Методы гриновских функций (в квантовой

Методы гриновских функций (в квантовой теории поля) I 331 и сверхпроводимость II 342 и теория ферми-жидкости I 349 и фононы в металлах II 145 (с) и экранированное обменное взаимодействие I 344 [c.401]

Подведем итоги. Мы убедились в том, что с точки зрения общей теории неравновесных процессов стандартный метод временных функций Грина основан на граничном условии полного ослабления корреляций в отдаленном прошлом, которое эквивалентно граничному условию Боголюбова к цепочке уравнений для классических функций распределения или квантовых многочастичных матриц плотности. Как мы знаем, при таком выборе граничного условия корреляционные эффекты проявляют себя как эффекты памяти в кинетических уравнениях. Поэтому марковские кинетические уравнения, получаемые в стандартном методе функций Грина, применимы только к системам, которые достаточно хорошо описываются в рамках модели слабо взаимодействующих квазичастиц. Для систем с сильными корреляциями нужно вводить новые граничные условия, учитывающие динамику корреляций в системе. Обратим внимание на то, что предельные значения (6.3.108) временных функций Грина выражаются через квази-равновесные функции G , в которых усреднение производится со статистическим оператором зависящим от времени через макроскопические наблюдаемые Р У. Таким образом, соотношение (6.3.108) показывает, что в общем случае предельные гриновские функции зависят от макроскопической эволюции системы. Иначе говоря, уравнения движения для временных гриновских функций должны рассматриваться совместно с уравнениями переноса для Р У. В параграфе 4.5 первого тома был рассмотрен пример такого объединения квантовой кинетики с теорией макроскопических процессов в методе неравновесного статистического оператора. Соответствующая техника в методе функций Грина пока не разработана, так что читателю предоставляется возможность внести свой вклад в решение этой проблемы. [c.62]

В настоящей главе мы, прежде всего, покажем, как методы квантовой теории поля позволяют обосновать положения общей теории ферми-жидкости. Мы рассмотрим для этой цели систему ферми-частиц с произвольными короткодействующими силами взаимодействия при Т—0. Свойства гриновской функции в этом случае были рассмотрены в 7. В частности, там было установлено, что возбуждениям типа частиц соответствует полюс функции 0 в нижней полуплоскости вблизи действительной положительной полуоси комплексной переменной е ), а дыркам — полюс Од в верхней полуплоскости вблизи полуоси е < 0. Поскольку обе эти функции получаются как аналитические продолжения О-функции с разных действительных полуосей переменной е, то можно утверждать, что в окрестности точки е = 0, р — Ро функция О имеет вид [c.208]

Система уравнений. Для исследования вида спектра вблизи пороговой точки воспользуемся изложенными выше методами квантовой теории поля, т. е. будем искать вид гриновской функции вблизи точки окончания спектра, поскольку сам спектр определяется полюсами функции Грина. Физически [c.306]

Рассмотрим теперь подробно свойства спектра в точках, где возможен распад возбуждений (пороговые точки). Исследование производится методами квантовой теории поля. Необходимо выяснить особенность гриновской функции возбуждения О р) вблизи порога распада (р — 4-им-пульс с компонентами е, р). Взаимодействие между возбуждениями предполагается имеющим трехчастичный характер. Соответствующая вершинная часть есть Г (/ <7 р — д). Гриновская функция 0 р) выражается через нулевую функцию 0() р) для свободного возбуждения и вершинную часть Г уравнением Дайсона [c.35]

Мы не станем обсуждать ни одной из многочисленных попыток создания подлинно систематической теории электрон-электронных взаимодействий. Такие работы обычно относятся к задаче многих тел, для решения которой в последние годы используются методы квантовой теории поля, или гриновских функций. [c.331]

Методы гриновских функций (в квантовой теории поля) 1331 и сверхпроводимость II342 и теория ферми-жидкости 1349 и фононы в металлах II145 (с) и экранированное обменное взаимодействие 1344 Механический эквивалент теплоты II56 (с) [c.421]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...