Среда бароклинная

Осредненное термическое уравнение состояния для смеси совершенных газов. Полученные в предыдущем параграфе дифференциальные уравнения сохранения должны быть дополнены осредненным уравнением состояния для давления. Мы рассматриваем атмосферный газ как сжимаемую бароклинную среду, когда уравнение состояния для давления есть уравнение состояния смеси совершенных газов (2.1.53). Применяя оператор статистического осреднения [c.136]

Среды, в которых плотность не есть функция одного только давления, т. е. для которых нельзя подобрать никакой функции Ф(р), такой, что имеет место (ИЛ), носят название бароклинных. Здесь плотность р является пятой неизвестной функцией, подлежащей определению, равноправной с функциями V,, v , р, и потому четырех наших уравнений (уравнение неразрывности и три уравнения движения) недостаточно для решения задачи. Для исследования движения в общем случае бароклинной сжимаемой жидкости оказывается необходимым учет нового фактора — притока энергии. Это обстоятельство вводит в рассмотрение две новые величины температуру (абсолютную) жидкости Т и так называемую плотность тепловой мощности притока энергии е, т. е. количество энергии, получаемое единицей объема жидкости в единицу времени. [c.61]

Волны в сжимаемой жидкости. Обтекание воздухом горного хребта. В предыдущих параграфах, посвященных волнам, мы ограничивались рассмотрением несжимаемой жидкости. В этом параграфе рассмотрим пример волн, образующихся под действием силы тяжести в бароклинной сжимаемой среде. Ограничимся рассмотрением стационарных волн, возникающих при адиабатическом движении около цилиндрического препятствия. В бесконечной среде, заполненной несжимаемой жидкостью, безотрывное обтекание профиля, обладающего симметрией относительно оси, перпендикулярной к направлению потока на бесконечности, будет симметрично относительно этой оси. Напротив, если обтекаемый профиль расположен под свободной поверхностью, то симметрия потока даже в случае симметричного профиля нарушается благодаря появлению сзади профиля волн. Волны, получающиеся из-за наличия свободной поверхности, всегда имеют одну и ту же длину [c.477]

В большинстве случаев подробное рассмотрение подтверждает этот вывод, но важное исключение (как подсказывает уравнение (16)) составляет случай очень длинных волн с чрезвычайно малыми к ш1. Говоря на языке, принятом в разд. 4.13, влияние вращения Земли в основном сказывается на волноводных модах колебаний, длина волны которых намного превышает глубину океана. Самую низкочастотную среди них моду океанографы называют баротропной . Эта волна, но терминологии гл. 2 и 3, является длинной волной и не подвержена заметному влиянию стратификации. Хотя более высокочастотные волноводные моды, называемые бароклинными , также представляют определенный интерес с точки зрения океанографии и они подвержены одновременно влияниям и стратификации, и вращения Земли, здесь мы сконцентрируем внимание на длинных волнах в узком смысле слова. [c.530]

Геофизическая турбулентность. Турбулентные движения всегда диссипативны, поэтому они не могут поддерживаться сами по себе, а должны черпать энергию из окружающей среды. Турбулентность возникает либо в результате роста малых возмущений в ламинарном потоке, либо вследствие конвективной неустойчивости движения. В первом случае энергия турбулентности извлекается из кинетической энергии сдвиговых течений, во втором - из потенциальной энергии неравномерно нагретой жидкости в гравитационном поле. На характер геофизической турбулентности специфическое влияние оказывает стратификация атмосферы (распределение массовой плотности р и других термогидродинамических параметров по направлению силы тяжести) и вращение Земли (с угловой скоростью Q =7.29-10" с" ). Кроме этого, многокомпонентность реальной атмосферы приводит часто к бароклинности смеси, вызванной зависимостью р не только от давления р (как в баротропных средах), но также от [c.11]

Концепция хетонов нашла приложение в тропической метеорологии при изучении механизмов, определяющих динамику развитых тропических циклонов (ураганов), например, их типичных траекторий [92], и в океанологии при исследовании механизмов, характеризующих типичные траектории средиземноморских внутритермоклинных [111] и глубоководных [149] линз, а также при изучении возможных сценариев переноса тепла локализованными бароклинными вихрями, формирующимися при развитии глубокой конвекции в океане [118, 119, 126, 88, 82, 83, 102]. Все упомянутые геофизические вихревые структуры объединяет тот факт, что они существенно бароклинны, так как формируются в стратифицированной среде локализованы в пространстве, так как генерируются вследствие действия локализованных тепловых (либо массовых) источников, и, наконец, имеют нулевую суммарную потенциальную завихренность, так как тепловые источники не производят суммарный угловой момент. Таким образом, удовлетворяются необходимые условия применимости хетонных теорий. [c.604]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...