Вырождения температура для колебаний

Вырождения температура для колебаний — 493 [c.796]

Большое число приближенных уравнений колебаний вырожденных систем в линейном приближении с учетом температуры, анизотропии и других механических свойств материала приведено в монографии [33]. [c.264]

В турбулентных течениях происходит постоянное рассеяние пульсации. Процессы рассеяния называют вырождением турбулентности. В вырождении турбулентности следует отметить несколько стадий крупномасштабные пульсации, происходящие с малой частотой, постепенно рассеиваются в мелкомасштабные, происходящие с большой частотой, а мелкомасштабные пульсации постепенно рассеиваются в тепловые колебания молекул, частота которых обусловливается температурой потока. [c.239]

Указание. Каждой степени свободы колебательного движения отвечает своя частота <о и своя характеристическая температура в (см. задачу 4.13). Если молекула симметрична, то две или более частоты могут совпадать. Соответствующие им колебания называются вырожденными. В формулу для теплоемкости они входят с соответствующим множителем. Молекула двуокиси углерода линейна, поэтому имеет четыре степени свободы колебательного движения и, следовательно, четыре характеристических частоты колебаний. По данным спектроскопического анализа, эти частоты таковы (01 = = 1,355 см , (1)2=673 см- (2 частоты) и (Пз=2396 см . Две частоты (<й2) совпадают, иначе говоря частота 0)2 дважды вырождена. [c.23]

В качестве последнего примера рассмотрим плазменные колебания электронов проводимости в полупроводнике. Возьмем сначала вырожденный полупроводник при температуре абсолютного нуля. При выполнении двойного неравенства Аио Ссо соь. где vo есть скорость электронов проводимости на поверхности Ферми, а сог — характерная частота межзонных переходов, получаем [c.234]

Электропровсдность чистых металлов. Так как в металлах концентрация электронного газа п практически не зависит от температуры, то зависимость удельной электропроводности а от температуры полностью определяется температурной зависимостью подвижности и электронов вырожденного электронного газа. В достаточно чистом металле концентрация примесей невелика и подвижность вплоть до весьма низких температур определяется рассеянием электронов на колебаниях решетки. [c.187]

Как известно [1], бор в стеклах находится в основном в тройной координации по отношению к кислороду (полоса 1300 см ), и согласно [6], полоса в районе 1100 слг должна соответствовать бору, находящемуся в четверной координации. Для тетраэдров типа ВО4, разрешенными в ИК-области, характерны лишь два колебания — трижды вырожденные антисимметричные валентное и деформационное. В данном случае им соответствуют полосы поглощения в районах 1100 и 725 см Однако при температурах нагрева выше 800° С наблюдается расщепление этих полос. Так, полоса в районе 1100 м расщепляется на три полосы — 1045, 1090 и 1120 см . Это указывает на то, что тетраэдры ВО4 деформированы, вследствие чего вырождение колебаний снимается. В связи с этим полосу 475сж- можно отнести, вероятно, к одной из полос дважды вырожденного колебания ВО4, ставшего активным в ИК-области вследствие понижения симметрии. Термообработка стекла при 950° С приводит к исчезновению этих полос, вновь появляется мощная полоса поглощения в районе 1300 бор снова переходит в тройную координацию. [c.122]

В спектре газа полоса V4 имеет более тесную вращательную структуру, нежели полоса Vg. Расстояния между линиями, отличающимися на единицу /, составляет здесь 5.7 см против 9.9 см полосе Vg. Особенностью колебания V4 молекулы метана является сильное кориолисово взаимодействие с близким по частоте дважды вырожденным колебанием v. , а также взаимодействие трижды вырожденных уровней между собой (постоянные кориолисова взаимодействия С4=0.45 и Сд=0.05). Обусловленное кориолисовым взаимодействием возмущение системы вращательных уровней состояния 0001 приводит к расщеплению уровней и их смещению к меньшим энергиям Это создает благоприятные условия для перекрывания уровней в результате уширения, что качественно объясняет меньшую ширину полосы V4 по сравнению с полосой Vg. Предположение о сужении полосы V4 за счет кориолисова взаимодействия было выдвинуто ранее Джонсом и Шеппардом [ ], которые исследовали спектры растворов метана в I4 и Sn l4 при комнатной температуре. [c.226]

Колебательная релаксация в многоатомных газах и смесях газов рассмотрена в ряде работ [2, 6, 7] при условии, что возбуждаются только две колебательные степени свободы. Таким многоатомным газом, в частности, является углекислый газ СО2. При температурах Г<5000°К симметричная валентная степень свободы (частота колебаний з=7134Х ХЮ сек ) не возбуждена несимметричная валентная (vi = = 3855-10 ° сек ) и деформационная (v2 = 2000-10 ° се/с ) колебательные степени свободы случайно вырождены (vi 2v2). В связи с этим вырождением в СО2 наблюдаются два процесса простой обмен энергией между колебаниями V2 и поступательными степенями свободы и резонансный обмен энергией между колебаниями 2 и vj. Соответственно этому выведены [7] два уравнения релаксации колебательных энергий i и 2 и формулы для продолжительности релаксации тг (возбуждение 2-колебаний) и ti,2 (обмен энергией между V2- и vi-колебаниями), выражающие сложную зависимость продолжительности релаксации от поступательной температуры Т и колебательной температуры Т . [c.372]

Т, полная энергия (значения терма) колебания или врап ени 399, 428, 489 Т, трижды вырожденные типы симметрии (см. также / ) 122 кр> критическая температура 553 [c.639]

Вычислить константу равновесия Кр = реакции диссоциации N22N при 5000° К в следующих предположениях характеристические температуры для вращений и колебаний молекулы N2 равны соответственно 0 = 2,84° К и г, = = 3,35-10 °К. Энергия диссоциации Dq = 169,3 ккал/моль (с учетом поправки на энергию нулевых колебаний). Основное электронное состояние молекулы N2 невырождено, но основное состояние атома азота имеет четырехкратное вырождение, обусловленное электронным спином. [c.223]

Резонаторный метод за счет локализации поля в полости резонатора обладает достаточно высокой чувствительностью, а также создается возможность измерения влагосодержапия образцов малой массы. Однако, по существу метод не является неразрущающнм, так как требует изготовления образца строгой формы и размера, который помещается в полость объемного резонатора (ОР), не позволяет контролировать влажность изделий больших размеров. Необходимость в настройке нри изменении геометрических размеров ОР или волновода, вызванных изменением температуры окружающей среды, сложность процесса, а в некоторых случаях и невозможность непрерывных измерений влажности, применение поляризационных фильтров вырождения колебаний снижают добротность основного тина колебания и усложняют конструкцию первичного измерительного преобразователя (ПИП). [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...