Гипотеза подобия Кармана

Гипотезы подобия Кармана для течения со сдвигом 240, 241 Глубина критическая 320, 381, 385 [c.468]

ГИПОТЕЗА ПОДОБИЯ КАРМАНА 527 [c.527]

Гипотеза подобия Кармана [c.527]

Расчет турбулентного пограничного слоя при несжимаемом течении пока еще не вышел из стадии полуэмпирической теории. Поэтому нет ничего удивительного в том, что в таком же положении находится и расчет сжимаемого турбулентного пограничного слоя. При несжимаемых турбулентных течениях в качестве исходного пункта для расчета пограничного слоя использовались изложенные в главе XIX гипотеза пути перемешивания Прандтля, гипотеза подобия Кармана и универсальный пристеночный закон распределения скоростей. В многочисленных работах были сделаны попытки перенести эти гипотезы на сжимаемые течения и таким путем создать полуэмпирические теории для расчета сжимаемых турбулентных пограничных слоев, однако при этом каждый раз приходилось вводить новые допущения. Но так как наши знания о механизме турбулентности сжимаемых течений пока еще очень несовершенны, то попытки переноса полуэмпирических теорий турбулентности, созданных для несжимаемых течений, на сжимаемые течения сопряжены с большой неуверенностью. [c.639]

Применение гипотезы Прандтля о пути перемешивания или гипотезы подобия Кармана. [c.639]

Гипотеза Кармана, выраженная соотношением (5.95), при ее буквальном понимании налагает на турбулентные пульсации скорости непомерно жесткие ограничения, не согласующиеся с естественным представлением о нерегулярности изменений пульсационной скорости в пространстве и во времени. Как будет видно из дальнейшего, гипотеза о локальном самоподобии оказывается приемлемой не для индивидуальных реализаций поля пульсационной скорости, а лишь для статистических характеристик такого поля (см. гл. 8 в ч. 2 книги, посвященную гипотезам подобия, предложенным А. Н. Колмогоровым)-. Существенно, однако, что основные результаты (5.97) теории Кармана могут быть выведены и при гораздо более слабых предположениях как мы уже видели, в некотором смысле они являются естественными следствиями соображений размерности. Укажем еще, что, как показал Лойцянский (1935), для вывода формул (5.97) гипотезу о локальном самоподобии достаточно применить к среднему полю скорости, потребовав, чтобы в каждой точке Хо = (хо, Уо, Zo) был определен такой масштаб /(го), для которого при го<г<го-<-/ с точностью до малых третьего порядка относительно I выполняется условие [c.303]

Гипотеза Кармана. Гипотеза основывается на подобии пульсационных скоростей и приводит к следующим выражениям для длины пути перемешивания и турбулентного напряжения [c.46]

Основные результаты (5.25) и (5.26) теории турбулентности Кармана были получены выше только с помощью анализа размерностей и гипотезы о подобии полей пульсаций. Самим же Карманом эти результаты были получены с помощью уравнений движения жидкости без учёта вязкости, представленных через функцию тока [c.473]

Обращение А. Ю. Ишлинского к идеям Т. Кармана было не только нетривиальным, но и смелым шагом. Ибо развитие теории необратимых деформаций и разрушения твердых тел уже шло другим путем (построение гладких поверхностей нагружения, принцип Мизеса и ассоциированный закон течения, связанный по существу с подобием тензоров (девиаторов) — этот путь практически исключил рассмотрение физического механизма необратимых деформаций и разрушения твердых тел, по которому пошли в соответствии с представлениями Сен-Венана и Т. Кармана и которые будут воспроизведены здесь в духе статьи [1]. Сразу следует сказать конечно, не было необходимости ни в гипотезе о подобии тензоров (девиаторов), ни в ассоциированном законе. Действительно, в [3] авторы предположили, что упругое состояние материала при определенном уровне напряжений по Треска-Сен-Венану при достижении максимальным касательным напряжением постоянного для материала значения [c.40]

Однако, несколько позднее Рочино и Лэвэн [37] рассмотрели гипотезу подобия Т, Кармана для трехмерного поля пульса-щюнной скорости (if=u + ы ио= u5,v = г ). Ими получены пять условий подобия, из которых равнозначно следуют уравнения [c.113]

Гипотеза Кармана, выраженная соотношением (6.145), при ее буквальном понимании налагает на турбулентные пульсации скорости непомерно жесткие ограничения, не согласующиеся с естественным представлением о нерегулярности изменений пульсационной скорости в пространстве и во времени. Как будет видно из дальнейшего, гипотеза о локальном самоподобии оказывается приемлемой не для индивидуальных реализаций поля пульсационной скорости, а лишь для статистических характеристик такого поля (см. VHI раздел тома 2 настоящей книги, посвященный гипотезам подобия А. Н. Колмогорова). Однако основные результаты (6.147) теории Кармана могут быть выве- [c.325]

Большую роль в полуэмнирич. теориях играют пек-рые гипотезы подобия. В частности, они служат основой полуэмнирич. теории Т. Кармана, по к-роп путь перемешивания в плоскопараллельном потоке имеет вид I = —ки и", где и = и(у) — скорость течения, ах — числовая постоянная, и полуэмнирич. теории турбулентных струй. А. П. Колмогоров предложил [c.212]

Эти формулы (также принадлежащие Колмогорову (1941г)) раскрывают статистический смысл коэффициентов С и С формул (21.17 ). Воспользовавшись формулами, связывающими 0 1 (г) с Е (к) к (г) с Т (А), мы можем перейти от (22.2) к спектральному уравнению, содержащему неизвестные Еф) и Гф). Проще, однако, и в этом случае сначала предположить, что турбулентность полностью изотропна, и воспользоваться спектральной формой уравнения Кармана— Ховарта, выведенной в п. 14,3 следствия из этого уравнения, касающиеся спектральных характеристик в интервале L, должны в силу гипотез подобия выполняться и для любой локально изотропной турбулентности. Но основное такое следствие мы уже рассмотрели в п. 16.5 оно имеет вид [c.366]

Большую роль в полуэмпирич. теориях играют гипотезы подобия (см. Подобия теория). В частности, они служат основой полуэмпирич. теории Кармана, согласно к-рой в плоскопараллельном потоке путь перемешивания ку /у", где v—v y) — скорость течения, а х — постоянная. А. Н. Колмогоров предложил использовать в полуэмпирич. теориях гипотезу подобия, по к-рой хар-ки Т. выражаются через её интенсивность Ь и масштаб I (напр., скорость диссипации энергии 8 Ь /1). Одно из важнейших достижений полуэмпирич. теории Т.— установление универсального по числу Рейнольдса (при больших Не) логарифмич. закона для профиля скорости в трубах, каналах и пограничном слое на не слишком малых расстояниях у от стенки [c.771]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...