Система сил, расположенных как угодно в пространстве

СИСТЕМА СИЛ, РАСПОЛОЖЕННЫХ КАК УГОДНО В ПРОСТРАНСТВЕ [c.84]

Способ приведения сил к одному центру, рассмотренный в 25 для плоской системы сил, вполне применим и для системы сил, расположенных как угодно в пространстве. [c.129]

Таким образом, при соблюдении установленных шести уравнений равновесия система сил, расположенных как угодно в пространстве, не может сообщить свободному твердому телу никакого поступательного и никакого вращательного движения, а потому не может и изменить состояние его движения (в частности, состояние покоя) вообще. [c.131]

Следовательно, система сил, расположенных как угодно в пространстве, всегда может быть приведена к силе, равной их главному вектору, приложенному в произвольной точке О, и к паре, момент которой равен главному моменту данных сил относительно точки О. [c.94]

Схематически результат приведения системы сил, расположенных как угодно в пространстве, изображен на рис. 114. [c.94]

Уравнения равновесия системы сил, расположенных как угодно в пространстве [c.95]

В предыдущем параграфе было показано, что любая система сил, расположенных как угодно в пространстве, приводится к силе, равной главному вектору К л, и к паре с моментом, равным главному моменту относительно точки приведения. [c.95]

Следовательно, для того чтобы под действием системы сил, расположенных как угодно в пространстве, твердое тело находилось в равновесии, необходимо и достаточно, чтобы [c.96]

Пользуясь общими уравнениями равновесия сил, расположенных как угодно в пространстве, можно найти уравнения равновесия пространственной системы параллельных сил. [c.134]

ПРОИЗВОЛЬНАЯ ПРОСТРАНСТВЕННАЯ СИСТЕМА СИЛ И ТЕОРИЯ ПАР, КАК УГОДНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ПРОСТРАНСТВЕ [c.156]

Докажем теперь следующую теорему Вариньона о моменте равнодействующей если данная система сил, как угодно расположенных в пространстве, приводится к равнодействующей, то вектор-момент этой равнодействующей относительно любого центра равен векторной сумме векторов-моментов всех сил этой системы относительно того же центра. [c.183]

Условия равновесия системы сил, как угодно расположенных в пространстве [c.129]

Теорема Вариньона о моменте равнодействующей, доказанная в 22 для плоской системы сил, имеет место и для системы сил, как угодно расположенных в пространстве, если эта система приводится к равнодействующей силе. [c.186]

СИСТЕМЫ ПАР И СИЛ, КАК УГОДНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ПРОСТРАНСТВЕ О [c.103]

Момент силы относительно центра как вектор. Чтобы перейти к решению задач статики для системы сил, как угодно расположенных в пространстве, оказывается необходимым несколько уточнить и расширить ряд введенных ранее понятий. Начнем с понятия [c.103]

Приведение произвольной системы сил к силе и паре сил не является единственным способом приведения к простейшему виду (хотя и применяется наиболее часто). Возможен другой вариант приведения согласно этому варианту система сил, как угодно расположенных в пространстве, может быть приведена к двум силам, в общем случае не лежащим в одной плоскости. [c.61]

Ранее было установлено, что главный вектор системы сил, как угодно расположенных в пространстве, [c.109]

А. Приёмы определения напряжений и деформаций, использованные при решении отдельных частных задач сложного сопротивления, могут быть распространены и на более сложные случаи действия сил на тело. Ограничиваясь рассмотрением призматических брусьев, у которых центр изгиба совпадает с центром тяжести поперечного сечения, допустим, что такой брус (фиг. 451) находится в равновесии под действием приложенной к нему системы сил, как угодно расположенных в пространстве. На фиг. 451 для простоты чертежа показаны только сосредоточенные силы однако внешними силами могут быть также распределённые нагрузки и пары сил — дальнейшие рассуждения от этого не меняются. [c.517]

В. Для вычисления перемещений призматического бруса, нагружённого системой сил, как угодно расположенных в пространстве, применяем принцип независимости действия сил (ограничение см. 161). Это может быть выполнено с помощью приёмов, изложенных ранее в соответствующих разделах курса. [c.521]

Для рстовесш системы сил, расположенных тк угодно в пространстве, необходимо и достаточно, чтобы равнялись нулю как главный вектор Рт. зтой системы, так и ее главный момент относительно произвольно выбранного центра приведения. [c.130]

Для равновесия системы еил, расположенных как угодно в пространстве, необходимо и достаточно, чтобы порознь равнялись яулю суммы проекций всех сил на шждую шз трех произвольно выбранных, но не лежащих в одной плоскости координатных осхй, и суммы моментов всех сил относительно каждой из трех таких осей. [c.130]

Решение. Рассматриваем равновесие сил, приложенных к двери. Для этой системы составляем шесть уравнений равновесия сил, расположенных как угодно в пространстве. Проводим оси координат, как показано иа рис. 166. Дверь имеет одну закрепленную точку — пояпятник А и другую точку — подшипник В. Для упрощения уравнений равновесия начало координат помещаем в одну из этих точек А и одну из осей координат г проводим через обе точки. [c.103]

Приведение пространственной системы сил. Пусть мы имеем произвольную систему сил F , Fj, Fy. .., F,j, действующих на абсолютно твердое тело (рис. 247), расположенных как угодно в пространстве. Выберем произвольный центр О н перенесем все силы системы в этот центр. От перенесения каждой силы мы иолучим силу и пару, момент которой равен моменту переносимой силы относительно выбранного центра О. Складывая все силы в центре О (на рис. 247 эти силы не показаны), получим одну результирующую силу R, где [c.234]

Для сложения сплР , действующих на твёр-доетело и расположенных как угодно в пространстве, поступают подобно тому, как и при сложении сил, лежащих в одной плоскости. В общем случае система сил в пространстве приводится к одной силе Р, приложенной в произвольно выбранной точке О, называемой центром пр иве д е н и я, и к одной паре с моментом М . [c.362]

Случай приведения системы сил к одной паре. В п. 2.1 было показано, что система снл, как угодно расположенных it пространстве, в общем случае "приводится к одной результирующей силе, геометрпчески равной главному вектору R, и одной результирующей паре с вектором-моментом, равным главному моменту Мо этой системы относительно центра приведения. Рассмотрим частные случаи приведения произвольной системы снл. Пусть сначала главный вектор равен нулю, т, е. силовой [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...