Сила активная гармоническая

Для анализа электромагнитных переходных процессов в асинхронных электродвигателях обычно принимают следующие допущения все три фазы двигателя строго симметричны кривая намагничивания активной стали прямолинейна, а потери в стали отсутствуют влияние высших гармонических составляющих намагничивающих сил и полей незначительно к обмотке статора приложено симметричное трехфазное напряжение прямой последовательности со строго постоянными амплитудой и частотой [61], [117]. [c.18]

В рассматриваемом частном случае возмущающее воздействие, с которым приходится иметь дело и при активной, и при пассивной амортизации, изменяется во времени по гармоническому (синусоидальному) закону. Установившемуся гармоническому изменению силы Р t) соответствует передача фундаменту гармонической силы Рф (t), имеющей ту же частоту с этой же частотой совершает вынужденные гармонические колебания амортизированный объект. [c.272]

При проведении исследования вибраций, обусловленных работой механизмов, принято рассматривать механизмы, виброизолирующие и фундаментные конструкции как активные механические системы с конечным числом участков контакта (рис. 1). Колебания каждого участка контакта характеризуются шестью обобщенными скоростями, обусловленными действием шести обобщенных сил. Гармонические колебательные процессы в таких системах описываются следующими матричными уравнениями [c.32]

При 0<0п возмущенное движение будет типа гармонических колебаний, и при некотором возникает возвратное движение, которое, очевидно, пойдет уже по режиму 1 и в силу неравенства, (4.6) также будет типа гармонических колебаний. Если даже этот режим сменится на режим 2 или 3, то в силу условия а<ап он опять окажется сменяемым и снова перейдет в режим 1, а поскольку при этом в активных режимах происходит рассея- [c.15]

Наличие внутреннего трения в материале изгибных волноводов приводит к необратимому рассеянию колебательной мощности и снижению эффективности волноводных систем. Кроме того, наличие активной составляющей сопротивления вызывает изменение формы колебаний и значений собственных резонансных частот. Так как мы рассматриваем установившийся режим гармонических колебаний, то учет влияния внутреннего трения на изгибные колебания можно упростить и сделать удобным для практических расчетов. Для этой цели, отвлекаясь от существа физической природы этих потерь, а следовательно, от принятия той или иной модели упруго-вязкого тела, введем величину эквивалентного сопротивления потерь Л, считая, как это обычно принято в акустике,что сила Рп, затрачиваемая на преодоление этого сопротивления, пропорциональна первой степени колебательной скорости [2]. [c.253]

Как обычно, амплитудная модуляция гармонического сигнала приводит к появлению в его спектре боковых частот, сдвинутых от несущей частоты на Аг . Значит, в лазере спектр излучения вышедших в генерацию мод после прохода сквозь модулятор обогащается боковыми частотами, точно попадающими на частоты соседних продольных мод лазерного резонатора эти боковые спектральные компоненты играют роль вынуждающей силы для излучения на соседних модах. Последние возбуждаются благодаря наличию усиления в активной среде на широкой полосе частот, причем они рождаются уже с фазами, жестко навязанными им вынуждающей силой и, следовательно, синхронизованы с первой модой. Дальше идет процесс размножения генерации по модам с сохранением фазовой привязки. [c.44]

В гармонических стоячих волнах (85.3) средние потоки мощности равны нулю. Интересно отметить, что в волнах ( os kr)lr у е > 1г распределения давлений и скоростей вблизи центра волны почти идентичны для обеих волн давления и скорости стремятся по модулю к бесконечности по мере приближения к центру волны, причем отношения соответственных величин стремятся к единице. Тем не менее в первой волне излучение отсутствует, а во второй волне оно есть. Дело в том, что в первой волне давление и объемная скорость сдвинуты по фазе друг относительно друга точно на 90°, так что работа сил давления чисто реактивная и средняя работа равна нулю. Во втором же случае малая добавка к давлению — второй член в (90.2), — не зависящая от расстояния от центра, если это расстояние уже мало, совпадает по фазе с объемной скоростью частиц и производит активную работу. [c.295]

В проводнике с малым активным сопротивлением и большой индуктивностью L при изменении силы тока по гармоническому закону (69.2) i=ImOoaгармоническому закону. Так как напрян ение на концах идеальной катушки равно по модулю и противоположно по знаку ЭДС самоиндукции [c.242]

Рассмотрим подробнее случай жесткого крепления корпуса вибратора к машине (рис, 7,21, а). Упрощенная расчетная модель представлена на рис, 7.12, В ней следует добавить две активные силы /а и —/а, действующив на фундамент и машину. Полагая, что амортизаторы характеризуются комплексной жесткостью С , систему уравнений, описывающую гармоническое движение модели, можно записать в виде [c.239]

Виброизоляция с помоо ью введения упругих амортизаторов На рис 11.4.6, а показана схема установки, где амортизация осуществляется от одного упругого элемента. Здесь амортизируемый механизм с массой М. отделен от фундамента упругой прокладкой, коэффициент упругости которой задан и равен 1/с. Фундамент имеет собственный механический импеданс 2ф, который может быть комплексным. В расчетах примем гф активным и равным сопротивлению потерь колебательной энергии в фундаменте. На механизм с массой М действует сила, изменяющаяся во времени по гармоническому закону. [c.67]

Из приведенных в данной главе сведений видно, что вибрация электрической машины, как правило, является сложной. Она возбуждается периодически изменяющимися силами, в которые входят основная составляющая (с частотой вращения), а также гармонические составляющие высших и низших порядков. При совпадении частоты силового или кинематического возмущения (см. 1-7 и 1-8) и частоты собственных колебаний данного узла или детали имеет место резонансный пик вибрации (см. 1-7, п. 2). Даже при неполном совпадении указанных частот и небольшой возмущающей силе (см. рис. 1-17 и 1-19) вибрация соответствующего узла или детали может достигнуть опасной величины. Такие явления при работе машины наблюдаются, например, на многих элементах установок. К ним относятся фундамент машины фундаментная плита, особенно пустотелая ограждения, консоли фундаментов, настилы ротор машины переменного тока, особенно турбогенератора, и якорь возбудителя якорь машины постоянного тока активная сталь статора машины переменного тока лобовые части обмотки статора, особенно гидрогенератора [38] магнитная система машины постоянного тока подшипники, в поперечном или осевом направлениях (см. 3-6) щеточные траверзы, бракеты и щеткодержатели торцевые щиты закрытых машин встроенные газоохладители и их трубки пристроенные к машинам вентиляторы стенки и перегородки вентиляционных коробов воздухонаправляющие щитки внутри машин валоповороты и т. д. [c.140]

Процедуры метода энергетического баланса сводятся в общих чертах к следующему. Изучаемый автоколебательный контур разбивается на линейную и нелинейную части. В первом приближении принимается, что колебания выходных координат линейного звена имеют гармонический характер. Далее записываются два интегральных соотношения, одно из которых описывает энергетический баланс для активной составляющей мощности, другое — для реактивной составляющей мощности. Понятия активной и реактивней мощности заимствованы из электротехники. Применительно к задачам о колебаниях механических систем под активной мощностьк> понимается работа, совершаемая внешними силами за период колебания . (В электротехнике активная мощность равна электрической энергии, отдаваемой или поглощаемой в рассматриваемом участке цепи.) Что же касается реактивной мощности, то она, па аналогии с электротехникой, определяется таким же образом, как и активная мощность, но от силы, сдвинутой по фазе от реальной на четверть периода. (В электротехнике реактивная мощность описывает нерассеиваемую часть энергии, колеблющуюся между источником и приемником в цепи синусоидального тока.) [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...