Приведение системы сил к данному центру

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ СИЛ К ДАННОМУ ЦЕНТРУ [c.38]

Если в результате приведения системы сил к данному центру окажется, что главный вектор этой системы равен нулю, а главный момент ее отличен от нуля, то данная система эквивалентна паре сил, причем главный момент системы равен моменту этой пары и не зависит в данном случае от выбора центра приведения. Если /Ио = 0, а О, то система приводится к равнодействующей, приложенной в центре приведения О. [c.41]

Приведение системы сил к данному центру. Если дана произвольная плоская система сил f j, Р2,-.-, Рп, то, перенося все эти силы параллельно самим себе в произвольно выбранную [c.39]

Приведение системы сил к данному центру [c.163]

Приведение системы сил к данному центру. Пусть дана произвольная плоская система сил Р , Р ,. .., Р . Приводя все эти силы к произвольно выбранной точке О, называемой центром приведения, получаем п сил и п присоединенных пар. [c.44]

Расстояние Н нужно отложить от точки О так, чтобы момент пары сил (р1, Р1)совпадал с главным моментом Мог (рис. 5.4, б). В результате приведения системы сил к данному центру могут встретиться следующие случаи [c.68]

Проанализируем все возможные случаи — аналогично тому, как мы делали в статике при приведении системы сил к данному центру результаты сведены в таблицу [c.260]

Приведение произвольной системы сил к данному центру. Теорема о параллельном переносе силы. Основная теорема статики о приведении системы сил к данному центру. Главный вектор и главный момент системы сил. [c.5]

Приведение системы сил к данному центру. Пользуясь возможностью переноса точки приложения силы по линии действия этой силы и правилом параллелограма, систему сил, лежащих в одной плоскости, можно привести к одной равнодействующей силе или к одной паре сил. [c.361]

Однако при изучении плоской системы сил обычно пользуются другим методом, который называется приведением системы сил к данному центру. [c.361]

Решим теперь задачу о приведении произвольной системы сил к данному центру, т, е. о замене данной системы сил другой, ей эквивалентной, но значительно более простой, а именно состоящей, как мы увидим, только из одной силы и пары. [c.38]

ПРИВЕДЕНИЕ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ СИЛ К ДАННОМУ ЦЕНТРУ [c.40]

Приведение плоской системы сил к данному центру. Уравнения равновесия плоской и пространственной системы сил [c.51]

Приведение произвольной системы сил к данному центру и к простейшему виду [c.77]

Различные случаи приведения плоской системы сил к данному центру. [c.40]

Приведение произвольной системы сил к данному центру Теорема о параллельном переносе силы. [c.59]

Согласно теореме о приведении плоской системы сил к данному центру ( 21). [c.133]

При изучении плоской системы сил мы рассматривали момент силы относительно данной точки как алгебраическую величину, равную произведению модуля силы на ее плечо, взятому со знаком плюс или минус. Из теоремы Вариньона известно, что моменты сил, лежащих в одной плоскости, складываются алгебраически. Точно так же алгебраически складываются и моменты пар, расположенных в одной плоскости. Говоря о приведении плоской системы сил к данному центру ( 21), мы видели, что при переносе точки приложения силы F в какую-нибудь точку О, не лежащую на линии действия этой силы (рис. 115), получается присоединенная пара (F, F ), причем [c.168]

Приведение пространственной системы сил к данному центру. Полученные выше результаты позволяют решить задачу о приведении любой системы сил к данному центру. Эта задача, аналогичная задаче, рассмотренной в 22, решается с помощью теоремы о параллельном переносе силы. Для переноса действующей на абсолютно твердое тело силы F из точки А (рис. ПО, а) в точку О прикладываем в точке О силы F — F и F" ==—F. Тогда сила F F окажется приложенной в точке О и к ней будет присоединена пара (F, F") с моментом т, что можно показать еше так, как на рис. 110, б. Прй этом [c.113]

Приведение плоской системы сил к данному центру 60—61 ----к простейшему виду 62 [c.475]

Однако нужно сказать, что этот способ мало удобен, во-первых, потому, что при значительном числе слагаемых сил он становится громоздким, и, во-вторых, потому, что точка пересечения линий действия двух слагаемых сил может оказаться настолько удаленной, что не будет помещаться на чертеже. Поэтому мы рассмотрим другой способ приведения плоской системы сил, более простой и более обшдй этот способ применим, как увидим далее, также в самом общем случае, когда последовательное сложение сил становится невозможным, так как линии действия данных сил не будут лежать в одной плоскости и потому могут не пересекаться и в то же время не быть параллельными. Этот второй способ называется приведением системы сил к данному центру (к данной точке) и основан на следующей простой теореме. [c.100]

Все сказанное остается снраиедливым для любого числа сил. Итак, плоская система сил в общем случае эквивалентна одной результирующей силе R (см. (3.2)), приложенной в произвольной точке О, и одной результирующей паре с моментом, равным главному моменту то (см. (3.3)). Описанный метод сложения сил па плоскости называется методом Пуансо приведения плоской системы сил к данному центру. [c.60]

Изменению подвергся в основном первый раздел— Статика . Значительно расширены 2 Аксиомы статики и 3 Связи и реакции связей , заново написан 4 Определение равнодействующей двух сил, приложенных к точке . Переработаны 22 Приведение плоской системы сил к данному центру , а также глава VIII Центр тяжести . Глава Графостатика и параграф Определение усилий в стержнях ферм методом моментных точек из учебника исключены. Из раздела Динамика исключены два параграфа Дифференциальные уравнения точки и Движение материальной точки, брошенной под углом к горизонту , а также доказательство теоремы о движении центра инерции. [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...