Нормальное уравнение прямой

Нормальное уравнение прямой 1 (1-я) — 198 Нормальные диаметры 2 — 835 Носилки с сеткой для просева горелой земли [c.175]

Нормальное уравнение прямой. Общее уравнение. Приведение общего уравнения к нормальному виду. Уравнение [c.198]

Нормальное уравнение прямой. Если положение прямой относительно хОу определить двумя параметрами углом ф, отсчитываемым от положительного на- [c.240]

Фиг. 7, Параметры нормального уравнения прямой.

Частными случаями являются следующие уравнения y = kx- -b — уравнение прямой с угловым коэффициентом х/а + у Ь=[ —уравнение прямой в отрезках л os а +1/ os 3 — р = = 0 — нормальное уравнение прямой. [c.93]

Нормальное уравнение прямой (рис. 2-2) л os а Н-г/sin ар = О, (2-4) [c.16]

Нормальное уравнение прямой [c.76]

Нормальные уравнения прямой [c.191]

I — интенсивность световой волны К, а — коэффициент поглощения п — показатель преломления N — число ракурсов зондирования р, Ф — параметры нормального уравнения прямой R [ ] —оператор преобразования Радона S(u, V, w) —спектр суммарного изображения s(x, у, г) —суммарное изображение и, V, W — частотные координаты X, у, г — пространственные координаты е — коэффициент эмиссии [c.5]

Преобразование Радона может быть представлено в другом виде Запишем нормальное уравнение прямой [c.20]

При построении эпюр следует учитывать, что силы давления направлены нормально к стенке, а уравнение (1.29), описывающее распределение гидростатического давления по глубине, является уравнением прямой, так как свободным членом является ро, угловым коэффициентом — у> з текущей координатой — переменная высота Л. [c.19]

Чтобы получить возможное перемещение лестницы, при котором работы реакций R и R равны нулю, нужно сообщить ей такое возможное перемещение, при котором А и В перемещаются нормально к реакциям R и R. По свойству мгновенного центра вращения это приводится к тому, чтобы повернуть лестницу на бесконечно малый угол вокруг точки I пересечения реакций R и R. Так как уравнения прямых, вдоль которых направлены эти реакции, суть [c.274]

Расстояние от точки до прямой. Расстояние d от точки Ма (Xq, у о) (фиг. 7) до прямой равно левой части нормального уравнения этой прямой х os ф + -4-V sin Ф — Р == О, в которую вместо текущих координат подставлены координаты данной точки [c.241]

Фиг. 8. К примеру при ведения уравнения прямой к нормальному виду.

Так, для нахождения параметров уравнений прямой линии соответствующая система нормальных уравнений имеет [c.597]

Уравнение прямой в нормальном виде [c.103]

В указанном случае предварительно определяют параметры прямой == = а - - Ъ х с помощью системы нормальных уравнений [c.93]

При построении эпюр учитывают, что давление направлено нормально к стенке, а уравнение р = р + ук, характеризующее распределение гидростатического давления по глубине, является уравнением прямой. [c.20]

Формула (79) является уравнением прямой, следовательно, нормальные напряжения по высоте сечения изменяются по закону прямой. Наибольшие напряжения будут в наиболее удаленных от нейтральной оси волокнах [c.122]

Построенная на диаграмме Мора кривая (14.252), называемая предельной кривой, выражает графически эту зависимость. Очевидно, что эта предельная кривая нигде не пересекается с главными кругами Мора, ибо если бы она пересекала самый большой главный круг напряжений, то существовало бы касательное напряжение, значение которого было бы больше его значения на предельной кривой. Следовательно, предельная кривая должна бить огибающей всех больших главных кругов Мора. Абсциссы и ординаты точек этой кривой дают значения нормального и касательного напряжений на плоскостях скольжения, вдоль которых материал будет течь. С целью упрощения Прандтль предложил принять предельную кривую за прямую линию. В этом случае уравнение (14.252) заменяется уравнением прямой [c.416]

Решая нормальные уравнения, определяем жесткость узла /. Значение нагрузки Ру определяется для проведения прямой г/ = / Ру), [c.35]

Общее уравнение прямой Ах + Ву Ч- С=0 может быть приведено к нормальному виду путём умножения на нормирующий [c.181]

Расстояние d= MjN от точки Мг (xj.yi) до прямой, заданной нормальным уравнением [c.182]

Чтобы канонические уравнения прямой привести к нормальному виду, надо знаменатели умножить на нормирующий м II о ж ит е л ь [c.191]

Возвращаясь к рассмотрению выходного зрачка и имея в виду основное положение геометрической оптики (> = 0), которое позволяет нам воспользоваться уравнением (4.2), мы можем попытаться определить уравнение прямой линии, проходящей между Q и, v, w) и Q х, у, z) с дополнительным условием, чтобы она была нормальна к А и, V, h), в точке Q. Уравнение реальной волновой [c.84]

Уравнение прямой, нормальной к вектору и проходящей через точки L, имеет вид [c.126]

Нормаль к поверхности Д(И). Приведенные выше зависимости для расчета касательных векторов позволяют записать уравнение прямой, нормальной к поверхности Д и для случая описания поверхности параметрическими уравнениями [c.52]

Расстояние d от некоторой точки М до прямой можно определить из нормального уравнения прямой, в которое вместо теку-нгих координат необходимо подставить координаты дашюй точки [c.16]

Расстояние от точки до прямэй. Расстояние о от точки M(i (хо, Уо) равно левой части нормального уравнения этой прямой [c.198]

При увеличении р давление, температура и плотность газа за скачком увеличиваются, безразмерная скорость уменьшается при неизменных параметрах до скачка. В частном случае р=90° изменения параметров в скачке оказываются максимальными, а угол отклонения 6=0. Такой скачок, расположенный нормально к направлению скорости иевозмущенного потока, называют прямым скачком. Прямой скачок является частным случаем косого скачка основные уравнения прямого скачка получаются из формул табл. 5.1 после подстановки р=90 . Формула связи между скоростями до скачка и после него получается также из основного уравнения косого скачка (5.19) или (5.19а). Здесь следует принять [c.127]

X Л/q, = о, - Ha Zi - Л/xi 0> Л x = - Ha Zi -уравнение прямой Hz = О, iVjj = о - нормальная сила отсутствует. [c.90]

Здесь р, (р + л/2) — параметры нормального уравнения прямоли- нейного луча (11 — элемент длины вдоль луча 1, 1 — значения переменной I при входе и выходе из исследуемого объекта /о — интенсивность зондирующего излучения. Для оптической прозрачной плазмы коэффициент поглощения а можно считать малой величиной. Полагая, что внешнего освещения объекта нет, т. е /о=0, из (3.35) получаем, что интенсивность излучения тонкого слоя ху плазмы в направлении р складывается из суммы интенсивностей элементарных излучателей, расположенных на прямой с параметрами р, р. В эмиссионной томографии функцию 1 р, р) считают проекцией объекта. Для оптически плотной плазмы необходимо учитывать поглощение как собственного, так и зондирующего излучения. В этом случае задача восстановления пространственного распределения а х,у) и г х,у) из уравнения (3.35) существенно усложняется. В экспериментальных исследованиях, описанных в [38, 48], предполагалось, что плазма оптически прозрачна. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...