Точка критическая бинарного раствора

Величины (d Li/dxi)T,p обращаются в нуль только в критической точке расслаивания бинарного раствора (см. гл. 7). [c.139]

Из термодинамической аналогии между переменными —ф, с, и р, V следует, что критическая точка бинарного раствора, называемая также критической точкой расслаивания раствора, должна определяться следующими условиями [c.496]

Проблеме поведения системы вблизи критических точек и разработке новой и более корректной трактовки в настоящее время уделяется много внимания в этом отношении изучение скорости звука может играть важную роль, так как здесь удается достичь гораздо большей точности, чем при определениях удельной теплоемкости. Как уже упоминалось, коэффициент поглощения очень быстро растет по мере приближения Т к Гкр, однако возрастание начинается при температуре, отстоящей от Г р только на 2—3 К. Это поведение отличается от поведения, наблюдаемого в бинарном растворе частично смешивающихся жидкостей, где поглощение звука на границе раздела растет в температурном интервале порядка десятков градусов [74]. [c.197]

Вблизи критической точки индивидуальных веществ или вблизи критической температуры расслоения или смешения бинарных растворов наблюдается громадное увеличение интенсивности рассеянного света преимущественно в направлении распространения возбуждающего света [78]. Явление это носит название критической опалесценции. Смолуховский объяснил это явление сильным ростом локальных флуктуаций плотности при приближении к критическому состоянию. [c.54]

Анализ распределения интенсивности по всей ячейке ОР позволяет определить бинарные параметры ближнего порядка для ряда координационных сфер. Если эти параметры соответствуют равновесным состояниям, то непосредственно можно получить термодинамические характеристики растворов — энергии упорядочения или распада, активности компонентов, особенности критических флуктуаций вблизи точки фазового перехода второго рода, а также исследовать характеристики электронной структуры металлических сплавов, радиусы поверхности Ферми [45, 46]. Преимуществом рентгеновского метода является то, что он применим и для концентрированных растворов, когда из-за малости длины свободного пробега электронов другие методы неэффективны. Рентгеновское определение термодинамических характеристик твердых растворов — эффективный метод анализа диаграмм состояния бинарных систем. [c.128]

Следовательно, при приближении к критической точке расслаивания бинарного раствора производные diii/dxi, 6 12/6x2 резко убывают. Поскольку значения этих величин непосредственно связаны с вероятностью флуктуаций концентрации и их среднеквадратичной величиной (см. (4.130), (7.118)), то это означает, что вблизи [c.163]

Особые свойства вещества в критическом состоянии обусловлены как математическимй особенностями термодинамических функций в критической точке, так и резким возрастанием флуктуаций характерного параметра при подходе к критической точке этим ответственным за фазовый переход параметром, являющимся носителем нового свойства, служит плотность в случае чистых жидкостей и концентрация в случае бинарных растворов. [c.260]

Первый закон Гиббса—Коновалова спраоедл , как отмечалось, вдали от критической точки жидкость—шар бинарного раствора. Вблизи (критической точки жидкость—пар бинарного раствора знаменатели в выражениях (6.43) — (6.46) могут оказаться отрицательными, и первый закон Гиббса—Коновалова перестанет быть справедливым. [c.140]

Из рассмотренного вывода второго закона Вревского следует, что он справедлив для состояний бинарных растворов, далеких от критической точки жидкость—пар. [c.143]

Авторы не С0ЧЛЦ возможным включить в справочник данные о теплоемкостях бинарных растворов вблизи критических точек растворимости, поскольку эти измерения охватывают, как правило, лишь очень узкий интервал концентраций и температур и потому представляют интерес для ограниченного круга специалистов публикация же этих данных потребовала бы значительного места. Однако приводится сводка изученных в этом отношении систем с указанием литературных источников (с. 257). [c.4]

Вернемся теперь к проблеме фазовых переходов. Пока полностью были исследованы только два перехода переход Онсагера в двухмерной модели Изинга и эйнштейновская конденсация идеального газа Возе — Эйнштейна. Оба перехода не являются переходами первого рода, а имеют промежуточный характер. Переход Онсагера есть просто переход в точке Кюри, которую можно отождествить е критической точкой расслоения двухмерного бинарного раствора и критической точкой конденсации решеточного газа. Конденсация Эйнштейна, по терминологии Майера и Стритера, есть аномальный переход первого рода. Возможно, что переходы этого рода происходят при температуре на несколько сотых градуса ниже критической точки конденсации. Теория конденсации Онсагера очень сложна, поэтому мы не будем обсуждать ее здесь. Однако мы можем рассмотреть некоторые особенности конденсации Эйнштейна [32]. Более полное изложение вопроса можно найти в соответствующей литературе (см. [5] и библиографию, приведенную в этой работе). [c.74]

Основное различие между обсуждавшейся выше проблемой и случаем бинарного раствора состоит в том, что для последнего мы имеем три корреляционные функции Еп = ёчх Ечл-указывалось выше, при помощи обратного преобразования Фурье из экспериментальных данных по рассеянию можно получить только величину gY Формальное распространение теории, развитой в 8, а, на бинарные системы не представляет серьезных трудностей [75, 81]. Однако теперь мы получаем систему четырех интегральных уравнений, а затем систему четырех дифференциальных сравнений. Поэтому асимптотическое решение вида (8.14) можно олучить только при помощи дополнительного предположения, которое делает задачу разрешимой. Это предположение сводится к тому, что к критической точке разделения смеси величина 022/1 12 [c.139]

Приме ром такой системы могут служить ферромаг-иетики, для которых можно записать уравнения (5-7) — (5-12), если в них провести замену эквивалентных физических величин Н—и( з—/7кр) М—>-(р—Ркр) X— — др/др)-, Сн— -с , где Н и М — напряженность магнитного поля и магнитный момент х=(дМ 1дН)т] Сн — магнитная теплоемкость. В бинарной двухфазной системе жидкость — жидкость (гл. 10) кривая сосуществования фаз вблизи критической точки раствора является симметричной параболой (в Т, х-диафамме). Точные [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...