Времени масштаб конвективный

Времени масштаб диффузионный 33 --конвективный 32, 34 [c.600]

Астрономы полагают, что со временем солнечная сейсмология станет достаточно точным методом, позволяющим исследовать гидродинамические движения газа глубоко внутри Солнца. Между тем крупномасштабная циркуляция в конвективной зоне обязательно должна отражаться на течениях у поверхности, так что измерение движения поверхности должно давать ценнейшую дополнительную информацию о внутренних процессах. Мы можем считать дифференциальное вращение просто самым большим по масштабам и амплитуде в полном спектре поверхностных О ечений предсказывается также существование меридиональной циркуляции и гигантских ячеек с [c.227]

Но иногда требование М < 1 оказывается недостаточным число Маха и сжатие среды могут быть малыми, в то время как смещения частиц не будут малы по сравнению с характерным размером движения жидкости. Это получится, если пространственная неоднородность поля определяется не волновым характером процесса, а геометрией задачи. Таково, например, движение в сферической волне вблизи центра (расхождение волны) или протекание жидкости в трубе переменного сечения. В этих случаях масштаб пространственной неоднородности не зависит от скорости звука и сохранился бы даже при полной несжимаемости среды. При таких движениях конвективная производная может не быть малой по сравнению с локальной производной даже при малом числе Маха поле быстро меняется в пространстве независимо от скорости временного изменения. Особенно нагляден пример установившегося протекания жидкости в трубе локальная производная любой величины, характеризующей течение, равна нулю во всех точках, а конвективная производная отлична от нуля критерий малости числа Маха при малой скорости течения будет выполнен, но критерий u/L 1 нарушится и линеаризацию уравнений произвести будет нельзя. Только требование u L < 1 универсально для любой формы волны и для любой сжимаемости среды. [c.40]

Система уравнений в безразмерных переменных, используемая в этой книге, всюду основывается на конвективном масштабе времени Е/Оо, где Г — характерная длина, а По — характерная скорость задачи например, если I — длина хорды кры- [c.32]

Упражнение. Записать в безразмерном виде уравнения (2.1) и (2.2), используя конвективный масштаб времени и вводя безразмерные скорости и расстояния так же, как в равенствах (2.11). Отнести прн этом давление к удвоенному динамическому напору , т. е. положить Р — Р j [c.34]

Величина Е /, очевидно, имеет размерность времени. Для того чтобы оценить ее физическую значимость как масштаба времени в задачах с преобладающей диффузией, достаточно заметить, что в пределе при Ке->0 уравнение (2.12) становится сингулярным, тогда как уравнение (2.16) ведет себя при этом хорошо, а конвективный член исчезает. Аналогично, уравнение (2.12) не имеет особенности при Ке- оо, но при этом исчезает диффузионный член ). Для течений с большими, но конечными, или с [c.33]

При изменении начальной температуры в пределах Т - Т. = 0.1-10 К (соответствует 3.3 10 -3.3 10" ) основные черты околокритического тепломассопереноса сохраняются. На фиг. 6 приведено время развития конвекции х, которое определялось по максимальному значению К (маркерами отмечены расчетные точки), а также временные масштабы "поршневого эффекта" Хр и тепловой диффузии x , вычисленные по (2.2) время дано в секундах. Видно, что при приближении к критической температуре Хр уменьшается, Xj растет, а х. меняется незначительно, т.е. формирование конвективной струи происходит практически независимо от близости к критической точке. Последнее обстоятельство соответствует результатам экспериментов по теплообмену в околокритических средах, проведенных на аппаратуре ALI E-1 в земных условиях, согласно которым головная часть струи, восходящей от нагревательного термистора, распространяется с почти постоянной скоростью, слабо зависящей от Т - Т. [26]. Таким образом, в малой околокритической окрестности [c.89]

Теплообмен в условиях естественной конвекции осуществляется при местном нагревании или охлаждении среды, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве. Этот вид конвективного переноса тепла играет преимущественную роль в процессах отопления помещений и имеет значение в различных областях техники. Например, нагревание комнатЬого воздуха отопительными приборами, а также нагревание и охлаждение ограждающих конструкций помещений (стены, окна, двери и пр.) осуществляется в условиях естественной конвекции, или так называемого свободного потока. Естественная конвекция возникает в неравномерно нагретом газе или жидкости, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве, и может влиять на конвективный перенос тепла в вынужденном потоке среды. В больших масштабах свободное перемещение масс среды, вызванное различием ее плотностей в отдельных местах пространства, осуществляется в атмосфере земли, водных пространствах океанов и морей и т. д. За счет естественного движения нагретого воздуха в зданиях осуществляется его вентиляция наружным воздухом. Исследованием свободной конвекции занимался еще М. В. Ломоносов, который применял подъемную силу нагретых масс воздуха для устройства вентиляции шахт, а также для перемещения газов в пламенных печах. К настоящему времени достаточно полно изучен естественный конвективный теплообмен для тел простейшей формы (плита, цилиндр, шар), находящихся в различных средах, заполняющих пространство больших размеров по сравнению с размерами самого тела. Этот вид теплообмена подробно изучался в СССР академиком М. В. Кирпичевым и его сотрудниками. [c.323]

Характерный масштаб времени для каждой области определяется из условия одинаковости порядков соответствующих конвективных производных или отношением характерной длины к характерной скорости. При одинаковой протяженно сти наименьшая продольная скорость характерна для области 3, поэтому характерное время здесь будет наибольшим. Используя оценки, полученные в предыдущем параграфе, можно найти оценку характерного времени для пристеночной области Мед . Ниже рассмотрены нестационарные течения, характеризующиеся временем At Мед , т. е. нестационарые течение в области 3 и квазистационарные течения в областях 1 и 2. [c.275]

Для уравнений, описывающих другие течения жидкости, более подходящими могут оказаться другие масштабы времени. Например, в задаче об устойчивости естественной конвекции У. Кроули [1968] вводит четыре характерных времени, связанные с диффузией, конвекцией, средним градиентом вихря и архимедовой силой. Однако для наших целей будет достаточным уравнение (2.12), основанное на конвективном масштабе времени. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...