Диффузионные блуждания

Диффузионное парообразование 576 Диффузионные блуждания 584 Длительная прочность 97, 106, 383 [c.1644]

К диффузионному растеканию жидкости приводят блуждания вдоль поверхности твердого тела. Поэтому естественно охарактеризовать состояние каждого адсорбированного п-го слоя функцией Un и передающей отношение количества занятых мест на 1 см в п-м слое к максимальному на расстоянии X от первоначальной границы жидкости в момент времени т. [c.52]

Основной вид теплового движения атомов в кристаллической решетке — это колебания их около положения равновесия с частотой V = Ю з сек-К Термодинамически возможным является также движение атомов, т. е. их уход из положения равновесия и блуждание по кристаллической решетке. Такое движение и приводит к диффузионному переносу вещества, к диффузии. Понятие диффузия применяется не к движению отдельных атомов, а к макроскопическому потоку, возникающему в результате движения отдельных атомов. При этом оказывается, что смещение атомов из первоначального положения — путь диффузии (и, следовательно, макроскопический их поток) пропорционально [c.86]

Диффузионное движение любого атома — это случайное блуждание из-за большой амплитуды колебаний, которое не зависит ни от движения других атомов, ни от предыдущего движения данного атома. Не зависящие от температуры колебания атомов вокруг положения равновесия обычно происходят с частотой 10 с . [c.144]

Если рассматриваемая гамильтонова система совершает финитное движение, то по теореме Пуанкаре о возвратах (см. 1.1) система всегда будет возвращаться в любую окрестность точки А. Более того, если процесс блуждания частицы аналогичен диффузионному, то распределение времени возврата имеет характерный параметр То такой, что вероятность возврата за время 4>Го экспоненциально убывает [180]. Этот вывод является следствием существования двух масштабов универсальности, или, иначе, существованием по крайней мере двух переменных (/, д), по одной из которых ( ) случайный процесс носит характер быстрого перемешивания, а по другой (/) — медленной диффузии. [c.223]

Более последовательный анализ высказанных утверждений можно провести с помощью теории спектральных моментов ( 9.7). Б работе [8.8] показано, что в приближении сильной связи аналитическое выражение для границ энергетического спектра определяется асимптотическим поведением спектральных моментов при больших значениях р. Как следует из формул (9.86) и (9.87), это поведение зависит от числа замкнутых контуров длины р в данной решетке. Напрашивается предположение [9.41], что это число должно зависеть от размерности и координационного числа сетки, но при рассмотрении области больших размеров на него вряд ли может повлиять отсутствие топологической упорядоченности. Правдоподобность этой гипотезы подтверждается сравнением с ситуацией в диффузионном пределе ( 7.8) задачи о случайных блужданиях на большие расстояния [27—29] однако строгое доказательство, по-видимому, отсутствует. [c.532]

ДИФФУЗИОННЫЙ поток ВНЕДРЕННЫХ АТОМОВ. МЕТОД СЛУЧАЙНЫХ БЛУЖДАНИЙ [c.43]

Характерная кинетическая кривая роста усов сапфира при 1350° С приведена на рис. 156. Можно выделить три стадии начальную —с возрастающей скоростью, линейную— с постоянной скоростью роста и стадию затухания. Начальная стадия характеризуется экспоненциальной зависимостью длины кристалла от времени роста. Это следует из модели Сирса. В первые минуты роста длина нитевидного кристалла h меньше Я. — длины диффузионного блуждания адсорбированного атома или молекулы по боковой- поверхности растущего кристалла. Тогда все ударяющиеся и адсорбирующиеся на. этой поверхности атомы успевают достичь вершины кристалла и встроиться в решетку на ступеньке винтовой дислокации. [c.354]

Основным видом теплового движения атомов в твердых телах является колебательное движение около положений равновесия с амплитудами, малыми по сравнению с постоянной решетки. Однако при достаточно высоких температурах оказываются заметными скачкообразные перемещения атомов на расстояния порядка постоянной решетки. Такие перемещения, многократно повторяясь, приводят к беспорядочному блужданию атомов по объему тела — диффузии. При определенных условиях, когда вероятности перескоков атомов в противоположных направлениях оказываются различными, на это беспорядоч-пое блуждание может накладываться и упорядоченное перемещение, преимущественно совершающееся в каком-нибудь направлении и приводящее к возникновению пап-равлеиного диффузионного потока атомов. [c.234]

Диффузионный перенос в фильтрационном потоке резко интенсифицируется в связи с броуновским блужданием при течении жидкости по системе пересекающихся поровых каналов (А. Шейдеггер, 1954). Эффективный тензорный вид соответствующего коэффициента диффузии был выявлен В. Н. Николаевским (1959), что позволило 3)азвить математическую теорию этого процесса. [c.587]

Теория гетеродиффузии много сложнее, чем самодиффузии. Основное положение предыдущих выводов — независимость блужданий—оказывается недействительным для нее, так как вакансии легче образуются вблизи гетероатома. Отмеченную раньше малую величину предэкспонентного члена в случае гетеродиффузни можно объяснить ролью пограничной диффузии. Так как пограничная диффузия вносит тем большие искажения, чем ниже температура, то наиболее точную информацию о диффузионных характеристиках можно получить, проводя опыты при высоких температурах, вблизи температуры плавления. [c.589]

Рассмотрим теперь диффузионный механизм релаксации. При случайном блуждании кинетических единиц количество мест, занимаемых ими к моменту времени т, а следовательно, доля нерелаксаторов 1 — а опредс.тяется соотношением [146] [c.299]

З-и этап, < > 1/Г — вторая грубая шкала времени. В этой шкале случайное блуждание брауновской частицы приобретает характер диффузионного процесса, движение частицы как бы безынерционно, частица не имеет памяти (в механическом смысле) о своей скорости (распределение по скорости — всегда максвелловское). Каждое промежуточное состояние частицы в момент <о фиксируется только координатой ж(<о), которую можно посчитать за новое начальное положение Жо, из которого начнется тот же, что и раньше, процесс диффузии (временной аргумент сдвинется на <0, I = 1- о) без всякого воспоминания о его предыстории. Такие процессы называются марковскими. Эволюция системы описывается с помошью функции распределения р Ь, г), являюшейся решением уравнения Фоккера—Планка и определяющей окончательный этап релаксации на макроскопическом времени Гполн-Граничные и начальные условия для функции р 1, г) существенно определяют детали этого процесса. [c.99]

Для вычисления направляющих косинусов необходимо решить диффузионную задачу. Направление любой закрепленной на молекуле оси задается углами г9 и причем при -о можно считать Броуновское вращение эквивалентно, таким образом, двумерному броуновскому блужданию точки по поверхности единичной сферы. Функция распределения , задающая плотность вероятности обна- [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...