Сверхпроводимость и магнетизм

Изложена современная теория нормальных и сверхпроводящих металлов без использования сложных математических методов. Помимо описания классических свойств, серьезное внимание уделено актуальным проблемам квантовым интерференционным эффектам, локализации электронов случайным потенциалом, нелинейным явлениям, взаимному влиянию сверхпроводимости и магнетизма и др. Необходимо знакомство с квантовой механикой и статистикой. [c.2]

Глава XXI. СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ И МАГНЕТИЗМ [c.431]

Аналогичная ситуация возникает в теории сверхпроводимости и в некоторых задачах квантовой теории магнетизма. Одночастичной матрицы плотности недостаточно и для описания кинетических процессов в газах, где идут химические реакции [104,105] или могут возникать связанные состояния частиц. Кинетика таких систем очень интересна, но в рамках одной главы мы, к сожалению, не сможем дать даже ее беглого обзора. Поскольку наша цель состоит с том, чтобы показать, как применяется метод неравновесного статистического оператора в квантовой кинетической теории, мы ограничимся лишь теми случаями, когда неравновесное состояние описывается одночастичной матрицей плотности. [c.248]

Повышенный интерес у советского читателя должна вызвать гл. 6, в которой подробно, на высоком научно-теоретическом уровне описаны электронные свойства аморфных сплавов — энергетические состояния электронов и явления переноса. В отечественной монографической литературе до сих пор этому вопросу уделялось недостаточное внимание. Электронная структура металла (как аморфного, так и кристаллического)—это его визитная карточка. На основе изучения электронной структуры аморфных сплавов вырабатывается понимание не только особенностей физических свойств этого нового класса веществ (электросопротивления теплоемкости и затухания звука при низких температурах теплопроводности зонного магнетизма и сверхпроводимости), но и понимание роли электронного фактора в формировании аморфного состояния и его стабильности. [c.18]

В 2. 3 будет рассмотрено более детально взаимодействие между двумя локализованными спинами, которое передается электронами проводимости. Здесь для нас важно лишь то обстоятельство, что результирующий магнетизм является слабым , соответствующая температура Кюри—порядка градусов. Поэтому и встает вопрос о взаимном влиянии ферромагнетизма и сверхпроводимости. [c.436]

Почти все теории твердого тела основываются на таком приближении самосогласованного поля. В гл. IV, когда будет введено вторичное квантование, мы непосредственно получим то же самое приближение Хартри — Фока, о котором мы сейчас будем говорить. Мы увидим также, рассматривая кооперативные явления, каким образом с помощью самосогласованного поля можно описать более сложные взаимодействия, ответственные за магнетизм и сверхпроводимость. [c.84]

После описания атомного магнетизма мы рассматриваем, как он видоизменяется в условиях твердого тела (31), изучаем обменные и другие магнитные взаимодействия (32) и применяем получающиеся модели к явлению магнитного-упорядочения (33). Это краткое введение в магнетизм и заключительная глава, посвященная сверхпроводимости (34), являются в значительной мере самостоятельными. Они помещены в конце книги, чтобы рассматривать соответствующие явления не в терминах абстрактных моделей, а как удивительные свойства реальных твердых тел. [c.12]

Ниже приведен список наиболее важных таблиц, содержащих экспериментальные данные и теоретические результаты. Чтобы помочь читателю в отыскании нужной ему таблицы, мы разделили их на несколько больших групп. Теоретические результаты содержатся лишь в таблицах, перечисленных в разделе с соответствующим названием данные для магнитных и сверхпроводящих металлов находятся не в разделе Металлы , а в разделах Магнетизм и Сверхпроводимость . Точные значения фундаментальных постоянных приведены на форзаце в конце книги и в т. 1 на стр. 371. [c.389]

Впервые иетривиальпость проблемы сосуществования сверхпроводимости и магнетизма в одном и том же соединении была подчёркнута в 195В В.. Л. Гинзбургом [3], к-рый указал на антагонистический, взаимоисключающий характер ферромагнетизма и сверхпроводимости. Конкуренция этих двух типов упорядочения обусловлена двумя механизмами взаимодействия сверхпроводящих электронов и локализованных магн. моментов. [c.683]

В HoMOfiSOe с Т . = 5,5 К ниже Т = 0, К вплоть до самых низких темп-р наблюдается фаза. сосуществования с маги, периодом, растущим от 70 А при 7 = Гм до 100 А при 0,05 1ч. В этом соединении возвратный переход из сверхпроводящего состояния в нормальное нри охлаждении отсутствует, т. к. взаимоденствие сверхпроводимости и магнетизма. здесь недостаточно велико для разрушения сверхпроводимости н яри- [c.685]

ТОТ же результат достигается наложением внеш. давления Р>Рцр, создающим при бесщелевое состояние, характерное для случая а = 0. В ряде магнетиков пзмаиепис концентрации х, подобно магн. нолю И и давлению Р, может приводить к изменению рода перехода. В сплаве Dyj.Yi Со , напр., переход ФМ — ПМ при имеет 2 ы род, а при л >л р 1-н, тан что Хкр — трикритич, точка. Значит, интерес представляют также концентрац. М, ф. н. в сплавах, обнаруживающих сосуществовавие магнетизма и сверхпроводимости (см. Магнитные сверхпроводники). [c.695]

Для решения широкого круга задач физики конден-сиров. состояния помимо магнетизма (напр., сверхтекучести я сверхпроводимости, сегнетоэлектрячества, упорядочения сплавов и т. п.) часто используются эфф. квази- (или псевдо-)спиновые гамильтонианы (КСГ). Применение КСГ основано на формальной аналогии между спиновыми операторами и операторами, действующими в пространстве состояний (волновых функций) к.-я.. квантовой системы. [c.641]

Другим важнейшим обобщением С. п. п. является т. и. приближение случайных фаз (ПСФ), к-рое представляет собой развитие идеи усреднения соответствующих операторов упорядочения. При этом усреднение операторов осуществляется не в гамильтониане, а при записи квантового уравнения движения. Наиб, завершение эта идея получила в методе ф-ций Грина. В квантовой теории магнетизма ПСФ носит название приближения Тябликова, в теории сверхпроводимости — Бардина — Купера — Шриффера модели, в теории неупорядоченных систем — приближения когерентного потенциала. ПСФ соответствует учёту влияния на каждое одаочастичное состояние не только ср. статич. поля, как в С. п. п., но и переменных (осциллирующих) добавок к нему, возникающих благодаря частичному учёту корреляции между движениями различных (квази) частиц. [c.655]

Магнетизм и сверхпроводимость сосуществуют в узком температурном интервале в ЕгКЬ4В4. Исследования дифракции нейтронов на монокристалле, проведенные в Аргонне и Ок-Ридже, подтвердили выводы, сделанные ранее на основе исследования порошковых образцов интенсивность сателлита (б) свидетельствует о том, что область модулированных магнитных моментов существует одновременно с ферромагнитными доменами (а). Направление гистерезиса показывает, что модулированные магнитные мо менты связаны со сверхпроводящей фазой (е) [c.255]

Изучение магнетизма и изучение сверхпроводимости твердых тел представляют собой две очень большие и интенсивно развивающиеся области. Оба эти явления сугубо кооперативные, поскольку возникают как результат взаимодействия между электронами. Один электрон сам по себе не может стать ни ферромагнетиком, ни сверхпроводником — для этого требуется конденсация, являющаяся следствием взаимодействия. Сначала мы займемся магне тизмом, рассмотрение которого несколько проще, и разовьем те идеи, которые используются для изучения этого явления. Как и раньше, основной упор при определении свойств ферромагнетиков мы будем делать на метод самосогласованного поля, хотя последние многочастичные теории дают более точное их описание. [c.515]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...