Эффективная масса в полуметаллах

Эффективная масса т может сильно меняться от металла к металлу, но Ро имеет один порядок для всех металлов (исключая полуметаллы), а именно ля/а (где а—период решетки, который, как известно, мало различается у разных веществ). Для обычных металлов т —величина порядка массы свободного электрона, но для переходных металлов, где внутренние оболочки не заполнены, масса т иная. [c.35]

Из табл. 2 видно, что модель свободных электронов при Ыа равном числу валентных электронов на атом, дает хорошее приближение для всех рассмотренных металлов соответственно их можно назвать веществами типа электронного газа. Из табл. 2 ясно, что эффективная масса гпе в этих металлах не сильно отличается отт. Это означает, что ни периодический потенциал ионов, ни взаимодействие электронов друг с другом или с фононами не оказывают существенного качественного влияния на электронную часть теплоемкости. Количественно влияние всех этих неучтенных взаимодействий действительно оказывается небольшим, и теоретикам еще предстоит понять, почему это так. Столь хорошего соответствия теории с опытом не наблюдается ни для полуметаллов типа В или 5Ь, ни для переходных металлов. В обоих этих случаях влияние периодического потенциала, по-видимому, очень велико и его следует принять во внимание с самого начала, если мы надеемся добиться согласия теории с опытом. [c.88]

При НИЗКИХ температурах все состояния зоны проводимости, лежащие ниже уровня Ферми, заняты и существует четко определенная ферми-поверхность. В приближении эффективной массы эта поверхность представляет собой эллипсоид, и, как показано, такое приближение хорошо описывает форму наблюдаемой поверхности. Подобным же образом эллипсоидальную форму имеет и дырочная поверхность, причем полный объем внутри ее равен объему, заключенному внутри электронной поверхности. Полуметалл ведет себя подобно металлу с ферми-поверхностью в виде тонкой щепочки, и для ее изучения применимы те экспериментальные методы, которые описаны в п. 6 5. Большое количество экспериментальных результатов было получено, в частности, для висмута [241. [c.170]

Из формулы (13) видно, что плазменная частота сОр зависит в первую очередь от концентрации электронов N в полупроводниках и полуметаллах, где N может понижаться до величины лорядка 10 , плазменная частота может оказаться в микроволновой области (10 сек ), особенно для электронов, эффективная масса которых значительно меньше массы свободного электрона ). Плазменные колебания наблюдаются в металлах в тех случаях, когда в системе имеется энергия, достаточная для их возбуждения, например, когда в металл извне инжектируются быстрые электроны. [c.75]

Электромагнитное поле в металлах и полуметаллах резко неоднородно. Можно считать (в основном приближении т = оо), что оно проникает в металл на 1лу-бину с к и н -с л о я 0 с/Шо, где = У Аппе /т.ц— плазменная частота (см. Плазма твердых тел, Скин-эффект), т — масса свободного электрона. В хороших металлах (число электронов атом) o , 10 —10 ем в полуметаллах, напр. у Bi, Oq 10 . Радиус ларморовой орбиты электронов, обратно пропорциональный полю П (см. Эффективная масса), сравним с лишь в полях Н 10 — [c.398]

Гораздо более благоприятны условия для наблюдения квантовых эффектов в полуметаллах и узкозонных полупроводниках, например, висмуте и антимониде индия — веществах, характеризующихся малыми величинами как эффективной массы свободных носителей заряда т = 0,01 то) так и энергии носителей Е = Ю эВ). Длина волны де Бройля в этих материалах Хд = 100 нм, поэтому квантовые эффекты отчетливо проявляются в кристаллах и пленках толщиной 0.0 d = 100—200 нм. [c.40]

Многие электронные свойства, однако, полностью определяются состояниями, находящимися вблизи ферми-поверхности, а в полуметаллах уровень Ферми расположен очень близко к краю валентной зоны и зоны проводимости (для висмута, например, разность между ними составляет 0,02 эВ). Поэтому можно воспользоваться разложением около экстремальных точек и применять метод эффективной массы, хотя отклонения от параболичности здесь несколько большие, чем для многих полупроводников. [c.169]

R3 теорема Лиувиля I 225, 385 теория явлений переноса Т 245—263 уравнения движения I 221 Фазовое пространство I 225 С.и. также Блоховские электроны Орбиты Полуметаллы I 304, 305 и полупроводники I 304 fr) теплоемкость I 307 (с) эффективная масса носителей тока I 206 (с) Полупроводники II 184—232 валентные зоны II 185 время рекомбинации II 223 (с) пырождпнньте ТТ 195 геперация погителей II 222 диамагнетизм (в. легированных полупроводниках) И 282 [c.405]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...