Энергия ридберг

Единица энергии ридберг. Спектральные линии водородоподобных атомов располагаются в серии, удовлетворяющей формуле [c.263]

Постоянная Ридберга — фундаментальная физическая постоянная, входящая в выражения для уровней энергии и частот излучения атомов. Определяется соотношением [c.234]

У легких элементов изотопическое смещение обусловлено зависимостью энергии уровней от массы ядра массовый эффект в изотопическом смещении). Учет движения ядра вокруг общего центра масс атома наиболее легко произвести для систем с одним электроном — водорода и водородоподобных ионов. В этом случае он сводится к замене универсальной постоянной Ридберга на величину [c.70]

Полная энергия кристалла в этой модели, приходящаяся на один электрон и выраженная в ридбергах на электрон, за исключением собственной энергии входящих в кристалл частиц, не зависящей от агрегатного состояния вещества и поэтому не вклю- [c.51]

Таким образом, зависящая только от объема часть полной энергии будет равна (в ридбергах на электрон) [c.121]

Как было показано в 9, в атомах щелочных металлов и в сходных с ними ионах один валентный электрон движется вокруг атомного остова, обладающего сферической симметрией. Для нейтрального атома заряд остова равен - -е, а для ионов равен - Z e, где Z = 2, 3, 4,. .. соответственно для однократной, двукратной и т. д. ионизации. Для случая, когда орбита валентного электрона всеми своими частями лежит вне атомного остова, последний лишь поляризуется под влиянием валентного электрона. Это приводит к искажению поля атомного остова, что в свою очередь ведет к тому, что уровни с одинаковыми п, но разными I, которые совпадают у водорода, у щелочных металлов оказываются раздвинутыми (дублетную структуру уровней пока не рассматриваем). Энергия стационарных состояний атомов щелочных металлов и сходных с ними ионов, в соответствии с эмпирической формулой Ридберга, может быть записана в виде [c.131]

Если учитывать массу ядра, то следует принимать во внимание, что в рамках планетарной модели атома электрон движется не вокруг ядра, а вокруг общего с ядром центра масс. Это дает некоторое изменение энергии взаимодействия, вследствие чего постоянная Ридберга оказывается равной [c.321]

При расчете энергетических уровней атома применяется единица энергии, называемая ридбергом, [c.59]

Строго говоря, единица энергии представляет собой один ридберг для ядра бесконечной массы. Хотя экспериментально можно легко выделить эффект конечности массы ядра, для целей настоящего рассмотрения его можно не учитывать. [c.82]

На фиг. 4.2 показаны две типичные кривые потенциальной функции. Нуль потенциальной энергии соответствует двум атомам, находящимся в покое на бесконечном расстоянии друг от друга. В случае притяжения глубина минимума представляет собой величину порядка одного ридберга ) (13,6 эв). Вап-дер-Ваальсово притяжение слишком мало, чтобы его можно было показать на этом графике. [c.97]

В макроскопическом кристалле энергия экситона Е состоит из ширины запрещенной зоны (разности энергий между зоной проводимости и валентной, уменьшенной на энергию связи электрона и дырки (эффективную энергию Ридберга = ie l2n4i ), и кинетической энергии центра тяжести экситона. Для полупроводниковой наночастицы радиусом v последнее слагаемое равно п к /2 1г [398], т. е. обратно пропорционально квадрату радиуса частицы. Более строгий анализ влияния размеров наночастицы на энергию экситона и учет кулоновского взаимодействия электрона и дырки дают следующее выражение [400, 415]. [c.112]

В макроскопическом кристалле энергия экситона Е складывается из гпирины занрещенной зоны Eg, уменьгпенной на энергию связи электрона и дырки (эффективную энергия Ридберга Еку = iie и кинетической энергии центра тяжести экси- [c.126]

Так как энергия данной системы не зависит от эксцентриситета эллипса, то те же формулы справедливы и для круговой орбиты диаметра 2а. При расчетах предполагается, что массу протона можно считать бесконечно большой по сравнению с массой электрона, так что протон следует считать неподвижным. Кроме того, не принимается во внимание зависимость массы электрона от скорости. Спектр водородного атома по Бальмеру—Ридбергу описывается формулой [c.723]

Выражение для энергии уровней (2.1) справедливо для точечного неподвижного ядра. Учет движения ядра сводится к замене в (2.1) величины т на приведенную маееу электрона р = /п/(1 + +т/Л1) (Ж — масса ядра). Соответственно этому для конкретных элементов и их изотопов вместо постоянной Ридберга Я следует использовать величины R M)—R - -m M). Подробнее этот вопрос см. в 2 задачи 5. [c.51]

КВАНТОВЫЙ ДЕФЕКТ — величина,. характеризующая отличив энергии электрона в атоме от энергии электрона с тем же квантовым числом н в в<щородоно-добном атоме. Введён Ю. Р. Ридбергом (J. R. Rydberg) для описания спектральные серий атомов щелочных металлов простыми универсальными ф-лами, аналогичными ф-лам для спектральных серий атома водорода. К. д. иногда паз. поправкой Р и д б е р г а. [c.330]

Квантовые эффекты могут играть важную роль и в невырожденной плазме. Если классич, расстояние иакс. сближения 2е кТ меньше длины волны, ве Бройля Л , то представление о нём теряет смысл и в выражении кулоновского логарифма 2е-/кТ заменяется на Ае. Ь— 1п(го/Л ). Из неравепства 2е /кТ можно получить неравенство 2 Я кТ, где Я — энергия ионизации атома водорода (Ридберга постоянная). Последнее неравенство означает, что плазма полностью ионизована (рис. i, область V). [c.253]

Энергии Р. с. изолиров. атома, отсДитанные от границы ионизации, определяются ф-лОй Ридберга [c.392]

При / =0 электроны в сильно сжатой плазме, когда Г( I. представляют собой слабо неилеальный газ. Энергия основного состояния в расчёте на один электрон, выраженная в Ry (ридберг равен энергии ионизации атома водорода), имеет вид [c.89]

Было установлено, что в кластерах железа всех рассматриваемых размеров, как и в массивных образцах, доминирует эффект спиновой поляризации, причем для с/-полос обменное расщепление энергии между уровнями преобладающего и противоположного направлений спинов имеет такой же порядок величины, как и в зонной теории. Отсюда сделан вывод обменное расщепление, по-видимому, является локальным свойством, не слишком чувствительным к изменению размера кластера. С другой стороны, ширина заполненной части d-полосы ниже уровня Ферми возрастает при переходе от Fe4 к Fejj. В случае Fe s эта ширина составляет 94 и 85% от значений ширины заполненной зоны у массивного образца для систем электронов с преобладающим и противоположным направлениями спинов соответственно. Характерной особенностью кластеров является наличие энергетической щели между заполненными и незаполненными состояниями, которая в случае доминирующего направления спинов уменьшается от 0,2 до 0,14 Ry (ридберг) с увеличением размера кластера от Fe4 до Fe s. [c.248]

При расчете кривой потенциальной энергии основного состояния использована экспериментальная кривая Ридберга—Клейна—Риса (РКР) [1]. В настоящей работе кривая РКР аппроксимировалась тремя потенциальными функциями Морзе, Гульберта—Гиршфельдера и Ридберга. Сравнение этих функций с кривой РКР показало, что лучшей является функция Ридберга, которая и использовалась в дальнейших расчетах. [c.282]

Коэффициенты 74 и соответствуют статистическим весам состояний 2 и 2. Параметры потенциальной кривой для синглетного состояния определяются достаточно точно из спектроскопических данных. Для описания потенциальной кривой 2 состояния в работе [7] использовался потенциал Ридберга с последующей аппроксимацией потенциалом 6-ехр Букингема, а в работе [8] интегралы находились непосредственно численным интегрированием потенциальных кривых. Так как экспериментальные спектроскопические данные охватывают лишь небольшую область энергий, то недостающая часть кривой находилась по подобию потенциальных кривых щелочных металлов и потенциальной кривой для водорода, вычисленной теоретически, на основании метода, предложенного в работе [10]. [c.366]

Ридберг (ридбергова единица энергии) - [Ку] — внесистемная ед. энергии, применяемая в оптике, ат. и яд. физике для измерения энергет. уровней атомов и энергии фотонов. Ед. названа по имени швед, физика И.Г. Ридберга (1854—1919 гг., [c.317]

К. КудЬещ). Умножая обе части ур-Н уя У.6.1 (разд. У.б) на Н, имеем значение энергии излучаемого кванта. Произведение Я с И или К й наз. ридберг. Полагая и = 1. ш = , можно опред. Р. как энергию, к-рую необходимо было бЬ1 затратить для ионизации атома водорода, если бы масса его ядра равнялась бесконечности. Величина энергии фотонов или уровня атома, выраженная в Р., — есть число, показывающее [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...