Кривая намагниченности техническа

Кривая намагниченности техническая 281 [c.570]

Для ферромагнитных тел намагниченность 1 является сложной нелинейной функцией Во- Зависимость 1 от величины Во/и-о называется технической кривой намагниченности (рис, III.6.7). Кривая указывает на явление магнитного на-сыш,ения начиная с некоторого значения Во/И о=В / Ло, намагниченность практически остается постоянной, равной / (намагниченность насыщения), Ло — магнитная постоянная в СИ (VII.5.3°). [c.281]

На кривой намагничивания имеются три области нижний участок — участок смещения , характеризующийся смещением границ между областями самопроизвольной намагниченности. В более сильных полях происходит процесс поворота областей самопроизвольной намагниченности в направлении поля. Этот участок называют областью вращения. Последний этап намагничивания, происходящий в полях выше технического насыщения, называется парапроцессом или истинным намагничиванием. Характер кривой намагничивания обусловливается кристаллической структурой вещества, а также внутренними напряжениями. Эти последние тесно связаны с магнитострикцией. [c.11]

Если образец был размагничен, то при наложении монотонно возрастающего поля напряженностью Я намагниченность М будет изменяться по кривой намагничивания (рис. 12, о). На этой кривой принято различать три характерных участка начальный участок Оа (зона Рэлея), характеризующийся малым углом наклона и положительной кривизной, средний участок аЬ, характеризующийся большим углом наклона и содержащий точку перегиба, н третий участок Ьс (зона технического насыщения), характеризующийся малым углом наклона и отрицательной кривизной. [c.13]

При расположении всех векторов намагниченности доменов вдоль направления намагничивающего поля наступает техническое насыщение, соответствующее тому значению спонтанного намагничивания доменов, которое возможно при данной температуре. Дальнейшее весьма незначительное возрастание намагниченности происходит за счет парапроцесса, т. е, направляющего воздействия внешнего поля на дезориентированные тепловым движением магнитные моменты. Кривую намагничивания определяют как геометрическое место вершин гистерезисных петель, получающихся при циклическом перемагничивании образца в поле возрастающей амплитуды (рис. 14). [c.15]

Магнитострикция в интервале магнитных полей от нуля до технического насыщения вызывается смещением границ между областями самопроизвольной намагниченности (доменами) и вращением магнитных моментов областей. Эта магнитострикция проявляется в изменении формы кристаллов почти без изменения их объема. Такие изменения в зависимости от материала ферромагнетика и структурных особенностей образца дают различные по величине и знаку значения магнитострикции. На фиг. 4 приведены кривые зависимости продольной магнитострикции различных материалов в зависимости от напряженности магнитного поля [1]. [c.95]

Магниты из соединений R- o обладают высокой стабильностью остаточной намагниченности при воздействии внешних размагничивающих полей, которая тем выше, чем больше значения таких параметров магнитов, как Н] и Н,-м. С приближением технической кривой размагничивания магнитов В Н) к предельной (Я в=Вг, lib=1) внешнее размагничивающее поле вызывает только обратимое снижение индукции в момент приложения поля. Такие магниты не нуждаются в стабилизации для защиты от влияния размагничивающего поля и могут намагничиваться вне магнитной системы, так как рабочая точка такого магнита при установке его в систему поднимается по основной петле гистерезиса В (Я) [2-107]. [c.104]

Экспериментально больше всего изучалась продольная линейная магнитострикция, сопутствующая техническому намагничению (область смещения и вращения). Было установлено, что в зависимости от структурных особенностей ферромагнетиков продольная магнитострикция при техническом намагничении имеет весьма различные величины и знаки и часто очень сложно зависит от поля и намагниченности. На рис. 22 приведены кривые продольной магнитострикции поликристаллических образцов железа, никеля и кобальта и сплава 54°/о Р1, 46°/о Ре в зависимости от поля. Для железа продольная магнитострикция в слабом магнитном поле имеет положительный знак (тело удлиняется), а в более сильном — [c.55]

Учение о магнитной анизотропии ферромагнетиков лежит в основе всей современной теории технической кривой намагничения. Это учение было создано советским ученым Акуловым [13]. Обширные экспериментальные работы по изучению магнитной анизотропии в ферромагнитных кристаллах и текстурованных поликристаллических металлах и сплавах были проведены Брюхатовым и Киренским [21], Займовским [22] и др. Исследование магнитной анизотропии имело не только теоретический, но и практический интерес, ибо в значительной степени способствовало правильному подходу к проблеме изыскания и улучшения магнитных материалов. Отметим, однако, что причины ферромагнитной анизотропии (с микроскопической точки зрения) еще недостаточно выяснены. Согласно современным представлениям энергия магнитной анизотропии появляется в результате взаимодействия спиновых магнитных моментов с орбитальными (спин-орбитальная связь) оно рассчитывается с помощью квантовомеханических уравнений [23]. Квантовая теория магнитной анизотропии даже в ее приближенной форме очень сложна и далека еще от завершения. [c.32]

Следует подчеркнуть, что работы Кондорского явились началом целого направления в теории технического намагничения [27] и объяснили и систематизировали обширный экспериментальный материал, относящийся к процессам намагничивания и перемагиичивания ферромагнетиков в области слабых и средних полей. Они позволили вплотную подойти к расчету кривых намагничения и перемагиичивания поликристаллических магнитных материалов в слабых полях, что имеет большое техническое значение. Экспериментальная проверка результатов этих расчетов принадлежит ему же [28], и его ученикам [29]. [c.41]

Объемная магнитострикция, сопутствующая парапроцесс может быть обнаружена также при снятии обычных крив линейной магнитострикции ферромагнетиков. На рис. 34 в к честве примера дана кривая продольной магнитострикци сплава 31% Ni, 5% Со, 64% Fe, принадлежащего к инвар ной группе сплавов железо — кобальт — никель. Там же при ведена кривая намагниченности этого сплава. В то время ка последняя показывает почти полное насыщение уже в поля 300—500 эрстед, магнитострикция продолжает расти с поле линейно, не обнаруживая насыщения и в поле 1500 эрстед Это линейное возрастание магнитострикции в полях выще технического насыщения связано с парапроцессом. Последний мало сказывается на ходе кривой намагниченности в сильных полях, однако вызывает ощутительные изменения размеров образца, которые в инварных сплавах сравнимы по величине с магнитострикционными деформациями, возникающими за счет смещения и вращения. В никеле магнитострикция парапроцессаг [c.70]

Рис. 16.32. Техническая кривая намагничивания (петля гистерезиса). Коэрцитивная сила Не — обратное поле, необходимое для того, чтобы уменьшить до нуля магнитную индукцию В остаточная индукция Вг -значение В при Я = 0 Bs — индукция насыщения, определяемая как предельное значение [В — Н) прн больших Н. Намагниченность насыщения М, равна Вз14л. В системе единиц СИ по вертикальной оси откладывают В = [1о НМ). (.Масштаб по вертикальной оси сильно сжат.)

Всестороннее изучение магнитострикции, в особенности той ее части, которая сопутствует техническому намагничению, играет большую роль при изысканиях магнитных материалов, Эта роль особенно хорошо видна на примере истории исследования проблемы сплавов типа пермаллоя. Уже давно было подмечено, что высокая проницаемость пермаллоя с зана с тем, что он обладает малой магнитострикцией. На рис. 45 приведена кривая магнитострикции при техническом насыщении для системы железо — никель. На область классического пермаллоя (сплавы с содержанием 78—80% N1) приходится ничтожная магнитострикция [30]. Этот факт был подтвержден также при исследовании пермаллойных сплавов железо — никель — медь. [c.83]

Итак, основной причиной возникновения Д4-эффекта является то, что упругие напряжения вызывают изменения в обменном взаимодействии спинов в ферромагнитной решетке. Исходя из этого, характер наблюдаемых кривых Д4( ), приведенных выше, можно качественно объяснить следующим образом. При данной температуре и поле, соответствующем техническому насыщению, т. е. когда все моменты областей самопроизвольной намагниченности полностью ориентированы вдоль направления поля, внутри областей всегда имеются спины, которые не совпада рот с направлением результирующего момента области. Таких спинов тем больше, чем выше температура. Число этих спинов может меняться как при наложении на ферромагнетик магнитного поля, большего (парапроцесс), так и при приложении упругих напряжений. Действие упругих напряжений состоит в том, что вследствие уменьшения или увеличения межатомных расстояний в решетке меняется результирующее обменное взаимодействие, что приводит к изменению распределения спинов в области и, следо- [c.132]

Это значение Др составляет 0,05% от значения р для никеля при комнатной температуре (р = 0,5 lO-i M jduH). При современном уровне экспериментальной техники Др не может быть измерена. На рис. 87 нами уже приводились кривые температурной зависимости модуля упругости никеля [3]. В отсутствии поля или при полях ниже соответствующих техническому насыщению аномалия модуля упругости обусловливается перераспределением Ig областей. При измерениях модуля упругости в полях выше технического насыщения (на рис. 87 кривая для Н = Ъ1Ъ эрстед) эта аномалия снимается . Таким образом, здесь мы можем наблюдать в чистом виде другую аномалию модуля упругости, связанную с изменением величины самопроизвольной намагниченности. Однако, как показывает рис. 87 (кривая при Я = 575 эрстед), в области точки Кюри, где величина самопроизвольной намагниченности меняется особенно сильно, не обнаруживается каких-либо заметных изменений в ходе кривой Е t). [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...