Энергия процесса перезарядки МСГ

Наконец, очень быстрые нейтроны (с энергией в сотни мегаэлектронвольт) получаются в процессах перезарядки протона и в реакции срыва (см. 71, л. 1). [c.286]

Зависимость сечений N—iV)-рассеяния от изотопического спина связана с относительной ролью во взаимодействии процесса перезарядки. При не слишком высоких энергиях, когда относительная роль перезарядки велика, зависимость от изотопического спина должна быть существенной. С ростом энергии относительное значение перезарядки падает, ввиду того что число каналов взаимодействия растет, а сечение ограничено (сравните аналогичную ситуацию для ядерных реакций, описанных в первом томе). В связи с этим зависимость сечений от изотопического спина сглаживается и исчезает. [c.85]

Зсг,-р —<т +р)/2, аз/2 = а +р. (112.17) Заметим, что все результаты, полученные до сих пор, относятся только к упругим процессам рассеяния к р к р и п р п р и процессу перезарядки л р тгп, т. е. справедливы для энергии первичных пионов Г, <300 МэВ. Однако результат (112.17) можно обобщить на полные сечения (п —/ )- и п —р)-взаимодействий, если воспользоваться оптической теоремой [c.236]

Особенно четко изотопическая инвариантность выступает при рассмотрении наиболее элементарного , если так можно выразиться, процесса — процесса рассеяния ядерного кванта (я-ме-зона) на нуклоне. Рассеяние я -мезонов на протоне может быть записано схемой я++ р->я" + р. Для рассеяния я -мезонов на протоне, кроме аналогичной схемы + р- п + р, имеется еще одна, которая изображает процесс, сопровождающийся перезарядкой я -мезона и нуклона я тЬ р-> я° Ч-п. На рис. 252 изображены результаты опыта по изучению сечения рассеяния я—мезонов с энергией до 20 Гэв на протонах. [c.587]

Пучковый нагрев. Широко используются для Н. п. пучки атомов водорода (и его изотопов) с энергией от десятков кэВ до неск. МэВ. Применяются именно атомарные, а не ионные пучки, т. к. они легко проникают в сильное магн. поле. Попадая в плазму, быстрые атомы превращаются в воны (вследствие ионизации и перезарядки) и, т. к. их ларморовский радиус мал по сравнению с поперечным размером плазмы, остаются в ней и постепенно передают свою энергию частицам плазмы в результате кулоновских столкновений. Энергию пучка подбирают из условия, чтобы глубина проникновения быстрых атомов в плазму, определяемая процессами ионизации и перезарядки, была сравнима с характерным размером плазмы. Для получения атомарных пучков сначала в газоразрядном ионном истопнике создают медленные ионы водорода (или его изотопов), затем их ускоряют до нужной энергии и, наконец, пропускают через перезарядную мишень (обычно облако газообразного водорода), где быстрый ион нейтрализуется в реакции перезарядки. [c.237]

ПЕРЕЗАРЯДКА ПОПОВ — элементарный процесс взаимодействия положительного иона с нейтральным атомом (молекулой) газа, при к-ром один из электронов нейтральной частицы переходит к иону. П. и. происходит по схеме А+ В А - - В (верх, индексы указывают заряд частицы). Если при П. и. внутр. энергия систе.мы взаимодействующих частиц не меняется, то перезарядка паз. резонансной. Обмен электроном между атомарным ионом и атомом того же элемента (или между молекулярными ионом и молекулой того же вещества) — пример такой симметричной резонансной перезарядки. [c.557]

Далее ток в контуре, сохраняя свое направление, постепенно уменьшается до нуля. При этом заряд конденсатора и напряжение на нем вновь достигают максимальных значений. Однако знаки зарядов пластин и направление электрического поля между ними противоположны. Таким образом, в результате явления самоиндукции происходит перезарядка конденсатора. Затем процессы идут в обратном направлении. В результате в контуре возникнут электрические колебания. Эти колебания будут продолжаться до тех пор, пока энергия, запасенная конденсатором, не израсходуется на преодоление активного сопротивления контура. [c.99]

Действительные циклы д. в. с. отличаются от идеальных наличием дополнительных тепловых потерь вследствие теплообмена между стенками и газом, введением вместо процесса подвода тепла процесса сгорания топлива и наличием насосных потерь, связанных с перезарядкой цилиндров, так как для осуществления каждого следующего цикла требуется замена использованного рабочего тела новым. Такие циклы называют разомкнутыми с присущими им дополнительными потерями тепловой энергии, связанными с изменением теплоемкости рабочего тела. [c.259]

Механизмы диссипации энергии в актах захвата. Быстрые и медленные электронные состояния. В актах захвата свободного носителя заряда на центр локализации освобождается энергия, которая должна быть передана какому-то третьему участнику процесса кристаллической решетке, другому свободному носителю, кванту света (излучательный захват). На поверхности твердого тела, помимо указанных выше, могут протекать такие процессы, как колебательное или электронное возбуждение адсорбированных молекул, их десорбция и т.п. Темп диссипации избыточной энергии в значительной мере определяет величину сечений захвата электрона или дырки на тот или иной центр и, соответственно, характерное время его перезарядки. Как упоминалось выше, по временам взаимодействия с разрешенными зонами центры захвата делят на быстрые и медленные (см. раздел 2.4.2). Поскольку время перезарядки центра локализации зависит не только от сечения захвата, но и от концентрации свободных [c.89]

Зависимость сечения (N — Л )-рассеяния от изотопического спина связана с относительной ролью во взаимодействии процесса перезарядки (переориентации вектора Т). При не слишком высоких энергиях, когда относительная роль перезарядки велика, зависимость от изотопического спина должна быть существенной. С ростом энергии отно-. -п 2 сительное значение перезаряд- [c.535]

Видно, что в диапазоне времени 1 с - 17 мин зависимости Qs f) спрямляются в координатах lgA055 и причем во всем температурном интервале Ti = Т. Следовательно, величина Д в соотношении (6.5) по физическому смыслу не что иное, как средняя энергия активации процесса перезарядки МСГ [c.195]

Так как антинейтронов в процессе перезарядки возникает очень мало (0,003 на р), то описанный отбор импульсов может быть затруднен из-за наложения ряда малоэнергичных, но чаще возникающих импульсов от нейтральных ЛГ-мезонов и нейтронов. Для более точного отделения импульсов, вызванных антинейтронами, от фоновых сопоставлялись результаты, полученные в конвертере К и счетчике ЧС. На рис, 365, изображена экспериментальная кривая распределения числа импульсов в ЛГ в зависимости от их величины для тех случаев, когда в ЧС возникает импульс от нейтральной частицы. Из рисунка видно, что большая часть импульсов в К имеет энергию е<100МэВ. Эта энергия и была выбрана в качестве граничной энергии, отделяющей случаи возникновения антинейтронов от фоновых случаев аннигиляции антипротона. (Штриховая кривая на рис. 365 соответствует прохождению антипротона через конвертер без взаимодействия.) [c.120]

При энергиях дейтонов, значительно превышающих 100 кэВ, перезарядка полошит, ионов становится неэффективной. Для получения атомарных пучков с большей энергией используются отрицат. ионы водорода они также извлекаЕотся из спец, ионного источника, ускоряются, а затем обдираются до нейтральных атомов в газовой мишени. Таким способом получают пучки атомов с энергией в сотни кэВ и планируют получать пучки с энергией св. 1 МэВ. Достоинством метода Н. п. атомарными пучками является хорошая контролируемость процесса нагрева, недостатком — высокая стоимость соответствующих систем нагрева (особенно при больших энергиях инжекции). [c.237]

В 1980-х гг. появилась гипотеза о круговороте плазмы в. магнитосфере Земли. Эксперим. подтверждение этой гипотезы получено при измерениях ионного состава Р. п.— среди энергичных частиц зарегистрирована значит, доля ионосферных ионов (ионов кислорода и молекулярных ионов). Хотя мн. аспекты процессов ускорения и переноса частиц в магнитосфере недостаточно ясны, в первом приближении Р. п. можно считать промежуточным резервуаром накопления энергичных частиц, перемещающихся по энергетич. шкале в процессе круговорота . Предполагается, что круговорот плазмы в магнитосфере Земли происходит по следующей схеме. В полярных областях вдоль открытых силовых линий геомагн. поля, уходящих в удалённые области магнитосферы, ионосферные ионы и электроны с энергией неск. эВ (превышающей их тепловую энергию) испаряются из плотных слоёв атмосферы, преодолевая гравитац. притяжение Земли (т, и. полярный ветер). Попадая в плазменный слой хвоста магнитосферы, эти частицы ускоряются до энергий порядка неск, кэВ и вовлекаются в конвективное движение плазмы к Земле, На внеш. границе Р. п. (на геоцентрич. расстояниях 6—10 На, Нд — радиус Земли) большие квазистационарные электрич. поля и сильно неоднородные магн. поля увеличивают энергию частиц ещё на один-два порядка. Далее, перемещаясь ближе к Земле, в район максимума потоков частиц Р, п. (2—5 На), в результате, рассеяния на колебаниях электрич. и магн. полей, частицы попадают в область всё более сильного магн. поля, испытывая индукд, ускорение вплоть до энергий в сотни МэВ. Те же процессы рассеяния, к-рые приводят к радиальному перемещению частиц к Земле, обусловливают их попадание в конус потерь (см. Магнитные ловушки). Он определяется соотношением между полем в вершине силовой линии (в экваториальной плоскости) и нолем вблизи торца геомагн. ловушки (в верх, слоях атмосферы). Частицы, у к-рых достаточно велика продольная (по отношению к магн. полю) компонента скорости при движении вдоль силовой линии, попадают в плотные слои атмосферы. Здесь они сталкиваются с ионами или нейтральными атомами и тормозятся, теряясь среди тепловых ионов. После переноса в полярные области заряж. частицы готовы вновь стать полярным ветром и начать новый цикл, Помимо высыпания в верх, атмосферу др. механизмом потерь является перезарядка энергичных частиц (см. Перезарядка ионов) на нейтральных атомах экзосферы. Этот процесс особенно важен для долгоживущих энергичных частиц. В целом различия в механизмах ускорения и потерь разных составляющих Р. п.— электронов, протонов и др. частиц — настолько [c.208]

В системах замкнутого типа токамак, стелларатор) уход частиц на стенки тороидальной установки поперёк продольного магн. поля также затруднён и происходит за счёт замагниченной диффузии и перезарядки. Нагревание плазменного шнура в токамаке на нач. стадиях процесса осуществляется протекающим по нему кольцевым током. Однако по мере повышения темп-ры джоулев нагрев становится менее эффективным, т. к. сопротивление плазмы быстро падает с ростом темп-ры. Для нагревания плазмы св. 10 К при.меняются методы высокочастотного нагрева или ввод энергии в плазму с помощью быстрых нейтральных частиц (см. Нагрев плазмы). [c.232]

Атомарные ионы 0+, которые образуются в верхних слоях атмосферы под действием ультрафиолетового излз ения Солнца, рекомбинируют медленно, перезарядка же с последующей диссоциативной рекомбинацией 0 является гораздо более быстрым процессом. Константы скоростей реакций перезарядки, идущих с выделением энергии, оцениваются [93] как [c.353]

В открытых ловушках уход ч-ц из рабочей зоны поперёк силовых линий на стенки установки затруднён, он происходит либо в ходе процесса замагнич. диффузии (т. е. очень медленно), либо путём перезарядки на ч-цах остаточного газа (см. Перезарядка ионов). Уход плазмы вдоль силовых линий также замедлен благодаря наличию областей усиленного магн. поля (т. н. магнитных зеркал или магнитных пробок ), размещённых на открытых концах ловушки. Заполнение ловушек плазмой обычно Производится путём инжекции плазменных сгустков или пучков ч-ц, обладающих большой энергией (подробнее см. Магнитные ловушки). [c.785]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...