Замечание о физических уравнениях

Замечание о физических уравнениях [c.226]

Все эти замечания о введении трения в уравнения движения имеют общее значение и относятся не только к регуляторам, но и ко многим другим механизмам и физическим приборам, в которых при колебательном движении действует трение. [c.342]

Несмотря на сделанные замечания, будем для интерпретации физического смысла пользоваться понятием и терминологией функций Грина основного и сопряженного уравнений гидродинамики, при этом мы лишь формально переносим удобный математический прием на более сложные случаи, о которых было сказано выше. Привлекать здесь одновременно уравнение неразрывности нет необходимости, ибо вторая неизвестная функция — давление, из рассмотрения исключается все действующие на жидкость силы выражаются некоей дельта-функцией. Как и в случае других процессов, рассмотренных ранее, используя (2.169), можно показать выполнение условия взаимности функций Грина основного и сопряженного уравнений гидродинамики [c.72]

Равенство (4) или (5) (см. замечание 1 в конце данного пункта) показывает, что функционал (1) можно считать не имеющим дополнительных условий в этом случае его условия стационарности — физические зависимости, задача о его минимуме имеет бесконечное множество решений (о, е), а для полного решения краевой задачи теории упругости нужно привлекать еще геометрические и статические уравнения в объеме и на поверхности. [c.79]

Замечание 1. Уравнения движения гиростата, представляющие собой уравнения Гамильтона на алгебре е(3) с гамильтонианом (7.1), физически могут быть получены из теоремы о кинетическом моменте, которая применяется для полного момента всей системы [c.151]

ЗАМЕЧАНИЕ 6 Так как для уравнений движения существенна не сама вариация 65, а только факт равенства ее нулю, 65 = О, то умножение Ь на произвольную константу также не меняет вида уравнений движения. Поэтому казалось бы, что можно считать, что функция Лагранжа определяется также и с точностью до мультипликативной константы. Этому, однако, препятствует одно физическое соображение. [c.19]

Уравнение для равновесного значения параметра дальнего порядка о, имеюш,его, как мы только что установили, физический смысл намагничения М/ Ы, совпадает с уравнением полуфеноменологической теории молекулярного поля Вейсса, его исследование и расчет намагничения и теплоемкости мы уже провели с достаточной полнотой в гл. I, задаче 56 (см. рис. 119 и 120). Поэтому ограничимся здесь только некоторыми замечаниями. [c.682]

Заметим, что для вырожденного случая, когда основное течение соответствует состоянию покоя или твердотельного вращения, N = О, и из уравнения (7-3.6) следует, что X — изотропное линейное преобразование. В этом случае уравнение (7-3.4) вырождается в (4-3.24). Если малые деформации налагаются на ненулевое основное течение, линейное преобразование X не изотропно, как это следует из уравнения (7-3.6). Физическая интерпретация этого замечания состоит в том, что изотропный материал, претер- [c.273]

Замечание 5. Подчеркнем еще раз, что голономность той или иной физической связи (с той или иной степенью точности) есть вопрос эксперимента. С математической точки зрения голономность связей есть постулат физического происхождения его можно вводить в разных эквивалентных формах, например в виде принципа наименьшего действия (1) или принципа Даламбера — Лагранжа (2) — но при определении связей речь всегда идет о новых, по сравнению с уравнениями Ньютона, экспериментальных фактах. [c.88]

Отметим, что введенное выше условие (1.5) фактически определяет амплитуды А (х) и В х). Ввиду произвольности этого условия поля А (х) ехр — ikx п В (х) ехр ikx не обязательно совпадают с падаюш,ей и отраженной волной в среде, в чем легко уб едиться в случае е (х) = onst. Однако коэффициент отражения волны от слоя, определенный по формуле (1.12), не зависит от способа разделения полей при О < ж << L. В силу этого замечания функция R (х) не имеет какого-либо физического смысла. Физический смысл имеет только величина R (L), так как через нее выражается коэффициент отражения волны от слоя флуктуирующей среды толщины L. Эта же величина, как функция толщины слоя, будет, очевидно, удовлетворять уравнению, вытекающему из [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...