Порядок достаточной струи

Порядок достаточной струи. [c.186]

Определение. Порядком -определенности ростка отображения называется минимальный порядок его -достаточной струи. [c.186]

Первоначальный образ теории относился к случаю плавного обтекания потоком какого-либо твердого тела при условии, что число Re стремится к бесконечности или практически достаточно велико. При этом согласно (4-30) в динамических уравнениях Навье — Стокса можно опустить члены, отражающие действие сил вязкости, и трактовать течение как потенциальное. Порядок дифференциальных уравнений понижается, и математические трудности решения облегчаются. Однако получаемый результат в кинематическом отношении оказывается верным отнюдь не во всей области течения. В непосредственной близости от омываемой поверхности скорость течения, как показывает опыт, чрезвычайно быстро падает до нуля, тогда как потенциальное течение лишено этого свойства. Не воспроизводится также действительная картина течения в кормовой части тел, помещенных в поток, поскольку в условиях потенциальности нет причин для отрыва струй от стенки. В динамическом отношении результат получается и вовсе неприемлемым поток на самом деле испытывает сопротивление со стороны внесенного в него тела, при полном же отсутствии трения такой эффект не возникает. [c.104]

В непрерывном режиме работы необходимо не допускать накопления молекул в триплетном состоянии. Время релаксации синглет-триплетного перехода (Si Ti) для типовых лазерных красителей имеет порядок величины 10 с, тогда как время релаксации перехода Ti So существенно больше. Поэтому в течение некоторого промежутка времени (- 100 проходов) молекулы накапливаются на уровне Ти что препятствует лазерному процессу. Для снижения этого эффекта можно ввести в активную среду триплетные гасители, стимулирующие переход Ti So. Еще более эффективен метод быстрой замены красителя. Для этого краситель прокачивают через кювету или применяют в качестве активной среды свободную струю красителя с хорошей оптической однородностью. При скорости течения около 10 м/с и поперечных размерах перетяжки лазерного пучка в активной среде 10 мкм смена красителя осуществляется за 10 с, что достаточно хорошо удовлетворяет отмеченным выше требованиям. [c.176]

Аппроксимация с помощью уравнения Трикоми обеспечивает достаточно хорошие приближения только в области перехода через скорость звука (второй порядок касания с адиабатой в точке перехода). При больших сверхзвуковых и малых дозвуковых скоростях такие аппроксимации становятся неудовлетворительными. Случай струи, вытекающей со скоростью звука из отверстия между параллельными стенками, является, наоборот, прекрасным примером того, когда уравнение Трикоми должно [c.36]

При переносе частиц на расплавленную оболочку действуют аэродинамические силы. На большей части пути скорость струи Ьс почти на порядок выше скорости частицы Ич Следовательно, струя стремится сдувать с частицы расплавленное покрытие по направлению ее движения Вблизи поверхности напыления скорость частицы, наоборот, выше скорости струи. Это приводит к перемещению расплавленной плакировки в сторону, противоположную движению частицы. Подвижность расплавленного покрытия относительно частицы, по-видимому, достаточно высока вследствие незначительного поверхностного натяжения и вязкости, обусловленной перегревом металла. При неудовлетворительной смачиваемости поверхности частицы, особенно в твердом состоянии, следует ожидать полного отделения покрытия и самостоятельного переноса его на поверхность напыления. Исходя из этого, схематически механизм нагрева и переноса частиц с никелевым покрытием показан на рис. 3. [c.250]

Как мы видим, если для групп 91, тя Ж первые два пункта дают возможность с точностью до единицы указать порядок определенности ростка, то для левой и лево-правой эквивалентностей ситуация хуже. В [168] был предложен новый подход к определению порядка достаточной струи, базирующийся на теории унипотентных групп и позволяющий получать хорошие оценки, а зачастую и точные результаты для различных отношений эквивалентности (в том числе и для групп 2 и ). Изложению этого подхода и посвящен настоящий пункт. Отсутствие ссылки при цитировании утверждения означает, что это утверждение доказано в [168]. [c.186]

В 1967 году Е.В.Власовым и А.С.Гиневским было установлено, что слабое акустическое возбуждение дозвуковой турбулентной струи позволяет в достаточно широких пределах управлять интенсивностью турбулентного смешения. Оказалось, что в зависимости от частоты акустического воздействия могут быть реализованы два эффекта интенсификация турбулентного смешения в струе при низкочастотном акустическом воздействии и ослабление турбулентного смешения при высокочастотном акустическом возбуждении, частота которого на порядок превышает частоту низкочастотного облучения. В 1979 году в Государственном реестре открытий СССР бьшо зарегистрировано открьггие № 212 "Явление акустического ослабления турбулентности в дозвуковых струях с приоритетом от 31 марта 1967 года (авторы - Е.В.Власов и А.С.Гиневский). [c.6]

Достаточно хорошо известно, что в областях присоединения оторвавшегося от твердой поверхности сверхзвукового двумерного и осесимметричного потока возможно появление узких областей-пиков теплового потока, намного превышаюш его тепловой поток на окрестной части поверхности. Область отрыва в двумерных течениях представляет собой замкнутую область циркуляционного течения в области присоединения к твердой поверхности подходит разделяюш ая поверхность тока и течение сходно со струей, встречающейся с твердой поверхностью. В трехмерных отрывных течениях на циркуляционное течение накладывается продольное течение (направление которого не изменяется) и вместо замкнутой области образуется незамкнутая область винтового течения. В трехмерных отрывных течениях пики теплового потока экспериментально обнаружены недавно и влияние на их появление параметров Мс , Кеоо, формы и угла атаки тела изучено еще недостаточно. Вместе с тем пики теплового потока представляют большую опасность для летательных аппаратов, так как по величине они могут на порядок превосходить тепловой поток к окрестной части подветренной поверхности и достигать величин, характерных для наветренной поверхности, поэтому изучение возможностей их уменьшения весьма актуально. [c.272]

Интересующая нас ситуация такова. Предположим, что нам уже известно, что росток некоторого отображения / конечно -определен. Нам нужно оценить порядок его -определенности. Для этого мы можем рассмотреть аффинное пространство струй достаточно высокого порядка г (главное — что конечномерное) и действие на нем группы / Э. Нам хотелось бы, чтобы / -орбита точки / / сод8 ржала проходящее через эту точку аффинное подпространство г-струй отображений, имеющих ту же струю как можно более низкого порядка, что и f. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...