Собственная ширина спектральной линии

Подсчитаем порядок интерференции, в котором работает система, имеющая, например, расстояние d = 5 мм. В соответствии с условием максимумов получим, что в этом случае для X = 500 нм и ф = 0 fe = 20 000. Свободный спектральный интервал АХ в этом частном случае равен 0,025 нм. Эта величина определяет требования к степени монохроматичности исследуемого излучения в пределах малого интервала АХ можно исследовать сверхтонкую структуру излучения или изучить собственную ширину спектральной линии в излучении разряда. На рис. 3.7.16 изображено распределение интенсивности в интерференционной картине и системе интерференционных колец. [c.205]

В поле зрения получится светлая полоска с распределением интенсивности, показанным на рис. 527, й. Расплывчатость полоски —или, как ее называют оптики, ширина линии —здесь в отличие от случая 4 определяется не решеткой, а приходящим светом собственная ширина спектральной линии) она обратно пропорциональна продолжительности обрывка X. Частота (Ое меняется на протяжении полоски. Чем меньше продолжительность обрывка, тем больше отличие в цвете краев полоски. Колебание в каждом месте полоски тем ближе к синусоидальному (хаотическая модуляция в нем тем медленнее), чем больше хд. [c.561]

Попутно мы здесь приходим другим путем к тому критерию применимости синусоидальной идеализации, который следует из сказанного в гл. X, 5 она применима при условии, что колебания, приходящие от различных элементов решетки, когерентны. Мы можем теперь выразить этот критерий так синусоидальная идеализация применима, если решетка не разрешает синусоидальные компоненты хаотически модулированного колебания, т. е. если ее разрешающая сила мала по сравнению с со/Аш, где До) — собственная ширина спектральной линии. [c.562]

От чего зависит собственная ширина линии Ответ на этот вопрос легко получить, переведя содержание гл. X, 5 на спектральный язык. Заметим, что интерференционное измерение длины цуга —это не что иное в переводе на спектральный язык, как измерение собственной ширины спектральной линии, связанной с длиной цуга Ь и его продолжительностью соотношением [c.563]

Собственная ширина спектральной линии 562 [c.570]

Ошибки измерения, вызванные фотометрическими погрешностями, зависят от порога контрастной чувствительности глаза, ширины входной щели спектроскопа, ширины спектральной линии, интенсивности излучения используемой линии и фона сплошного спектра пламени и значения измеряемой температуры. Соответствующая погрещность может быть весьма значительной, особенно при использовании слабых линий и при интенсивном фоне сплошного спектра в собственном излучении пламени, а также при измерениях в инфракрасной части спектра. [c.373]

Теория, излагавшаяся в этой книге, также была приспособлена к исследованию установившихся процессов. Использование метода функций Грина и корреляционных функций опирается на метод адиабатического включения взаимодействия в бесконечном прошлом. В этом случае даже при слабом затухании собственные возбуждения в системе успевают затухнуть и остаются только вынужденные, обусловленные внешним возмущением. Быстрые релаксационные процессы определяют ширины спектральных линий. [c.582]

Наиболее существенны инструментальные искажения спектральных линий при работе в ИК-области спектра, где спектральный интервал, выделяемый монохроматором, велик из-за малой чувствительности приемников, а собственная ширина колебательных полос поглощения мала. Поэтому количественный анализ на призменных ИК-спектрофотометрах довольно сложен и проводится по градуировочным графикам. [c.98]

Описываемая выражением (1.92) форма спектральной линии излучения называется лоренцевским контуром (рис. 1.23). Кривая имеет резкий максимум при (о=(1)о, т. е. на частоте собственных колебаний в отсутствие затухания. Уширение спектра излучаемых частот обусловлено радиационным затуханием свободных колебаний осциллятора. Интенсивность излучения уменьшается вдвое для частот, отличающихся от шо на у= /т. Отсюда для ширины линии на половине высоты находим Л(о = 2у=2/т. Это значит, что в случае затухающего осциллятора ширина полосы излучаемых частот Лу связана с характерной длительностью цуга т тем же соотношением (1.89) Лгт- 1 чем меньше длительность процесса испускания, тем шире спектр частот.Так как А(о=27<С(Оо, то излучаемый свет является квазимонохроматическим. На рис. 1.23 масштаб не выдержан — ширина лоренцевского контура сильно преувеличена. [c.53]

Однако вопросы, связанные с контуром уровней энергии и спектральных линий простых систем, со смещением и уширением уровней под действием излучения накачки, с нерезонансным рассеянием и аналогичные им полностью выходят за рамки этого метода. Уравнения (2.23) в общем случае не следуют из уравнений квантовой электродинамики. Их можно получить используя специальные предположения, которыми ограничивается область их применимости. Скоростные уравнения (2.23) справедливы при условии, что падающее излучение или вовсе отсутствует, или достаточно широкополосно, а средние частоты полос совпадают с собственными частотами исследуемого вещества. Ими также можно пользоваться, если облучение вещества происходит узкополосным излучением в условиях, когда уровни энергии обладают большой шириной, например, когда это колебательные уровни сложных молекул. [c.68]

Наблюдаемая спектральная линия постепенно превратится в такую, которая изображена на рис. 527, б. Здесь ширина линии уже не зависит от решетки, а определяется целиком источником (собственная ширина линии). Анализ этой линии с помоп ью спектрального прибора, если его разрешаю-ш ая сила превышает разрешаюш ую силу нашей решетки, показал бы, что в различных частях линии свет имеет различную частоту и всюду более высокую степень монохроматичности, чем свет, падаюш ий на решетку. [c.563]

Для того чтобы можно было наблюдать расп епление линий при эффекте Зеемана или комбинационном рассеянии, а также всякую другую спектральную тонкую структуру (тонкой структурой называется наличие нескольких линий с близкими несуш ими частотами), необходима не только достаточно большая разрешаюш ая сила спектральной аппаратуры, но и достаточно малая собственная ширина линий. [c.563]

В тех случаях, когда для возбуждения рассеянного света применяются такие источники, как лампы, работающие на одном изотопе ртути, или лазеры с предельно узкой спектральной линией,, зависимость собственной ширины линии тонкой структуры от угла рассеяния приобретет существенное значение. [c.89]

Гц, а ширина линии лазерных переходов в различных активных средах лежит в пределах от Асо/2я 10 Гц (в газах при низком давлении) до Асо/2я 10 —10 Гц (в красителях и твердых телах), то возможен и такой случай, когда в зависимости от типа лазера в лазерном резонаторе может усиливаться лишь малое число аксиальных мод но в других случаях число усиливающихся мод может достигать и нескольких десятков тысяч. При многих применениях бывает необходимо работать лишь с определенным, по возможности малым числом мод или даже с одной-единственной модой. Для поперечных мод это достигается сравнительно просто благодаря различиям в дифракционных потерях. Например, в резонаторе можно поместить дополнительную диафрагму, чем создается большое возрастание дифракционных потерь высших поперечных мод. Селекцию-отдельных аксиальных мод можно выполнить с помощью, например, такого селектора частоты, каким является дополнительный эталон Фабри—Перо. Напротив, для генерации ультракоротких световых импульсов следует всемерно увеличивать число> аксиальных собственных колебаний. Это требует применения материалов, обладающих возможно более широким спектральным контуром усиления, поскольку в этом случае можно избежать подавления аксиальных мод, обусловленного спектральной зависимостью коэффициента усиления. [c.57]

В Не—Ке-лазере может быть получена генерация на следующих длинах волн 3,39, 1,15 и 0,63 мкм. Ширина спектральной линии, испускаемой гелий-неоновым лазером, определяется рассмотренным ранее эффектом Допплера Однако резонатор вырезает значительно более узкие линии, соответствующие собственным частотам резонатора бУрез (рис. 3.5). Усиление может возникнуть на большом числе [c.33]

Ушпрение спектральных линий обусловлена рядом причин — прежде всего радиационным затуханием, присущим каждой излучающей системе. Собственные ко, 1ебания излучающей системы должны быть затухающими, т. к. при излучении система теряет энергии). Но затухающее колебание не является монохроматическим, а содержит целый набор (непрерывный спектр) частот ш. Согласно квантовой теории, радиационное затухание приводит к сокращению времени жизпи возбужденного состояния и, следовательно. к радиационному уширению уровней (см. Ширина уровней). [c.419]

Несмотря на низкие энергетические характеристики, не позволяющие использовать Не — Ne-лазвр в термической и селективной технологии, он является самым распространенным газовым лазером. Причина такой популярности обусловлена прежде всего его уникальными спектральными характеристиками. Благодаря низкому давлению газа, ширина линии излучения Не — Ые-лазе-ра определяется эффектом Доплера и согласно (1.38) составляет 10 Гц. При характерных длинах лазера ( 10 см) расстояние между собственными частотами резонатора [см. (2.13)] составит также 10 Гц. Поэтому Не — Ne-лазср позволяет осуществлять одночастотную генерацию на одной продольной моде и обладает исключительно высокой монохроматичностью и стабильностью излучения (Av/vo 10 ). Эти качества, а также возможность генерации в видимом диапазоне длин волн делают Не — Ne-лазер незаменимым элементом во многих оптических устройствах, предназначенных для измерения расстояний, контроля размеров, лазерной связи и научных исследований. Очень часто Не — Ne-лазер используется в качестве вспомогательного оборудования для юстировки и визуализации положения луча в других лазерных системах. Большой интерес вызывают появившиеся в последнее время сведения о возможности эффективного использования Не — Ne-лазеров в медицине. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...