Поле гравитационное промежуточное

ГРАВИТАЦИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ элементарных частиц — тип фундам. взаимодействий (наряду с сильным, эл.-магн. и слабым), к-рый характеризуется участием гравитац. поля (поля тяготении) в процессах взаимодействия. По совр. представлениям, любое взаимодействие частиц осуществляется путём обмена между ними виртуальными (или реальными) частицами — переносчиками взаимодействия. Так, переносчиком эл.-магн. взаимодействия является квант эл.-магн. ноля — фотон, переносчиком слабого взаимодействия в совр. объединённой теории электрослабого взаимодействия — промежуточные векторные бозоны.. Предполагается, что сильное взаимодействие переносят глюоны, склеивающие кварка внутри адронов. Для [c.524]

Промежуточное гравитационное поле Земли Рассмотрим следующую функцию координат , т), [c.32]

ПРОМЕЖУТОЧНОЕ ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ 33 [c.33]

В дальнейшем гравитационное поле, потенциал которого определяется формулами (1.9.8), (1.9.5), (1.9.10), будем называть промежуточным гравитационным полем Земли. Такое название объясняется тем обстоятельством, что потенциал W имеет промежуточный характер между потенциалом истинной Земли и потенциалом Земли шарообразной. [c.34]

ПРОМЕЖУТОЧНОЕ ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ 35 [c.35]

В 1.9 мы ввели промежуточное гравитационное поле Земли, потенциал которого определяется формулой (1.9.1) или (1.9.8). Пусть теперь [c.42]

Теперь о промежуточном гравитационном поле Земли. В гравиметрии гравитационное поле Земли обычно разбивают на две части нормальную и аномальную. Под нормальным гравитационным полем понимают поле некоторой идеализированной Земли, потенциал которого содержит наиболее значительные члены разложения нулевого, первого и некоторые члены второго порядка относительно сжатия Земли. В аномальный потенциал включают члены второго порядка и выше. В этом отношении введенное в 1.9 промежуточное гравитационное поле Земли может рассматриваться как нормальное поле. Главное же отличие промежуточного потенциала ] от других нормальных потенциалов заключается лишь в том, что он позволяет строго проинтегрировать дифференциальные уравнения движения спутника. [c.44]

Квантово-релятивистская модель. Система состоит из микрочастиц. Передача взаимодействия между микрочастицами с отличной от нуля массой осуществляется другими частицами — квантами поля. Взаимодействие состоит в том, что две частицы обмениваются третьей — переносчиком взаимодействия. Для электромагнитного взаимодействия им является фотон, сильного —глюоны, л-мезоны, а слабого — промежуточные бозоны (и +,, 1°). Что касается гравитационного взаимодействия, то его проявления на микроуровне экспериментально не обнаружены, а предполагаемый переносчик — гравитон — не найден. [c.19]

Глава 7 имеет прикладной характер. Полученные в предыдущих главах результаты применяются для расчета траекторий к Луне и планетам Солнечной системы. Обсуждаются способы точного и приближенного построения таких траекторий. Определяются оптимальные даты старта и потребная характеристическая скорость. Приводятся траектории последовательного облета группы планет с использованием гравитационного или активно-гравитацион-ного маневров в поле притяжения промежуточной планеты. [c.8]

На Г. к. могут существенно влиять вращение кол-лапсируюш,его объекта и его магн. поле. При сохранении момента кол-ва движения и магн. потока скорость вращения и маги, поле возрастают в процессе сжатия, что может, вообще говоря, изменить картину Г. к. не только в количественном, но и в качественном отношении. Напр., в отсутствие сферич. симметрии становятся возможными потери энергии путём излучения гравитационных волн. Достаточно сильное нач. вращение может привести к остановке Г. к. на промежуточной стадии, когда дальнейшее сжатие окажется воз-можныл лишь при наличии к.- л. механизмов потери момента количества движения или при фрагментации объекта на сгустки меньших размеров. Количественная теория Г. li. с учётом вращения и (или) магн. поля только начинает своё развитие и опирается на достижения совр. вычислит, математики. Результаты, полученные для Г. к. без учёта вращения и магн. поля, имеют тем не менее важное прикладное значение и являются в ряде случаев, по-видимому, хорошим приближением к действительности. [c.531]

По своему содер канию книга разделена на 10 глав. Первая глава имеет в известной степени вводный характер. В ней приводятся основные сведения из теории потенциала, выводится разложение потенциала притяжения Земли по сферическим функциям, даются различные формы записи геопотенциала, используемые на практике. Здесь же вводится понятие о промежуточном гравитационном поле Земли. [c.8]

Недостатки всех промежуточных потенциалов заключаютс.ч в следующем. Все они зависят не только от характеристик гравитационного поля Земли, но и от элементов орбиты (большая полуось, эксцентриситет, наклон) спутника. Поэтому точность аппроксимации для разных орбит будет разной. Во всех случаях возмущающая функция содержит коротко-периодические члены первого, порядка относительно /2. Следовательно, промежуточные орбиты не учитывают этих возмущений, и их нужно определять методами теории возмущений. [c.581]

В этом параграфе будет рассмотрен другой тип аппроксимирующих выражений для потенциала притяжения Земли. Эти выражения были предложены Р. Барраром [29], Дж. Винти [30] и М. Д. Кисликом [31]. Все они обладают двумя важнейшими свойствами. Во-первых, они отличаются от потенциала реальной Земли членами порядка выше первого относительно сжатия. Во-вторых, дифференциальные уравнения движения в гравитационном поле, определяемом аппроксимирующими потенциалами, строго интегрируются в квадратурах. В отличие от промежуточных потенциалов, рассмотренных в предыдущих параграфах, они зависят только от постоянных гравитационного поля Земли, и не зависят от элементов орбиты спутника. Возмущающая функция в этом случае не содержит второй зональной гармоники. [c.581]

Аналогично для упругих тел, ТЧ которых определяется в (10.230), законы сохранения (10.223) приводят к уравнениям движения (10.245) для произвольно малой части вещества, для которой, помимо гравитационной силы, следует учитывать еще упругую 4-силу Уравнения движения для упругих тел оказываются следствием уравнений гравитационного поля. Можно ожидать, что это будет справедливо и при наличии других сил. Как было подчеркнуто в начале 6.1, конечная скорость распространения любых взаимодействий приводит к необходимости рассмотрения промежуточного поля для описания взаимодействия двух разделенных тел. Возникающая при этом соответствующая 4-сила должна быть равна дивергенции тензора энергип — импульса промежуточного поля. С другой стороны, этот тензор вносит вклад в полный тензор Г, стоящий в правой части уравнения гравитацрюнного поля. Например, в случае электромагнитных сил, действующих на заряженное упругое тело, тензор Г должен быть суммой выражений (10.230) и (10.305). Тогда закон сохранения (10.223), вытекающий из (11.13), снова приведет к уравнению движения для малой части тела в форме выражения (10.245). Однако теперь, как видим, в правой части уравнения должна стоять сумма упругой силы/ 6V и электромагнитной силы /сбУ из (10.304). [c.305]

В особый класс выделяются фотоны — кванты элект-рсмагнитного поля (У.5.1, VI.5.1.2°). Сюда же можно отнести гипотетические гравитоны — кванты гравитационного поля. Фотоны и гравитоны играют еще одну чрезвычайно важную роль, являясь переносчиками электромагнитного и гравитационного взаимодействий соответственно (VI.5.6). В этот класс мы включили также промежуточные бозоны — переносчики слабого взаимодействия. [c.516]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...