Удельная объемная потенциальная

Объясните физический смысл понятий вязкость жидкости, местная и средняя скорость, расход (объемный, массовый и весовой), смоченный периметр, гидравлический диаметр, энергия - полная, удельная, кинетическая, потенциальная энергия положения, потенциальная энергия давления, работа, разница между энергией и работой, коэффициент полезного [c.6]

Как уже отмечалось, вследствие упругой деформации в теле накапливается потенциальная энергия деформации. Удельная потенциальная энергия в случае осевого растяжения или сжатия определяется по формуле (9.6). Для объемного напряженного состояния эта энергия [c.152]

Вычислим теперь удельную потенциальную энергию в общем случае объемного напряженного состояния. Для этого вырежем элемент в виде кубика с длинами ребер, равными единице (рис, 170), грани которого являются главными площадками, На этих площадках действуют главные напряжения Oj, Oj и Og, Поскольку площади граней равны единице, то действующие в них усилия численно равны Oj, и Од, Они производят работу на тех перемещениях, которые получают грани вследствие деформации рассматриваемого элемента. Перемещения в данном случае численно равны главным удлинениям 6i, S2, вз, так как ребра имеют единичную длину. [c.180]

При объемном напряженном состоянии удельная потенциальная энергия получится как сумма трех слагаемых [c.65]

Удельная потенциальная энергия деформации при объемном напряженном состоянии равна (см. 18) [c.230]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Зависимость при небольших деформациях s О, I линейна и содержит обычно только одну постоянную G — модуль сдвига. Модуль упругости для резины Е = 30. Только для тонкослойных элементов необходима вторая постоянная — объемный модуль сжатия К- Для большинства резин G = 6-ь 20 кгс/см , К = (2 3)-10 кгс/см . При деформациях е < 0,5 достаточную точность обеспечивает допущение, что удельная потенциальная энергия /пропорциональна первому инварианту деформаций [c.216]

В изотермическом процессе А отождествляется со свободной энергией F, ъ адиабатическом — с внутренней энергией Е, и в этом случае k следует заменить на k — адиабатический модуль объемного сжатия. Но в том и другом процессах может быть определена функция состояния, называемая далее удельной потенциальной энергией деформации, [c.109]

Вторая теория (энергетическая) — условие постоянства удельной энергии изменения формы. Согласно этой теории (гипотезы) предполагается, что для перехода металла в пластическое состояние необходимо накопить в единице объема вещества некоторое постоянное количество потенциальной энергии независимо от схемы напряженного состояния. Это условие пластичности в общем случае для объемной схемы напряженного состояния будет [c.110]

Первоначально основой настоящей теории было предположение, связывающее причину наступления опасного состояния материала с полной удельной потенциальной энергией деформации. Однако результаты опытов не подтвердили этой теории, а показали при этом, что объемная деформация остается упругой даже при весьма высоких напряжениях, о обстоятельство послужило основанием считать, что опасное состояние материала связано лишь с величиной удельной потенциальной энергии изменения формы. [c.71]

Опасное состояние материала можно также связать с достижением определенного значения величины удельной потенциальной энергии, накапливаемой в материале при,да юрмации. Для линейного напряженного состояния все четыре высказанные гипотезы дают одинаковые результаты. Иначе обстоит дело при плоском или объемном напряженном состоянии. [c.253]

При простом растяжении или сжатии удельная потенциальная энергия деформации определяется формулой (2.14) , а при объемном напряженном состоянии в случае малых деформаций может быть найдена путем суммирования энергии, накопленной в единице объема материала, в результате действия каждого из трех напряжений независимо от двух других [c.98]

Формула (1П), найденная для удельной потенциальной энергии плоского напряженного состояния, легко может быть обобщена на случай объемного напряженного состояния [c.111]

Вернемся к общему случаю и рассмотрим материал, для которого существует удельная потенциальная энергия 11 (энергия, отнесенная к единице объема до деформации), определяемая градиентом перемещения - тензором с компонентами ди /дх . Составим выражение для так называемой полной энергии, отнесенной к объему элемента до деформации (полагаем, что внешние объемные силы отсутствуют) [c.73]

Найдем удельную потенциальную энергию и, т. е. энергию, накопленную вследствие упругих деформаций единицей объема материал1а при объемном напряженном состоянии. Для этого рассмотрим кубик со стороной, равной 1, находящийся под действием главных напряжений 0, 02 И егз. При простом растяжении (см. 3.9) имеем [c.374]