Основные уравнения динамики жидкости

Основные уравнения динамики жидкости [c.83]

Содержание книги естественно делится на две части. В первых восьми главах рассматриваются общие представления и основные уравнения динамики жидкости. Остальные восемь глав посвящены специальным темам и приложениям. [c.11]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ЖИДКОСТИ [c.53]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ И ГАЗА [ГЛ. III [c.90]

О неоднородных, многокомпонентных и многофазных средах уже была речь в 13 гл. II. Там же были выведены основные уравнения динамики и термодинамики такого рода сред, но был оставлен в стороне вопрос о раскрытии сущности тензоров напряжений и Р, относящихся к г-й компоненте (фазе) и смеси в целом, а также дополнительных тензоров (см. формулу (72) гл. II). Чтобы сделать основную систему уравнений движения неоднородной среды замкнутой, необходимо дополнительно ввести количественные закономерности, связывающие только что упомянутые тензоры с характеристиками движения и состояния отдельных компонент (фаз) и смеси их в целом. Можно было бы думать, что такие количественные связи должны быть по форме аналогичными тем реологическим законам, которые только что были введены для несжимаемых ньютоновских и неньютоновских жидкостей, а в дальнейшем и для газов (см. начало гл. XI). [c.359]

Ускорение частицы при стационарном течении равно производной вдоль оси трубки тока от половины квадрата скорости потока. Поэтому основное уравнение динамики для частицы идеальной жидкости (101.3) в этом случае можно записать так [c.352]

Для стационарного течения идеальной несжимаемой жидкости из основного уравнения динамики движения частицы вдоль трубКи юка легко получить более простое и важное уравнение. В этом случае плотность и удельный вес жидкости остаются постоянными, и поэтому уравнение (101.5) может быть переписано так [c.354]

Основной особенностью дифференциальной формы уравнений динамики жидкости и газа является то, что входящие в них величины представляют плотности распределения массы, объемных и поверхностных сил и т. п., а не сами величины, относящиеся к элементарному или конечному объему. [c.92]

Как известно из теоретической механики, по основному уравнению динамики F=ma, где т=рЬ , а а= (р — плотность жидкости, — ее объем). [c.127]

Основным уравнением динамики является уравнение Бернулли, которое для установившегося плавно изменяющегося потока реальной жидкости имеет вид [c.74]

Как известно из теоретической механики, по основному уравнению динамики сила равна произведению массы на ускорение Р=та, где масса т есть плотность жидкости р, умноженная на ее объем т = рЬ ), а ускорение определяется приращением скорости ь = в единицу времени 1 (а=1/ 2). Следовательно, [c.261]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.44]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ (ГЛ. II Применяя, наконец, преобразование Гаусса [c.74]

УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ЖИДКОСТИ и их ОСНОВНЫЕ СЛЕДСТВИЯ [c.27]

Теорема об изменении количества движения жидкого объема уже применялась в предыдущей главе при выводе основного уравнения динамики жидкости равенство (24) гл. II в случае стационарного движения идеальной жидкости может быть в эйлеровом представлении написано в форме [c.141]

В 1948 г. Л. Г. Лойцянский и А. И. Лурье включили в свой Курс теоретической механики главу Динамика точки и тела переменной массы . Тем же по существу методом, что и Космодемьянский, они выводят основные уравнения динамики системы и твердого тела переменной массы. Однако в качестве интересной иллюстрации применения теоремы количества движения к сплошным средам авторы курса возрождают также подход Л. Эйлера к вычислению реактивной силы водометного судна (и реактивного момента гидравлической турбины), примененный им в середине XVHI в. Изложение теоремы Эйлера в современной векторной форме привело авторов к формулировке главные векторы объемных и поверхностных сил и векторы количества движения масс жидкости, входящих и выходящих сквозь два каких-нибудь сечения трубы в единицу времени, направленные внутрь выделенного объема, образуют замкнутый многоугольник. Совершенно таким же методом, как в свое время Эйлер определял реактивную силу водомета, авторы получили для реактивной силы свободного снаряда выражение [c.242]

Таким образом основное уравнение динамики (в применении к частице жидкости) в эйлеровом представлении принимает форму [c.99]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ИДЕАЛЬНОИ ЖИДКОСТИ (ГЛ. II Заменим в этих уравнениях полные производные по формулам [c.50]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ИДЕАЛЬНОИ ЖИДКОСТИ [ГЛ. И [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...