Релаксация групповая

Блочная и групповая релаксации [c.534]

Здесь V — групповая скорость, к — волновое число, Ид — линейный показатель преломления. Зависящая от интенсивности нелинейная добавка к ид удовлетворяет релаксац. ур-нию [c.428]

Включений титана одинаково много во всех исследованных составах как вдоль, так и поперек проката. Они располагаются группами и в одиночку, на дне ямок и на гранях зерен. Скопления включений титана предопределяют ход основной трещины. По групповым и пленочным включениям возникают вторичные трещины релаксации. Пленочные включения раскрываются большей частью в направлении поперек проката, при этом возникает резкая направленность излома и послойное чередование вязкого и хрупкого. [c.265]

Отметим, что ударные волны огибающей в отсутствие дисперсии групповой скорости теоретически изучались в [14—17], а при наличии дисперсии и релаксации нелинейности в [11, 14, 18, 19]. Первые попытки экспериментального наблюдения ударных волн огибающих в оптике были сделаны в конце 60-х годов 17]. К сожалению, однозначная интерпретация экспериментальных данных была затруднительна из-за существенного влияния пространственной самофокусировки. [c.83]

СТИ ПОЛЯ Ё не изменяется существенно за время, сравнимое со временем поперечной релаксации т. При этом предположении мы получим, исходя из уравнения (3.21-3), следующую систему уравнений баланса для плотности потока фотонов 1/2Н( )) Е и для инверсии 7/, причем мы откажемся от того, чтобы ограничиться значением показателя преломления 1 и значением групповой скорости V = с [c.427]

Рассмотрим ситуацию, когда общая плотность энергии и вещества фиксирована, а исходная заселенность энергетических уровней весьма далека от равновесной. В таком случае в течение времени релаксации порядка в пределах некоторой группы состояний Е установится локальное термодинамическое равновесие ). Это значит, что заселенность энергетических уровней в группе Е будет хорошо описываться равновесной функцией распределения при некоторой характерной групповой температуре Т . Аналогично каждая из других групп состояний к придет к локальному термодинамическому равновесию со своей групповой температурой по истечении своего собственного времени релаксации Затем будет устанавливаться равновесие между состояниями, например групп g и т. е. Tg = Гд, за время релаксации порядка Наконец, полное равновесие всех состояний между собой наступит при некоторой окончательной равновесной температуре Т. [c.358]

Здесь п есть число валентных электронов в единице объема, ио —групповая скорость электрона, находящегося в состоянии с импульсом Ько на границе распределения Ферми, т—время релаксации электрона в этом состоянии. [c.337]

Здесь п есть концентрация электронов проводимости и с — скорость света. Этот результат не зависит от времени релаксации т в случае кристаллического материала из элементарных соображений вытекает, что он не должен зависеть ни от каких параметров, связанных с шириной зон, типа эффективной массы . Однако этот вывод опирается на использование теоремы о групповой скорости (10.129) и не обязательно остается справедливым в случае, например, жидкого переходного металла, когда может сильно отличаться от плотности состояний для свободных электронов [73]. Вызывает сожаление тот факт, что до сих пор не установлено, к какому изменению формулы (10.130) приведет учет эффектов сильного рассеяния, например, с помощью метода линей- [c.511]

Мин. потери энергии распространяющейся М. в. определяются процессами магн. релаксации спинов (магн. моментов) — шириной линии однородного ферромагнитного резонанса АН. Диссипативные потери учитываются в ур-ниях движения магн. моментов введением соответствующего релаксац. члена в ур-ние Ландау — Лифшица. Декремент пространств, затухания М. в, определяется при этом мнимой частью волнового числа 1т /с = 8Q/vg, где бй — ширина линии М. в., пропорциональная АН. Потери М. в. относят обычно к времени групповой задержки сигнала g = = Livg, где Ь — расстояние, проходимое импульсом М. в., так что изменение мощности М. в. P(L) описывается ф-лой [c.7]

Групповая скорость и, с которой распространяется огибающая поля, является одновременно скоростью распространения энергии импульса в рассматриваемой среде с нормальной дисперсией (ы<у). В средах с аномальной дисперсией, т. е. в области поглощения, групповая скорость и может быть больше фазовой v или даже отрицательной (рис. 1.1). Однако скорость распространения энергии и в этом случае не может быть больше с. В связи с этим в [2, 3J было введено понятие скорости сигнала ы<. определяющей момент прибытия части импульса, которая может быть зарегистрирована прибором. Такое определение щ связано, очевидно, с чувствительностью прибора. Заметим, что, когда несущая частота Юо совпадает с резонансной частотой среды, поведение фронта импульса зависит от соотношения между начальной длительностью фронта, временами релаксаций (продольной и поперечной) и периодом колебаний Раби 821. Из-за трудностей наблюдения предвестников в оптическом диапазоне первые экспериментальные исследования выполнены в диапазоне радиочастот 10 — Ю Гц в волноводе [21]. Авторы отчетливо наблюдали зоммерфельдовский и бриллюэновский предвестники. [c.27]

Одним из интереснейших явлений в физике нелинейных волн является формирование устойчивых волновых пакетов, распространяющихся на значительные расстояния без изменения формы. Нелинейная оптика играет в последние годы все большую роль в солитонной физике. В нелинейно-оптических процессах можно указать по крайней мере три типа солитонов. Прежде всего это так называемые шрединге-ровские солитоны, где возникновение устойчивых импульсов связано с балансом действия дисперсии и нелинейности в прозрачной среде. Генерация солитонов возможна и в условиях, когда под влиянием световых импульсов возникает изменение разности населенностей среды — резонансные солитоны. В этом случае солитон формируется, если площадь импульса (интеграл по времени от огибающей) превышает пороговое значение, а длительность импульса меньше характерных времен релаксации. Наконец, оптические солитоны могут возникнуть в среде с квадратичной нелинейностью при взаимодействии волн с сильно различающимися частотами. Образование солитонов здесь связано с балансом эффектов группового запаздывания волн и нелинейного взаимодействия. Этот вид солитонов обсуждается в 3.4. В настоящем параграфе рассматриваются шредингеровские и резонансные солитоны. [c.95]

Коломиец В. П. К решению квазиленточных систем линейных алгебраических уравнений методом групповой релаксации. Учебные записки ЦАГИ, т. II, 1971, № 1, с. 91—98. [c.107]

В поле коротких световых импульсов, длительность к-рых меньше характерных времён релаксации среды (для газов 10 —10 с, для конденсиров. сред 10 —10 с), наблк -дается эффект просветления др. типа, наз. эффектом самоиндуцированной прозрачности. В этом случае короткий мопщый световой импульс проходит через среду, вообще не успев поглотиться (слабое же квазинепрерывное излучение той же частоты может поглотиться этой средой практически полностью). Результатом вз-ствия такого очень короткого светового импульса со средой оказывается резкое уменьшение групповой скорости распространения светового импульса и изменение его формы. Эффекты нелинейного поглощения связаны с тем, что при вз-ствии интенсивного излучения частоты (йо с ч-цами заметную вероятность имеют многофотонные процессы. [c.461]

САМОИНДУЦЙРОВАННАЯ ПРОЗРАЧНОСТЬ, эффект пропускания коротких мощных когерентных импульсов света резонансно поглощающими средами. При С. п. глубина проникновения импульса в среду значительно превосходит обычную длину поглощения света в среде, а скорость его распространения, как правило, значительно меньше групповой скорости света в среде. С. п. наблюдается, когда длительность импульса света меньше времени релаксации, а интенсивность его превышает нек-рое пороговое значение. При выполнении этих условий световой импульс любого вида после прохождения в среде определённой длины приходит в стационарное состояние, в к-ром длительность, энергия и форма его остаются неизменными, Стационарный импульс имеет симметричную форму в течение первой его половины резонансные атомы переводятся из осн. состояния к возбуждённое, в течение второй половины импульса происходит обратный процесс, Если энергия падающего на среду импульса достаточна для перевода в возбуждённое состояние всех атомов в области его влияния, то такой импульс придёт в стационарное состояние в противном случае — затухнет. Этим и определяется пороговое значение интенсивности падающего импульса. [c.652]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...