исследования оказались приемлемыми для двумерных гидродинамических задач. Используя полные уравнения Навье — Стокса для двумерных расчетов течения нескольких жидкостей в пограничном слое, А. Руссо (личное сообщение) столкнулся с одномерными пилообразными осцилляциями в каждом из направлений — параллельном стенке и перпендикулярном ей. Пилообразные осцилляции в каждом из направлений устранялись либо путем изменения граничного условия на условие Неймана, либо путем перехода к схеме с разностями против потока в одном таком направлении. Другим эффективным средством, нримененным Руссо, является локальное уменьшение шага сетки вблизи стенки (см. разд. 6.1), что локально приводило к уменьшению сеточного числа Рейнольдса до значений Re < 2. Полджер [1971] устранил пилообразные осцилляции в рещении вблизи стенки, учитывая диффузию только с узла, отстоящего на один шаг от стенки. Он проводил расчеты по схеме Лакса (разд. 5.5.4), но схема с разностями против потока (разд. 3.1.8) в этом случае также работала бы. (В линейной одномерной задаче, представленной на рис. 3.26, применение схемы с разностями против потока при г= 10 почти полностью устраняет пилообразные осцилляции.) [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...