Замечания о первом законе движения

Замечания о первом законе движения (19) — 7. Замечания о втором законе движения (18) — 8. Замечания к третьему закону движения (20). [c.10]

В заключение этого параграфа сделаем следующее общее замечание о законах сохранения. Формулировка каждого из этих законов имеет следующий вид некоторое выражение, зависящее от координат точек и их скоростей, при движении системы не меняется . Эти выражения не зависят от ускорений точек и в этом смысле являются первыми интегралами уравнений движения. В дальнейшем (см. гл. VII) мы вернемся к понятию первый интеграл и дадим его точное определение. Там же будет показано, что найденные выше первые интегралы — законы сохранения — являются следствиями основного предположения классической механики об однородности и изотропности пространства и об однородности времени (см. гл. VII). Отложив поэтому уточнение этого понятия до гл. VII, мы в 7 настоящей главы на важном примере продемонстрируем, как классическая механика использует законы сохранения для того, чтобы упростить (а в некоторых случаях и решить) дифференциальные уравнения, описывающие движение. [c.77]

В качестве второго примера решения первой задачи динамики машин — определение закона движения машин под действием заданных сил — рассмотрим задачу, связанную с исследованием установившегося движения поршневых машин. Поскольку кривошипношатунные механизмы, входящие в их устройство, являются механизмами с изменяющимся передаточным отнощением, их установившееся движение, как явствует из вводных замечаний к п. 3, будет типа неравновесного, периодически неравномерного движения (ки- [c.208]

Замечание. Применительно к движению спутника т относительно притягивающего центра М первый закон Кеплера звучит так указанное движение всегда совершается по коническому сечению (по эллипсу, окружности, параболе, гиперболе или прямой), в одном из фокусов которого находится притягивающий центр. [c.410]

Вернемся после сделанных замечаний к отысканию скоростного поля движущейся жидкости. Течение подчиняется пяти законам 1) сохранения массы (неразрывности), 2) изменения количества движения (закон импульсов), 3) сохранения энергии (первый основной закон термодинамики), 4) уравнению состояния, связывающему термодинамические параметры жидкости с ее температурой (термическое уравнение состояния), 5) уравнению процесса, при котором происходит изменение термодинамических параметров жидкости в потоке (калорическое уравнение состояния). [c.165]

Предварительные замечания. В 1 гл. П мы подчеркнули, что если при движении газа возникают разности давлений, небольшие по сравнению с абсолютным давлением газа, то изменения объема получаются столь малыми, что такие потоки газа можно считать в первом приближении как несжимаемые. Следовательно, для их исследования можно применять законы, выведенные для движения несжимаемой жидкости. Но в тех случаях, когда движение газа или пара сопровождается образованием больших разностей давлений, изменения объема получаются значительными, и рассматривать газ как несжимаемую жидкость уже нельзя. [c.348]

Сделаем некоторые замечания, связанные с полученным результатом. Если уравнения (1.70) описывают стационарное движение сплощной среды, то они должны иметь в качестве следствий законы сохранения массы, импульса, энергии и, возможно, другие законы сохранения, о чем шла речь в 1.1. Законам сохранения соответствуют первые интегралы рассматриваемой системы уравнений, позволяющие написать соответствующие соотнощения, связывающие и , uf и W. Очевидно, они должны содержаться среди соотношений (1.73). Однако, для их написания можно не обращаться к изучению структуры. Соотношения на разрывах, выражающие законы сохранения, не зависят от процессов внутри структуры (если эти процессы не противоречат законам сохранения) и, как правило, известны заранее. Их будем называть основными соотношениями на разрыве. [c.108]

Замечания о первом законе движения. В первом законе утверждение о том, что тело, не подверженное действию никаких сил, движется равн омерно, можно рассматривать как определение времени, потому что иначе подразумевалось бы, что есть методы намерения времени без участия движения. Действительно, во всех способах, применяемых для измерения времени, эта часть закона является основной предпосылкой. [c.19]

Замечания к третьему закону движения. Два первых закона движения достаточны для определения движения одного тела, подверженного любому числу известных сил но нужен другой принцип, когда исследование касается движения системы дв гх или более тел, подверженных общим взаимодействиям. Третий закон движения точно выражает это положение. То-есть, если одно тело давит на другое, то второе с той же силой сопротивляется действию первого, а также, хоть это и не легко предстаьить, если одно тело действует на другое на расстоянии, [c.20]

Замечание 2. Закон сохранения вектора момента относительно пространства можно выразить, сказав, что каждая компонента этого вектора в какой-либо системе координат на пространстве 9 сохраняется. Мы получаем, таким образом, множество первых интегралов уравнений движения твердого тела. В частности, каждому элементу алгебры Ли g соответствует линейная функция на пространстве g и, следовательно, первый интеграл. Скобки Пуассона первых интегралов, заданных функциями на д, как легко сосчитать, сами будут функциями на д. Мы получаем, таким образом, (бесконечномерное) расширение алгебры Ли д, состояп].ее из всевозможных функций на д. Сама алгебра Ли д вложена в это расширение как алгебра Ли линейных функций на д. Конечно, функционально независимы из всех этих первых интегралов фазового потока в 2п-мерном пространстве только п штук. В качестве п независимых интегралов можно взять, например, п линейных функций на д, образующих базис в д. [c.292]

Для того, чтобы производилась положительная работа, требуется, чтобы па первой стадии сила тронпя была больше, чем на второй. Это согласуется с известным законом, что трение при относительном покое больше трения движения. Данное замечание сделано Рэлеем. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...