Диаграмма Прандтля с упрочнением

При расчете по методу разрушающих нагрузок вводится упрощение, согласно которому материал следует закону Гука до предела текучести, после чего деформируется при постоянном напряжении без упрочнения. Такая диаграмма (рис. 5.3.1) называется идеализированной диаграммой Прандтля. [c.70]

Для идеального упруго-пластического материала, пе обладающего упрочнением, т. е. следующего диаграмме Прандтля (рис. 104), зависимость между интенсивностью напряжений и интенсивностью деформации принимает такие значения [c.270]

Кривая зависимости ст = о(ё) за пределом пропорциональности может иметь произвольный вид (рис. 12.94, а), в частности, представлять собой отрезок прямой линии, продолжение которой не проходит через начало координат (линейное упрочнение) (рис. 12.94, б) (если угол наклона прямой равен нулю, то кривая о = о(е) имеет вид диаграммы Прандтля — рис. 12.94, й если при этом угол наклона прямолинейного участка диаграммы, располо- [c.257]

Рис. 12.94. Диаграммы напряжений а) произвольного вида без площадки текучести б) с линейным упрочнением и без площадки текучести в) диаграмма Прандтля (упругопластическое тело) г) диаграмма напряжений жестко пластического тела.

Иногда для описания циклического упрочнения вместо X вводят номер полуцикла к = 2N, 2N + I. В отличие от X эта величина не связана с размахом деформации в цикле, т. е. упрочнение перестает зависеть от каких-либо характеристик цикла. Если принять а, = оХк), диаграммы в каждом полуцикле будут диаграммами Прандтля, но с возрастающим при увеличении числа полуциклов пределом текучести. [c.132]

При коэффициенте упрочнения /г, равном нулю, получим известную диаграмму Прандтля (рис. 104) для идеального упругопластического тела. [c.361]

При расчете параметров волнового поля в грунте диаграмму а—г аппроксимируют обычно диаграммой Прандтля с упрочнением (рис. 1.9). Скорости распространения волн упругих ао=У р/р и упругопластических а1=У 1/р определяют из экс- [c.8]

Соотношениям (3.25) соответствует диаграмма деформирования, приведенная на рис. 3.8. Такая диаграмма отвечает одной из множества упрощенных моделей, сопоставляемых реальному материалу. Та, которая предложена здесь, называется моделью идеализированного упругопластического материала без упрочнения. Эта модель была впервые введена в научный оборот в 1925 г. немецким ученым Прандтлем. [c.87]

Решение задачи о сжатии тонкой упрочняющейся полосы при наличии площадки текучести на диаграмме зависимости Gi= =0,(вг), приведенное в работе [6], получено для значения коэффициента Пуассона =0,5 и удовлетворяет граничным условиям (13) и (14). Для рассматриваемого случая оно построено стыковкой решений, полученных для идеально пластической и пластически упрочняющихся областей. Стыковка осуществлена на основе условия непрерывности напряжений и перемещений при переходе через границу раздела идеально пластической и пластически упрочняющихся областей. При сжатии тонкой идеально пластической полосы интенсивность деформаций, как это следует из решения Прандтля, не зависит от абсциссы х рассматриваемой точки [7]. Поэтому пластическое упрочнение возникает одновременно во всех точках контакта и с увеличением обжатия пластически упрочняющиеся области распространяются к центру полосы. Для рассматриваемого случая тонкой полосы, удовлетворяющей граничным условиям (13), получаются предельно простые границы раздела г/= /1 /2 между центральным идеально пластическим слоем и пластически упрочняющимися приконтактными областями, которые являются плоскостями, параллельными поверхностям деформирующих плит (см. рис. 2) [6]. [c.19]

Предположим, что материал не обладает упрочнением, т. е. следует диаграмме Надаи—Прандтля. Для упругопластического [c.334]

Расчетная сторона проблемы упрощается, если вместо реальной диаграммы деформирования принять идеализированную диаграмму Прандтля без упрочнения (см. гл. 3). Вернемся к тер-моциклированию лопаток газовой турбины. Рассмотрим случай одинаковых интенсивностей процессов нагрева и охлаждения. В такой ситуации получим циклическое деформирование кромок лопатки по симметричному циклу, когда Гтах = min или [c.373]

Как отмечалось в предшествующих главах, расчеты по несущей способности и по расчетным предельным состояниям без учета упрочнения материала базируются на идеализированных диаграммах Прандтля (рис. 8.16). Первая из этих диаграмм (а) лежит в основе теооии упруго-пластичеокого тела, вторая (б)— [c.242]

В настоящее время наиболее широко используют зависимости типа диаграммы Прандтля, билинейного и трилинейного типа, зависимости Рамберга — Осгуда, с переходной параболической кривой между зоной -упругих деформаций и стадиями текучести или упрочнения. В некоторых случаях к удовлетворительным с практической точки зрения результатам приводит использование упрощенных моделей жесткопластического тела (идеального и с упрочнением). [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...