Интенсивность уноса капель с поверхности пленки

Интенсивность уноса капель с поверхности пленки, В дисперсно-кольцевом режиме течения газожидкостной смеси в прямолинейных каналах часть жидкости, как правило, срывается [c.212]

Параметры пленки и связанные с ними такие интегральные характеристики, как коэффициенты теплоотдачи и гидродинамического сопротивления, плотность критического теплового потока или граничное паросодержание, характеризующее кризис второго рода, скорость солеотложения на поверхности трубы при генерации пара, существенно зависят от интенсивности процессов уноса капель с поверхности пленки и их выпадения на пленку. В связи с этим процессы обмена массой между ядром потока и пленкой интенсивно (особенно в последние годы) изучаются. [c.235]

При изменении числа Рейнольдса меняются структура и характеристики пограничного слоя, сопротивление капель, интенсивность волнового движения на поверхности пленки и процессов дробления, срыва и уноса частиц, а также количество влаги, выпадающей на стенки канала. Увеличение р приводит к возрастанию скоростей капель и уменьшению углов контакта с пленкой и поверхностями канала. В результате интенсифицируются срывы и расход жидкости в пленке снижается (рис. 3.20) происходит перераспределение дисперсности по шагу решетки, и средний размер частиц за решеткой уменьшается. [c.104]

На основании своих опытов авторы работы [123] сделали вывод, что удельная интенсивность уноса, равная количеству жидкости, унесенной в ядро потока за единицу времени с единицы площади поверхности пленки, линейно зависит от плотности орошения и приведенной скорости пара. Однако этот вывод верен только для первого участка, в пределах которого зависимости 0 пл = /(2) также являются прямыми линиями. Когда расход жидкости в пленке определяется совместным влиянием процессов уноса н осаждения капель (второй участок канала), то удельная интенсивность уноса является более сложной функцией плотности орошения и скорости пара. [c.236]

При свободном стенании пленки под действием только сил тяжести определяющую роль в образовании волн играет безразмерный расход жидкой фазы G ,/fi = Re , (число Рейнольдса пленки). Как уже отмечалось, в этом случае первые, синусоидальные по форме, волны появляются при Re ,=4- -5 [84, 158]. С ростом Re , амплитуда и частота волн увеличиваются, а периодичность их движения нарушается. Уже при Rej,, = 180—200 вся поверхность пленки покрыта сплошной волновой сеткой [31, 133, 169]. Увеличение числа Рейнольдса пленки сопровождается уси-.пением взаимодействия между волнами. Возникают крупные одиночные волны, которые начинают двигать перед собой серию волн меньшей амплитуды [57, 158]. Согласно [31], образование крупных одиночных волн при свободном стекании пленки сопровождается уносом капель. Редкий срыв отдельных капель с гребней волн в нижней части длинного рабочего участка (/ = 19 м) начинается уже при Re jj = 1300—1500. С увеличением Re , интенсивность срыва возрастает, а граница его возникновения смещается ближе к входному участку вертикального канала. Таким образом, из работ [31, 57, 62, 84, 106, 133, 158, 169, 192, 206] следует, что волновой характер стекающей пленки жидкости весьма разнообразен. В общем случае (при достаточно высоких числах Re ,,) [c.192]

Как уже отмечалось, внутри дисперсно-кольцевой структуры наблюдаются две области, различающиеся между собой по характеру течения пленки и по механизму процессов обмена. Переход от области интенсивного срыва капель жидкости в ядро потока к области течения пленки с относительно гладкой поверхностью происходит при некотором значении паросодержания, обозначаемом символом Хар [45]. По данным авторов работы [49], значение х р не зависит от <7 и для жидкости с заданными физическими свойствами определяется лишь гидродинамическими условиями, складывающимися в потоке. Например, с ро ,том массовой скорости при х<Хар возрастает унос капель с поверхности пленки и резко снижается толщина последней (рис. 8.6), поэтому значение лгдр уменьшается. Зависимости Хдр от pay приведены на рис. 8.13 [118]. [c.239]

Области II ОВ), III ВС) и IV СЕ) соответствуют дисперсно-кольцевому и дисперсному режимам течения парожидкостной смесп х Х1 0) = хы. Здесь и далее под хы будем понимать паросодержание, при превышении которого в стабилизированном парожидкостном потоке (прп заданных р, т°, О и направлении потока относительно сил тяжести) реализуется дисперсно-коль-цево11 режим течения. В области II тепловые потоки достаточно велики для поддержания интенсивного пузырькового кипения в пленке, которое может приводить в пузырьковому уносу жидкости из пленкп в ядро потока. С уменьшением вклад пузырькового уноса в интенсивность срыва капель с поверхности заметно падает (см. 4). Поэтому исчезновение пленки (кризис теплоотдачи) с уменьшением будет иметь место прп большем значении Х1. При достижении некоторого значения дв дальнейшее уменьшение удельного теплового потока до дс приводит к весьма незначительному изменению величины Это связано с тем, что прп д < дв происходит перераспределение и взаимная компенсация процессов пузырькового, динамического и капельного уносов и процессов осаждения на обогреваемой длине канала таким образом, что величина начинает слабо зависеть от удельного теплового потока. В частности, осаждение капель из-за их отдува испаряющимся паром может практически отсутствовать. Этому случаю соответствует область III (или вертикаль ВС) с абсциссой а-1. Прп этом в области II ОВ) за-внсилюстид,). (а ) соответствует практически прямая линия, проходящая через точку В д = дв, а-1 = а- ) и наклон которой [c.225]

Измеренные расходы жидкости в пленке в необогреваемом канале получены в условиях гидродинамически стабилизированного потока. На этом же рисунке приведены экспериментальные данные (А. Веппе1 е а1, 1969), полученные в вертикальной трубе с внутренним диаметром О — 12,6 мм, длиной 3,66 м, когда на вход в канал подавалась вода, не догретая до температуры насыщения. Измерения расхода жидкости в пленке проводились сразу же после обогреваемого участка. Здесь также кризис теплоотдачи возникал при расходах жидкости в пленке, близких к нулю. Для всех режимов интенсивность процесса уноса влаги с поверхности пленки превалирует над осаждением капель на поверхность ее. [c.230]

Решение уравнения (I) затрудняется тем, что в литературе отсутствуют надежные рекомендации по расчету интенсивности срыва, который в ряде случаев оказывает решающее воздействие на процесс формирования расхода жидкости в пленке. Несмотря на это представляется возможным разработать общий метод расчета граничного паросодержания, пригодный для практического использования при любом заранее неизвестном характере распределения расхода жидкости в пристенном слое. Такой подход становится возможным, если учесть, что полному выпариванию пристенной пленки всегда предшествует снижение расхода жидкости до уровня, при котором унос капель с ее поверхности прекращается, т.е. использовать понятие предельного расхода и соот-ответствующего е у предельного парооодержания , [c.270]

Первичная влага (уа>0) с ростом числа Масо будет более интенсивно дробиться как в потоке пара, так и при встрече с сопловыми и рабочими лопатками. Процесс дробления сопровождается уносом части влаги потоком пара. Появление первичной влаги приводит к увеличению коэффициента ф для всех значений Ма, однако с увеличением Мзсо коэффициент сепарации влаги падает. При околозвуковых и сверхзвуковых скоростях необходимо учитывать влияние адиабатических скачков уплотнения, воз1П1кающих на входных и выходных кромках, а также в межлопаточ-ных каналах. Скачки приводят к срыву пограничного слоя и пленки с поверхности лонаток, что способствует уменьшению количества сепарируемой влаги. Следует также иметь в виду, что в скачках происходит дробление капель н частичное испарение влаги. [c.172]

С гребней крупномасштабных волн и уносится в ядро потока. Этот процесс называется динамическим (волновым) уносом или срывом, а его интенсивность будет обозначаться /3 (d — dynami ). При наличии капель в ядре потока, как уже указывалось в 2, возможен также дополнительный унос из плепки капельной влаги, выбиваемой в виде вторичных капель (брызг) от удара осаждающимися на пленку каплями из ядра потока. Этот процесс называется ударным брызгоуносом, а его интенсивность будет обозначаться /32 (s— sho k ). В интенсивно обогреваемом канале, когда имеет место пузырьковое кипение пленки, возможен унос влаги из пленки в виде брызг, появляющихся при выходе пузырьков пара на ее поверхность. Этот процесс называется пузырьковым (брызго-) уносом, а его интенсивность [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...