Слияние ударных волн

Слияние ударных волн 113 [c.113]

Слияние ударных волн [c.113]

Слияние двух ударных волн, распространяющихся в одном направлении (рис. 3.7). Две ударные волны, распространяющиеся по однородному газу в одном направлении, рано или поздно догонят друг друга. Действительно, первая ударная волна относительно газа за ней движется с дозвуковой скоростью. Следующая волна относительно этого же газа, расположенного перед ее фронтом, движется со сверхзвуковой скоростью. Поэтому она догонит первую волну и в какой-то момент сольется с ней. При слиянии волн образуется произвольный разрыв. [c.67]

Наибольший интерес здесь представляют стационарные ударные волны, которым отвечают траектории, выходящие из точки равновесия л = О, / = и/К 1 и заканчивающиеся на оси 1=0. Такая волна представляет собой перепад величины возмущения поля, полностью удаляющего пузырьки данного радиуса за счет их слияний. Скорость такой волны определяется только интенсивностью поля / при 5" - — , а именно и = 1/00, и и не зависит от равновесной концентрации п . В размерных переменных эта скорость равна [c.210]

Преобразования типа преобразования Моретти для ударного слоя неприменимы к задачам, в которых скачки развиваются при слиянии непрерывных волн сжатия в течении вязкого газа, как это происходит в задаче о взаимодействии ударной волны с пограничным слоем. Не представляются такие преобразования целесообразными и в задачах со сложными системами отраженных и пересекающихся скачков. [c.438]

Определение этой области требует весьма громоздких алгебраических вычислений. Имеющиеся по этому поводу в литературе результаты (см., например, Р. Курант н К. Фридрихе, Сверхзвуковое течение и ударные волны, гл. IV, ИЛ, 1950), к сожалению, в значительной мере обесцениваются тем, что в них не проводится различие между приходящими и уходящими ударными волнами. В связи с этим в число тройных конфигураций попадают и такие, в которых имеются две приходящие ударные волны и одна уходящая. Но такой случай представляет собой пересечение двух волн, возникающих от посторонних причин и потому приходящих к точке пересечения с заданными значениями всех параметров. Их слияние в одну волну возможно лишь при вполне определённом соотношении между этими произвольными параметрами, что являлось бы невероятной случайностью. [c.499]

Распад произвольного разрыва. Понятие произвольного разрыва вводится следующим образом. Пусть имеется некая плоскость, которая делит пространство, заполненное газом, на две части. В каждой из областей параметры газа постоянны, но отличаются друг от друга. Если величины, характеризующие состояние газа слева и справа от границы раздела, никак не связаны друг с другом, т. е. заданы произвольно, то говорят о произвольном разрыве. Произвольный разрыв, вообще говоря, распадается на два возмущения, которые распространяются в противоположные стороны. Такими возмущениями могут быть либо две ударные волны, либо ударная волна и волна разрежения, либо две волны разрежения. При распаде разрыва не могут возникнуть две ударные волны, распространяющиеся в одну сторону. В самом деле, в задаче нет никакого характерного размера, поэтому рещение должно быть автомодельным, т. е. зависеть только от одной переменной х//. На плоскости X, t все возмущения должны исходить из одной точки. Скорость распространения волн должна быть постоянной. Две ударные волны из одной точки в одну сторону распространяться не могут они обязательно догонят друг друга, поскольку скорость первой из них меньше скорости звука относительно газа за ней, а скорость второй больще скорости звука относительно газа перед ней. Слияние ударных волн противоречит условию автомодельности. По той же причине при распаде разрыва не могут образоваться ударная волна и волна разрежения, распространяющиеся в одну сторону, равно как и две волны разрежения. [c.64]

Определение этой области связано с громоздкими алгебраическими или ч]1сленными расчетами. Повторим лишний раз о необходимости следить при этом аа направлением ударных волн. Случаи, в которых имелись бы две приходящие и одна уходящая ударные волны представлял бы собой пересечение двух разрывов, возникающих от посторонних причин и потому приходящих к месту пересечения с заданными значениями всех параметров. Их слияние в одну волну возможно лишь при вполне оп]1еделсниом соотпо-шении между этими произвольными параметрами, что являлось бы неверо.чт-ной случайностью. [c.581]

Распространение реакции из очагов в объем В В происходит, повидимому, путем послойного горения. Из энергетических соображений следует, что доля первоначальных очагов реакции в общей массе ВВ невелика, поэтому процесс взрывчатого превращения за фронтом ударной волны можно представить как прогрессивное раз-Еорание сферических ядер. В процессе разгорания происходит слияние очагов, после чего наступает дегрессивная стадия горения. В результате макроскопическая скорость разложения ВВ за фронтом ударной волны в начале и конце процесса близка к нулю, а средняя скорость разложения определяете числом действующих очагов и скоростью горения. Последние два параметра зависят, помимо обсуждавшихся факторов, от начальной температуры ВВ. [c.304]

Однако на шлирен-фотографиях потока [8.14, 8.15, 8.18, 8.21] ясно видны дорожки вихрей за системой скачков уплотнения. Оказалось, что при Мг>1,15 картина течения изменяется таким образом, что вихревая дорол<ка начинается не сразу на выходной кромке, а в месте слияния струй, сходящих со спинки и корытца профиля [8.21, 8.22]. В этом случае система ударных волн может колебаться с частотой схода вихрей [8.21], вызывая сильную взаимную корреляцию между вихревыми дорожками, сходящими с соседних лопаток [7.14, 8.18]. [c.228]

Рассмотрим теперь случай, когда неэволюционная часть ударной адиабаты, примыкающая к точке Жуге, такова, что существует только одна (рассмотренная выше) комбинация из двух волн, слияние которых соответствует неэволюционным разрывам. Это всегда имеет место в случае WJ < е, изображенном на рис. 1.13. Тогда, если автомодельное решение существует для всех точек окрестности точки то второе решение, не будучи прямо связано с ударной адиабатой в окрестности точки Е, в общем случае не близко к рассмотренному выше решению I, а граница области, где это решение имеет место, в общем случае не проходит близко к точке Е. Это означает, что в половине окрестности точки Е имеются два не близких между собой автомодельных рещения, одно из которых решение I, а второе не близко к нему и существует в полной окрестности точки Е. Если менять параметры, определяющие задачу, то можно пересечь границу области существования решения, после чего решение I перестанет существовать и должно мгновенно распасться на другую автомодельную систему волн. Это явление будет рассмотрено в 7.5 для задач теории упругости. Не исключена также возможность отсутствия автомодельного решения в области, где не существует решения I (на рис. 1.14 правее линии В ЕС)., хотя физической задачи такого типа авторам не известно. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...