Квадранты

Две плоскости проекций — Я и К при их пересечении разделяют пространство на четыре части (четыре двугранных угла). Такие двугранные углы пространства называют также квадрантами, или четвертями. [c.24]

Две плоскости проекций разбивают все пространство на четыре части, которые называются квадрантами. Квадранты нумеруют в порядке, указанном на рис. 7, а. [c.14]

Плоскости П] и П2 проекций делят всё пространство на четыре части (рис.39, а которые называют четвертями или квадрантами. Такое деление легко просматривается, если все спроецировать ортогонально по направлению х х на плоскость П 1х. [c.42]

Рис.39. Чертёж точки, расположенной в разных квадрантах

Кривую достраивают повторением приема в других квадрантах, как на рис. 3.38, б, или используя прямую или косую симметрию, как на рис. 3.36. [c.66]

Две плоскости проекций делят пространство на четыре четверти (черт. 8), при этом плоскости, естественно, считаются безграничными. Плоскости делят друг друга на полуплоскости , или полы (верхняя пола, нижняя, передняя и задняя). Четверти или, как их еще называют, квадранты нумеруют в соответствии с черт. 8. [c.6]

Возможность различать эти плоскости на эпюре позволит нам в дальнейшем проще определять видимость точек относительно заданной плоскости. Поэтому назовем условно первую плоскость остроугольной , а вторую — тупоугольной (в соответствии с углами, которые в первом квадранте образуют между собой следы > плоскости сс - острый, у плоскости р - [c.19]

Если расположить ось стопора выше оси гнезда на расстояние А/г (рис. 418, а), то шайба при установке на штифт приподнимается по ложу, причем образуется зазор, клиновидно расширяющийся от точки А наибольшего сближения шайбы и диска (вид б). В квадранте, примыкающем к точке А со стороны набегания диска, образуется зона давления (вид в), [c.433]

Вычислим напряжения в некоторой точке у, г) произвольного поперечного сечения, расположив ее для определенности в первом квадранте (рис. 320, а). Направления главных осей показаны на рисунке. Изгибающие моменты будем считать положительными, если они вызывают в точках первого квадранта растягивающие напряжения. [c.332]

Из зависимостей (12.28) следует, что нейтральная линия пересекает координатные оси в точках, принадлежащих квадранту, противоположному тому, в котором находится точка р. [c.341]

Если решетка, расположенная в первом квадранте, защемлена вдоль края Xi = О, то вдоль этого края скорости вращения dip, а потому и скорости закручивания —д 2Р должны равняться нулю. Поэтому главные скорости кривизны имеют направления осей координат и 2 = 0- Это означает, что вблизи защемленного края л , = О балки должны располагаться в направлении оси Хх и скорость прогибов дается формулой [c.65]

Мы будем рассматривать величины Я,, и M-i. Ц2 как компоненты векторов Л и [i в тех же прямоугольных осях координат. Неравенство (21) показывает, что вектор Я не может иметь направлений, исходящих из начала координат внутрь полупространства, ниже биссектрис второго и четвертого квадрантов, а неравенство (22) требует, чтобы скалярное произведение X на j, было неотрицательным. [c.100]

При построении рассматриваемой диаграммы правило обозначения главных напряжений частично нарушается. Так, например, для I квадранта абсциссы точек при любом двухосном растяжении равны [c.223]

Точки, расположенные в I четверти (квадранте) диаграммы, будут характеризовать двухосное растяжение (Оз = 0 0 > >0 и О2>0) точки, расположенные во И и IV квадрантах,— двухосное растяжение — сжатие (О >0 ст2=0 ° з<0)> точки, расположенные в III квадранте,— двухосное сжатие (О2<0 [c.224]

Из диаграммы видно, что в 1 квадранте разрушение происходит при практически постоянном растягивающем напряжении 190 МПа. В IV квадранте, до тех пор пока второе — теперь сжимающее напряжение — не превосходит 200 МПа, сохраняется постоянство растягивающего напряжения — 190 МПа. Далее растягивающее напряжение начинает уменьшаться, а сжимающее растет, достигая 630 МПа (предела прочности при одноосном сжатии) III квадрант не обследован. [c.224]

Интерес представляют редкие данные для 111 квадранта напряжений (сжатие — сжатие). [c.225]

В остальной части IV (или II) квадранта, а также в III квадранте напряжений акад. Н. Н. Давиденков считает применимой гипотезу прочности П. П. Баландина. [c.233]

Следует отметить, что нулевая и силовая линии размещаются в смежных квадрантах. [c.242]

Если, например, силовая линия проходит через 1 и 111 квадранты (0<ф< 90°), то в соответствии с формулой (IX,7) получим для значение меньше 90° и притом со знаком минус. Это означает, что угол следует отложить от оси х по часовой стрелке, т. е. нулевая линия пройдет через IV и И квадранты. [c.242]

Можно, однако, и сразу установить, в какую сторону меняется величина при параллельном переносе осей. Для этого следует иметь в виду, что часть площади, находящаяся в 1 и 111 квадрантах системы координат Х]У1 (рис. 114), дает положительное значение центробежного момента, а части, находящиеся в И и IV квадрантах, дают отрицательные значения. Поэтому при переносе осей проще всего устанавливать знак слагаемого аЬР в соответствии [c.111]

При внецентренном растяжении—сжатии в отличие от косого изгиба нейтральная линия не проходит через центр тяжести сечения. При положительных Хд и у по крайней мере одна из величин, X и у, входящих в уравнение (4.29), должна быть отрицательной. Следовательно, если точка приложения силы Р находится в первом квадранте, то нейтральная линия проходит с противоположной стороны центра тяжести через квадранты 2, 3 и 4 (рис. 169). [c.157]

При выполнении условий этого критерия годограф Михайлова последовательно проходит первый, второй, третий, четвертый, пятый (т. е. вновь первый) и т. д. квадранты плоскости U, V, уходя в бесконечность в т-и квадранте. [c.224]

Задача 131-23. Определить положение центра тяжести плоской фигуры GAB, изогнутой из тонкой проволоки в виде квадранта (рис. 187). [c.185]

Определить импульс силы за время, в течение которого точка находится в положительном квадранте. [c.343]

Центральное приложение силы обеспечивают двухклиновые опо-р ы. Наиболее простой способ образования двух клиньев — придание поверхности диска пли шайбы слегка вогнутой (рис. 417, а, г) или выпуклой (виды б, е) цилиндрической формы. Зоны давления при этом расположены симметрично в квадрантах, примыкающих к точкам А наибольшего сближения со стороны, противоположной направлению вращения. Величина Ь в этих подшипниках должна быть вдвое меньше, чем в одноклиновых. Плоские поверхности должны быть строго перпендикулярны к оси вращения. [c.432]

Шайба, застопоренная штифто.м 1 (рис. 420, а), под действием си.л трения Т поворачивается вокруг штифта в сторону, противоположную вращению (вид б), и, перемещаясь по сферической поверхности, перекашивается, причекс на участке А (вид в) кран ее приподнимается, а в смежно.м квадранте, на стороне набегания дись , образуется зона давления (вид с). [c.434]

Индексы г у при М обозначают главные оси, относительно которых действуют изгибаюище моменты. Эти моменты будем считать положительными, если они вызывают в точках первого квадранта растягивающие напряжения [c.200]

Вид, на котором действует режим орбиты, помечается орбитальным кольцом. Геометрически оно представляет собой большой круг, разделенный на квадранты четырьмя малыми кругами. В процессе выполнения команды 3DORBIT (3-ОРБИТА) неподвижной остается точка, на которую направлен взгляд, то есть точка цели. Точка, в которой расположен наблюдатель (точка камеры), перемещается относительно цели. Считается, что цель в данном случае совмещена с центром орбитального кольца. [c.318]

Для I и II квадрантов данные близки к результатам, показанным на рис. VIII.3. [c.225]

На рис. VIII.5, а видно, что для стекла до Оз=-300 МПа решающая роль принадлежит растягивающему напряжению ai = - -40 МПа. Для гипса до напряжения Оз=-12 МПа решающая роль также принадлежит растягивающему напряжению a = +4 МПа. III квадрант (т. е. случай двухосного сжатия) не обследован. [c.225]

Для хрупких материалов в 1 квадранте диаграммы предельных напряжений и в значительной части IV (или II) квадранта первая гипотеза хорошо согласуется с опытными данными (см. рис. VIII.3, VI11.4 и VIII.5). В этих случаях ею и следует пользоваться, рассматривая ее как гипотезу, устанавливающую критерий хрупкого разрушения. [c.228]

Изобразим условие (VIII.5) на диа1рамме предельных напряжений. При двухосном растяжении наименьшее напряжение Оз равно нулю, поэтому в I и III квадрантах третья гипотеза совпадает с первой—линии F2, 2А Л 4 и 4В (рис. VIII.7, б). [c.229]

Во II квадранте уравнение (VIII.5) представляет собой уравнение наклонной (под углом 45 ) линии KF (рис. VIII.7, б). В IV квадранте линии KF соответствует линия АВ. [c.229]

При т = 1 гипотеза прочности Мора совпадает с третьей гипотезой. На диаграмме предельных напряжений гипотеза Мора в 1 квадранте совпадает с первой и третьей гипотезами прочности (линии F и СА на рис. VIII.3), а в IV квадранте дает зависимость между предельными значениями напряжений о,ц и Озц в виде прямой АВ. Как видим, для хрупких материалов гипотеза Мора дает удовлетворительные результаты, хотя и приводит к завышенным размерам сечений. Наилучшие результаты дает теория Мора при О >0 и Оз<0. [c.232]

Опыты показывают, что гипотеза Баландина в определенном диапазоне напряженных состояний дает удовлетворительные результаты. Так, для чугуна она может применяться во второй части IV квадранта напряжений (см. рис. VIII.3), начиная с того момента, когда сжимающее напряжение становится равным растягивающему, а также, по-видимому, в III квадранте (хотя экспериментальных данных для III квадранта еще недостаточно). [c.233]

Например, для чугуна первая гипотеза должна применяться для I квадранта напряжений и в первой чаети IV квадранта, пока сжимающее напряжение не превосходит по своему значению растягивающего. [c.233]

Материальная точка массы т движется в плоскости Оху согласно уравнениям x = as nkt-, у = = b oskt, где k, а, Ь — постоянные положительные кО эффициенты. Найти импульс s сил, действующих на точку, за время перемещения ее в первом квадранте плоскости Оху. [c.103]

Таким образом, рассматриваемая модель химического реактора имеет четыре существенных параметра Xq, уо, X, fi, которые являются положительными величннамп. В соответствии с физическим смыслом переменных х я у фазовым пространством системы является первый квадрант плоскости ху. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...