Исчезновение свободных колебаний

Наличие сил сопротивления должно способствовать быстрому исчезновению свободных колебаний. При установившемся ходе турбины с угловой скоростью, значительно отличающейся от критической, эти колебания никакого значения иметь не будут. Пренебрегая ими, получим Хс = Xq, ус = у% и так как oi = ф, то [c.275]

Исчезновение свободных колебаний. Если система совершает колебания, вызванные непрерывной гармонической возмущающей силой, то, как известно, в системе возникают два рода колебаний, а именно свободные и вынужденные колебания. При отсутствии сил сопротивления оба рода колебаний продолжают сосуществовать в течение всего движения. Но если действуют силы сопротивления, то в свободном колебании появляется экспонента, которая вызывает постепенное уменьшение амплитуды, так что в конце концов свободное колебание становится незаметным (п. 319). Амплитуда вынужденного колебания однако не уменьшается (п. 328). Таким образом, колебание системы в пределе оказывается не зависящим от начальных условий и зависит только от вынужденных колебаний. Вынужденное колебание, вызванное гармонической возмущающей силой, поэтому иногда называют гармоническим колебанием. [c.272]

Это может произойти, если только звено было предварительно выведено из положения равновесия (у = 0) какой-либо причиной, после чего эта причина исчезла, и звено, будучи предоставлено самому себе, продолжает осуществлять некоторые изменения выходной величины у во времени, что мы и называем собственными или свободными колебаниями у t). Наблюдая за ходом этого процесса, мы вправе тогда начать отсчет аргумента (т. е. времени /) с любого момента после исчезновения или уничтожения причины нарушения равновесия. Тогда мы можем считать, что в некоторый момент времени tg = О имеют место на выходе определенные численные значения [c.70]

Исследуя это новое первое приближение, как это будет сделано в приводимых ниже примерах, мы обнаруживаем, что оно иногда сохраняет общий характер с первоначальным, однако с одним существенным исключением, а именно, что свободные колебания, период которых был равен периоду силы, изменились. Таким образом, заключаем, что если малая возмущающая сила зависит от координат и имеет такой же период, как и свободные колебания системы, то может иметь место эффект исчезновения этого типа свободных колебаний и возникновение некоторого другого типа с отличающимся периодом. [c.283]

Так как в момент исчезновения силы отклонения балки у и скорость у скачков пе претерпевают, то последующее движение системы будет происходить по закону свободных колебаний [c.116]

Вначале изучение сложных по своей природе волновых колебаний ограничивалось общим описанием наблюдаемых процессов. Однако растущие практические потребности, развитие механики вообще и гидромеханики в частности привели к созданию математической теории волн, В теории волн не рассматриваются причины зарождения и развития волновых форм. Принимается, что в некоторый момент времени жидкость на свободной поверхности выводится из положения равновесия внешним импульсом. Поверхностные перемещения передаются в нижние слои. Постоянно действующие силы тяжести при исчезновении кратковременной внешней силы возвращают частицы жидкости в исходное равновесное положение. Возникшие инерционные силы вызывают последующее смещение из этого положения частиц, которые начинают совершать колебательные движения. Процесс рассматривается в идеальной, т. е. в однородной, лишенной трения, несжимаемой жидкости. [c.514]

Локальный метод вынужденных колебаний обычно называют резонансным методом. В стенке изделия с помощью пьезопреобразователя возбуждают ультразвуковые волны (рис. 2.5, б). Частоту колебаний модулируют фиксируют частоты, на которых возбуждаются резонансы колебаний. По резонансным частотам определяют толщину стенки изделий и наличие дефектов. Дефекты, параллельные поверхности изделия, вызывают погрешность измеряемой толщины, а расположенные под углом к поверхности — исчезновение резонансных явлений. Для высокоточного измерения толщины труб также применяют локальный метод свободных колебаний, получивший название метод предеф. [c.99]

TsKHM образом, постоянная сила, действующая в течение интервала времени Д, вызывает затем простое синусоидальное движение, амплитуда которого зависит от отношения интервала Д к периоду т= 2п/р свободных колебаний системы. Принимая, например, A/t= V2. находим sin(pA/2) = 1, н амплитуда колебаний становится вдвое больше статического отклонения д/р . Если принять Л = т, то sin (рЛ/2) = О, и после исчезновения силы колебаний вообще не будет, В системе, представленной на рис. 1, имеет место первый случай, если сила q устраняется в тот момент, когла груз занимает крайнее нижнее положение если же сила q устраняется в момент, когда груз находится в положении статического равновесия, то имеет место второй случай. [c.107]

Изменение поведения колебательных систем и механизмов под действием вибрации. К этой группе эффектов 0ТН0С5ГГСЯ исчезновение прежних и появление новых положений равновесия и видов движения системы, смена характера положений равиовеош (то есть вх устойчивости или неустойчивости), из-меноше частот малых свободных колебаний вблизи положений устойчивого равновесия, эффекты вибрационной связи, в частности, самосинхронизация неуравновешенных роторов (вибровозбудителей), эффект вибрационного поддержания щ>ащения неуравновешенных роторов, своеобразное поведение так называемых "колебательных систем с ограниченным возбуждением" и некоторые другие. [c.18]

Лоренц ) получил логические следствия из постулатов Друде и использовал их для более точной и широкой трактовки задачи. Он предположил, что скорости электронов в металле при постоянной температуре и отсутствии внешнего поля подчиняются закону распределения Максвелла-Больцмана, и при помощи остроумного метода нашёл, как изменяется это распределение при наличии электрических полей и тем пературных градиентов. Используя эти результаты, можно было про извести вычисления проводимостей более точно, чем это делал Друде Кроме того, оказалось возможным рассмотрение различных термоэлек трических эффектов. Как это иногда бывает в таких случаях, резуль таты Друде находились в несколько лучшем согласии с экспериментом чем результаты Лоренца. Однако эта разница имеет меньшее значение чем два следующих основных возражения к теории 1) применение ста тистики Максвелла-Больцмана приводит к выводу, что электроны принимают большее участие в удельной теплоёмкости металлов, чем это допустимо, если справедлива теория Эйнштейна-Дебая для атомных колебаний решётки 2) для объяснения исчезновения сопротивления прн абсолютном нуле необходимо было предположить, что средняя длина свободного пробега электрона при абсолютном нуле превращается [c.154]

Если вышеописанное упрощение годится при вычислении потенциала бесконечно малой колонки, окружающей РТУ, то, очевидно, оно уже не проходит при формулировании условия, выражающего исчезновение давления на свободной поверхности. В самом деле, при колебании эта свободная поверхность находится уже не в (хо, уо, го), а. в некоторой другой точке (ж, у, г). Поэтому, чтобы получить давление р с точностью до первого порядка малости, вклад в полный механический потенциал от притяжения невозмущённой конфигурации и центробежной [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...